- •812 Е.; 337 рис.; 23 табл.; список литературы 26 ссылок.
- •Глава I. Элементы технической гидравлики 15
- •Глава II. Перемещение жидкостей 102
- •Глава III. Сжатие и разрежение газов 134
- •Глава IV. Перемешивание 177
- •Глава V. Разделение неоднородных смесей 193
- •Глава VI. Основы теории теплопередачи 265
- •Глава VII. Теплообмеииые аппараты 323
- •Глава VIII. Выпаривание 385
- •Глава IX. Основы процессов массообмена 422
- •Глава X. Абсорбция 456
- •Глава XI. Дистилляция и ректификация 500
- •Глава XVI. Холодильные процессы 727
- •Глава XII. Экстракция 560
- •Глава XIII. Адсорбция ................. 612
- •Глава XIV. Сушка 637
- •Глава XV. Кристаллизация
- •Глава XVII. Измельчение твердых материалов н нх классификация ... 756
- •Глава I
- •6. Гидродинамическое подобие
- •12. Пленочное течение жидкостей под действием силы тяжести
- •3 H. И. Гельперин
- •14. Движение твердых тел в жидкости (газе)
- •15. Образование и движение газовых пузырьков и жидких капель
- •Глава II
- •1. Устройство, принцип действия и классификация поршневых насосов
- •2. Теоретическая и действительная производительность поршневых насосов
- •3. Выравнивание движения жидкости во всасывающем и нагнетательном трубопроводах
- •4. Предельная геометрическая высота всасывания жидкости. Процесс нагнетания
- •5. Расход энергии на перекачку жидкости поршневыми насосами
- •6. Регулирование производительности поршневых насосов
- •3. Струйные насосы
- •Глава III
- •3. Производительность поршневых компрессоров
- •5. Расход энергии на сжатие газа в поршневых компрессорах
- •6. Регулирование производительности поршневых компрессоров
- •1. Устройство и принцип действия турбогазодувок и турбокомпрессоров
- •1. Пластинчатые компрессоры
- •2. Ротационные вакуум-насосы
- •4. Насосы для создания глубокого вакуума
- •Глава IV
- •7 Н. И. Гельпериа # 193
- •Глава V
- •4. Разделение газовзвесей (обеспыливание газов) в циклонах
- •8 Н. И, Гельпернн
- •Xoroi f" o*o To*o j
- •5. Некоторые особенности работы фильтров периодического и непрерывного действия
- •7. Промывка осадков на фильтрах и в центрифугах
- •Глава VI
- •2. Теплоотдача при свободной конвекции в ограниченном пространстве (узкие щели)
- •5. Теплоотдача при гравитационном стекании жидких пленок
- •6. Теплоотдача в аппаратах с механическими мешалками
- •7. Теплоотдача в дисперсных системах с твердой фазой
- •1. Теплоотдача лри кипении и испарении жидкостей
- •4. Тепловое излучение газов и паров
- •1. Прямоток и противоток
- •3. Смешанные токи
- •4. Теплообмен по схемам перекрестного тока
- •5. Теплообмен в трубках Фильда
- •Плавле-ния
- •Плотность при 20 "с. Кг/м'
- •Удельная теплоемкость, кДж (кг-к)
5. Некоторые особенности работы фильтров периодического и непрерывного действия
Уравнение (V.19) показывает, что при прочих равных условиях скорость фильтрования (С = V/Fx) и, следовательно, производительность фильтра растет по мере уменьшения толщины слоя осадка. Здесь существуют, однако, практические ограничения. Дело в том, что продолжительность рабочего цикла любого фильтра тц слагается из затрат времени на активные операции (фильтрование, промывка осадка) та и на вспомогательные операции (разгрузка осадка, регенерация фильтровальной перегородки и т. д.) тв, т. е. тц = та + тв. Обычно величина тв практически постоянна, поэтому работа с тонкими слоями осадка неизбежно приводит к росту относительной затраты времени на вспомогательные операции из-за частого чередования с более кратковременными активными операциями (тв > та).
Рассмотрим условия достижения максимальной производительности фильтра периодического действия при Ар = const. Полагая Rn = 0 и F = 1 ма, найдем по уравнению (V.20) продолжительность операции фильтрования: тф = (цг0х0/2Ар) V2 = MV2, где М = цг0х0/2Ар.
