- •Вольтамперные характеристики полевых транзисторов с изолированным затвором
- •"Электроника"
- •4.1 Эффект поля.
- •4 .2. Устройство и принцип действия мдп-транзистора.
- •4.3. Статические характеристики полевого транзистора с изолированным затвором.
- •4.4. Статические, параметры мдп-транзистора
- •4.5. Статические характеристики реального мдп-транзистора
- •4.7. Температурные эффекты.
4.3. Статические характеристики полевого транзистора с изолированным затвором.
Одним из основных семейств статистических характеристик транзистора являются зависимости при , которые представляют собой его выходные характеристики. Они были рассмомрены ранее и приведены на рис.4.7
Наряду с ними, зависимости при представляют собой семейство статических стоко-затворных характеристик.
Уравнение для тока стока МДП-транзистора.
При выводе уравнения для тока стока считаем, что подложка соединена с истоком и имеет нулевой потенциал. Необходимо найти зависимость постоянного тока от постоянных напряжений и .
Ток стока в канале, одинаковый в любом его сечении, является дрейфовым током основных носителей, и
, (4.5)
где - продольная составляющая напряженности электрического поля в канале (считается, что она не зависит от координаты y); n(x,y) - распределение концентрации носителей (зависит от координат x и y); - эффективная водвижность электронов в канале, которая из-за рассеяния на поверхности полупроводника в несколько раз меньше подвижности электронов в объеме.
У средним по y:
где - толщина канала.
Подставив это среднее значёние концентрации электронов в (4.5), получим
Помножив на площадь поперечного сечения канала , где z - ширина канала, находим ток стока . Величина представляет собой по физическому смыслу поверхностную плотность подвижного заряда (электронов) в канале.
Поэтому
(4.6)
Из этого выражения следует, что ток зависит как от заряда электронов в канале, так и от продольной составляющей поля.
Определим заряд .
Напряженность поперечного электрического поля в диэлектрике является функцией координаты x и может бить определена как
где - толщина диэлектрика.
Тогда, на основании известной Теоремы Гаусса, плотность индуцированного на поверхности заряда
. (4.7)
Здесь - диэлектрическая проницаемость диэлектрика.
Поскольку поверхностный канал образуется при то из (4.7) можно записать:
, (4.8)
если ; при канал отсутствует и поэтому нужно положить . Подставляя (4.8) в (4.6) и учитывая, что , получим:
,
, .
После выполнения интегрирования окончательно имеем:
.
Отношение представляет собой удельную емкость затвор-канал. С учетом этого выражение для тока :
, (4.9)
где .
Выражение (4.9) справедливо при и . Если , то п роисходит перекрытие канала и ток стока не меняется.
Иэ условия , найдем
(4.10)
Подставляя (4.10) в (4.9), получим, что в режиме насыщения
, (4.11)
Выходные характеристики транзистора, соответствующие уравнениям (4.9) и (4.11), были приведены ранее (рис.4.7). На рис.4.10 показана стокозатворная характеристика МДП-транзистора для режима насыщения (уравнение 4.11).
Выражения (4.9) и (4.11) хотя и приближенные, но из-за своей простоты широко используются в инженерной практике.
Обычно принято считать номинальным ток стока при напряжении на затворе . Тогда из (4.11),
.
Р ассмотрим начальные участки выходных характеристик. Из выражения (4.9) при условии, что , получаем
(4.12)
Семейство этих зависимостей показано на рис.4.11. Множитель при в выражении (4.12) называется проводимостью канала, а обратная ей величина - сопротивлением канала:
.
Из этого выражения видно, что сопротивление канала можно менять в широких пределах путем регулирования напряжения на затворе.