1. Многоволновая сейсморазведка.

МС использует для решения геологических задач продольные, поперечные и обменные волны.

Технологи полевой СР ограничены физическими пределами сейсмических методов. МС позволяет описывать пласты более детально, эффективно решает задачи выделения структур, исследования внутреннего строения резервуара.

Наиболее известен метод МС – метод отражённых обменных волн. Используется направленная вниз продольная волна, изменяющая в самой глубокой точке проникновения свой тип на восходящую поперечную волну.

Для возбуждения обменных волн требуется источник продольных волн, а для регистрации – приёмник продольных волн. Регистрируется поле обменных волн, содержащее информацию о поперечных волнах. Минусы – ассиметрия луча pS волны, как следствие, различия скоростей на пути вниз и вверх.

МС решает не только структурные задачи, но и расчленение разреза по литологии, определение характера флюидонасыщения. Д ля МС выделяют два типа поляризации: Sh и SV. Наиболее распространена волна по типу SV-поляризации Vs/Vp=j, j= √(1-2σ)/2(1-σ). Продольные и поперечные волны по-разному реагируют на флюидонасыщение. Если породы насыщены водными флюидами, то V продольных волн увеличивается, а V поперечных волн не изменяется.

Изменение литологического состава более влияет на изменение V поперечных волн. Динамические аномалии могут характеризоваться как изменением литологического состава, так и характером флюидонасыщенности. МС позволяет отбраковывать различные динамические аномалии.

Соотношение Vs/Vp, полученное из анализа t прохождения продольной и обменной волн через одноимённый интервал разреза между выделенными реперами в волновых полях различных типов волн используется для прогноза литологии. В процессе интерпретации возможно получение информации о строении ВЧР, регистрация полного волнового поля, расширение спектра сигнала полезных волн, исследование анизотропии, ориентации и плотности трещин.

В 70-80 г поперечная волна использовалась для повышения разрешающей способности сейсморазведки, т.к. V поперечных волн меньше и небольшие поднятия фиксируются лучше.

2. Ферромагнетизм. Антиферромагнетизм. Точка Кюри

Ферромагнетики – вещества, способные сильно намагничиваться, обладающие высокой магнитной восприимчивостью Х>>1 и способные сохранять магнитные свойства после снятия внешнего магнитного поля. К ферромагнетикам относятся железо, никель, кобальт, гадолиний, диспрозий, а также некоторые сплавы и окислы этих металлов и некоторые сплавы марганца и хрома.

У диамагнетиков намагниченность зависит линейно I = Н

Для ферромагнетиков зависимость нелинейная I=B/μ₀-H

. – точка насыщения (магнитные моменты выстраиваются в направлении поля).

Значение индукции В зависит от предыдущих состояний намагничивания. Явление отставания изменений магнитной индукции В от напряженности магнитного поля Н называется магнитным гистерезисом, а замкнутая кривая – петлей гистерезиса.

В – магнитная индукция;

0 – 1 – увеличивается внешнее поле; 1 – насыщение; 1 – 2 – уменьшается поле; 2 - получаем постоянный магнит, остается остаточная намагниченность Вr; 3 – создаем противоположное поле, Нс – коэрцетивная сила.

В ферритах электронные спины ориентированы попарно антипараллельно., образуя две пространственные подрешётки, вставленные друг в друга и намагниченные в противоположных направлениях (марганец, ванадий, хром) Отличаются большим удельным сопротивлением. Постоянные магниты, суммарная намагниченность не равна 0, т.к. спины различной длины. .

У антиферромагнетиков намагниченность обоих подрешёток одинакова по модулю. Вещество выглядит как парамагнетик.

Точка, в которой ферромагнетик теряет свои магнитные свойства называется – точка Кюри(для Fe - 365С).

Точка Неля – антиферромагнетик превращается в парамагнетик.

Сильная ориентировка элементарных магнитных моментов возникает в ферромагнетиках в отсутствии внешнего магнитного поля. ФМ намагничен до насыщения – малые макроскопические области называются доменами. Направления наагничения моментов различны и их суммарный момент = 0. При воздействии поля энергии доменов становятся неодинаковыми, смещаются, в итоге направление магнитного момента внутри каждого момента становится II полю.

I – намагниченность, В – индукция, Н – напряжённость

Х – проницаемость, μ – восприимчивость

Μ = 1+ Х

I= ХH – в изотропных диэлектриках