Промывка осадка является фильтрованием при его постоянной толщине. Принимая вязкости жидкой фазы суспензии и промывной жидкости одинаковыми, можно выразить продолжительность операции промывки уравнением: тп = NMV2, где N — коэффициент, учитывающий расход промывной жидкости, пропорциональный объему осадка и, следовательно, объему прошедшего фильтрата. Таким образом та = тф + тп = М (\ + N) V2 —
= EV\ или V, = j/ТаЖ
Средняя удельная производительность фильтра за один рабочий цикл составляет: Vcp = (VV1/E)/(xSl + тп). Максимальному значению Vcp соответствует условие:
dVcp тв — та _ q
*Ч 2 VE4 (та + тв)а
откуда та = т„, т. е. максимальная удельная производительность фильтра периодического действия при Ra — О и Ар = const достигается при равных затратах времени на активные и вспомогательные операции. Если величина Rn значительна, то условию (Уср)макс соответствует та > тв.
В случае работы фильтра периодического действия с постоянной скоростью фильтрования (Vt = const) затрата времени на получение V м3 фильтрата составляет та = V/Vlt поэтому
Vcp = V7(t, + тв) = TaVi/(Ta + тв) = (l/V, + rjvrт. е. величина Vcp стремится к максимуму при V оо. Следовательно, при данном рабочем режиме выгодно максимально увеличить время фильтрования и получить осадок толщиной, предельно допускаемой фильтром.
В фильтрах непрерывного действия, работающих обычно при Ар « const, нужно, наоборот, стремиться к удалению осадка при возможно меньшей толщине его, часто чередуя активные и вспомогательные операции. В барабанных, дисковых и ленточных фильтрах короткие рабочие циклы осуществимы путем увеличения скорости перемещения фильтровальной перегородки. Однако рост этой скорости ограничивается трудностью удаления чрезмерно тонких слоев осадка и возможностью их смывания при промывке. Наименьшая допускаемая толщина слоя осадка в указанных фильтрах зависит от его физических свойств (влажность, прочность, липкость) и колеблется на практике в пределах 4—12 мм. Из уравнения (V.20a), принимая Ra = 0, следует, что объем фильтрата, приходящийся на 1 м1
2 поверхности фильтра, пропорционален 1/тф, где тф — продолжительность операции фильтрования с образованием осадка допускаемой толщины. Если барабанный или дисковый фильтр состоит из т ячеек, из которых /пф фильтровальных и тП промывных, то продолжительность полного рабочего цикла составит: тц = [(тф + тп)т]/(тф + та), где тп — продолжительность операции промывки осадка.
Частота вращения барабанного и дискового фильтров п = = 60/тц об/мин, а угол погружения барабана и диска в корытах фильтра будет: (360/тц) тф = а0.
Скорость движения ленточного фильтра w, у которого расстояние между центрами приводного и натяжного барабанов равно /, составляет: w = //тц.
6. Закономерности фильтрования в центрифугах
Отличительная особенность фильтрующих центрифуг состоит в том, что разность давлений по обе стороны фильтровальной перегородки, являющаяся движущей силой процесса фильтрования, создается за счет центробежной силы. При вращении жидкостного кольца толщиной dr на расстоянии г от оси вращения
256
9 Н. И. Гельперии
257
(рис. V-26) возникает центробежная сила, равная dPa = coV dm, где а — угловая скорость вращения; т — масса кольца.
Если высота (длина) барабана центрифуги равна Н, а плотность жидкости (суспензии) равна р, то dm = 2ял#р dr. Таким образом, dPa = 2ярЯш2лг dr.
Так как поверхность, на которую действует центробежная сила, равна 2пгН, то создаваемый ею перепад давлений
dp = 2лрЯсо2г2 drftnrH = pcoV rfr
Обозначив внутренний и внешний радиусы слоя жидкости {суспензии) в барабане центрифуги через Rx и и интегрируя последнее уравнение, получим выражение для искомого перепада давлений!
A* = <V.) f*»'2(Rl-Rl) (а)
Перепад давлений Ар уравновешивается сопротивлением слоя осадка и приращением кине-
Рис, V-26. К расчету фильтрующей центрифуги.
тической энергии жидкости (фугата), которым практически можно пренебречь. Перепад давлений в слое осадка распределен неравномерно, так как по мере удаления от оси вращения возрастает поверхность, через которую проходит жидкость, и, следовательно, падают ее скорость, а с ней и Ар. На основании уравнения (V. 19) сопротивление элементарного слоя осадка можно выразить следующим образом: =
I do
~ — -37, откуда после интегрирования в пределах от Rx до R$
находим:
Ар = ipr0V/2nH) In (K2/#i) (б)
Приравнивая правые части уравнений (а) и (б), находим выражение для производительности (в м3/с):
V = (лЯРсо2/У0) [(Ri- K2)/ln (R2/Ri)] (V.25)
Если разложить In R2/Ri в ряд и ограничиться первым его членом т.е. принять In (J?s/#i) = 2[(R2 — Ri)/{R2 + Ri)h то получим:
V = [лЯсо2 (К, + R2)2]/2r0v (V.25a)
где v = fi/p — кинематическая вязкость фугата.
При продолжительности операции фильтрования тф и всего рабочего цикла центрифуги (наполнение, фильтрование, отжатие и выгрузка осадка, промывка и т. д.), равной Тц, средняя удель- ная производительность центрифуги по фугату выразится так-: (Юор Ухф/Тц. = [лЯш2 (St + R2)2 Тф]/2г0^тд (У.2Щ
Производительность центрифуги по суспензии Vc удобно определять исходя из массовой концентрации твердой фазы а0 и ее плотности р0: V = Vc — Vc (а0/р0) = Vc (1 — а0/ро)> откуда
Vc = V[p0/(Po-oo)] (в)
При выводе уравнений (V.25) мы постулировали постоянство сопротивления потоку фильтрата, пропорциональность толщины слоя осадка объему фугата и пренебрежимо малое сопротивление фильтровальной перегородки. На практике эти допущения не оправдываются, так как фильтровальная перегородка сама оказывает существенное сопротивление потоку фугата, а с ее поверхности слой осадка никогда полностью не удаляется. Заметим, кроме того, что очень трудно определить величину R1% так как при центрифугировании уровень жидкости внутри осадка всегда удален от его свободной поверхности Вследствие приближенности теоретического расчета выбор промышленной центрифуги производится по экспериментальным данным, полученным при исследовании процесса разделения той же суспензии на лабораторной центрифуге. Переход от лабораторной центрифуги к промышленной производится на следующих основаниях.
Уравнение (V.25a) можно представить в виде:
nH(R22-Rl)a>2(R +Rt) Q&tRt + Rl) 2vr0(R2-Rl) 2vr-0(R2-R1)
где Q = яЯ (R2, — R2) — рабочий объем центрифуги.
Так как разность R2 — Rx равна толщине слоя осадка в роторе б, a (R2 — RL)I2 « R2, то
V = Qa>2R2/vr0b (г)
С достаточным приближением можно принять: 2nR2Hb = = V'Qa0m/p0c, откуда б = V'ca0m/2nR2Hp0C, где V'c—объем поданной суспензии за время т, m — отношение массы влажного осадка к массе сухого осадка; рос — плотность влажного осадка, уплотненного при центрифугировании.
Подставляя значение б в уравнение (г) и учитывая равенство (в), находим:
у dV* 2яД2со2йЯРос
° d* т/' / 1 ао \
vr0ycmao(l- — )
После интегрирования последнего уравнения в пределах от О до Vc и от 0 до т получаем: Vc — V Сх, где
С = 4л*!со2 ОЯрос j [ vrama0 (1 - £2.) ] .
Уравнение для V'c применимо для моделирования и может быть написано для промышленной и лабораторной центрифуг, харак
т
Рис. V-27. Изменение состава промывной жидкости во времени.
Л = (fli — a2)/ai = 1 — ajav Но ап = ка и, следовательно, aja-i — an!a'n, поэтому с учетом выражения (б) получаем: ц =* = 1 — ехр (—кСт2/еб).
Приведенный теоретический расчет согласуется с практическими данными в случаях, когда осадок в процессе промывки сохраняет свою структуру (толщину, порозность). При нарушении этого условия величины хъ т2 и ц должны определяться опытным путем. Итак, продолжительность операции промывки осадка тп = = тх + т2. Продолжительность операции фильтрования тф в зависимости от режима определяется по уравнениям (V.20) и (V.21). Если продолжительность всего рабочего цикла составляет Тц, то доли поверхности, приходящиеся на фильтрование и промывку осадка, составляют соответственно Тф/тц и тп/тц.
8. Очистка газов от взвешенных твердых частиц (пыли) фильтрованием
Очистка газов от взвешенных твердых частиц фильтрованием, как и разделение суспензий, применяется в тех случаях, когда этот процесс невозможно осуществить методами осаждения в отстойных камерах и циклонах. Принцип действия аппаратов для очистки газов фильтрованием тот же, что и для разделения суспензий: используются фильтровальные (пористые) перегородки, которые пропускают газ, но задерживают на своей поверхности твердые частицы. Применяемые на практике фильтровальные перегородки можно разделить на четыре гру.ппы: 1) гибкие (ткани
еристики которых мы снабдим соответственно индексами «п» и «л» : (Юл = VCnxn; (V'c)* = V Слх„, откуда (V'c)n = = (^с)л УСпхп/Слхл.