- •1.Электрические сво-ва полупроводников.
- •2.Носители зарядов беспримесных металлов
- •3. Энергетическая диаграмма.
- •4. Носители зарядов примесных металлов
- •5. Время жизни носителей зарядов.
- •6.Дрейфовые и диффузионные движение зарядов.
- •7. Полупроводниковые диоды
- •8.Полная вах диодов
- •10.Принцип действия биполярного транзистора и его параметры.
- •11.Биполярный транзистор
- •12. Статический вах транзистора.
- •13.Выходные характеристики транзисторов с оэ
- •14. Входные характеристики транзисторов с об
- •15. Схема с оэ
- •1 6.Входные характеристики транзисторов с оэ
- •17.Моделирование работы биполярных транзисторов. Модель Этерса-Молла
- •18. Линейные малосигнальные модели
- •20 Полевой транзистор с р-n переходом
- •21. Вах полевых транзисторов с р-n переходом
- •23. Мдп транзисторы
- •24 Диодные выпрямители с умножением напряжения
- •27. Фильтрующие свойства стабилизаторов.
- •28. Основные показатели качества стабилизаторов.
- •31. Связь между переходн. Хар-кой и ачх усилителя.
- •32. Усилительн. Каскад с оэ.
- •32,1 Статич. Ражим работы каскадов, а,в,с,д
- •34. Коэф. Усиления по напряжению в схеме с оэ.
- •35. Статич. Передаточная хар-ка схемы с оэ.
- •41. Расчет Rб1 и Rб2 резистивного делителя.
- •50) Область высоких частот.
- •51) Амплитудная характеристика усилителя.
- •52) Фазочастотные искажения.
- •53) Усилители постоянного тока.
- •54) Нелинейное искажение.
- •5 5) Дифференциальные усилительные каскады.
- •56) Принцип действия каскада при наличии входящего сигнала.
- •57) Передаточная характеристика дифференциального каскада. Смещение нуля.
- •58) Режим баланса. Параметры ирт.
- •59) Коэффициент усиления дифференциального каскада по напряжению.
- •60. Особенности диф. Каскадов в интегральных оу (116-118)
- •61. Усиление синфазн. Сигнала диф. Каскада (114-116)
- •62. Схемотехника линейн. Устройств на базе иоу. Инвентир. Усилитель (119-121)
- •63. Входн. Сопр-е диф. Каскада (118)
- •64. Неинвертирующ. Усилитель (121-122)
- •65. Преобразователь тока в напряжение (123-124)
- •66. Интегрирование сигнала на базе иоу (124-126)
- •67. Инвертирующ. Сумматор (122-123)
- •68. Узкополосн. Фильтр на базе избирательн. Усилителя (128-129)
- •69. Дифференциаторы (126-127)
- •70. Lc резонанс. Усилители (129-130)
- •71. Низкочастотные узкополосные полосовые фильтры(rc).
- •72.Связь ачх избирательного усилителя с параметрами колебательного контура и элементами какскада.
- •73.Схема фильтра с двойным т-образным мостом.
- •74.Синтез фильтров по заданной частотной характеристике.
- •75.Генераторы синусоидальных колебаний
- •7 6.Маломощные генераторы
- •77.Условия самовозбуждения генератора
- •83. Виды обратных связей усилителей.
1.Электрические сво-ва полупроводников.
Вещ-ва делятся на 2 группы: проводники и изоляторы. Существуют промежуточные вещ-ва, они проводят ток достаточно слабее, чем проводники; сначала их отнесли к группе п/п. П/п имеют родственные отношения с диэлектриками. Они отличаются от проводников:
1) разный хар-р зависимости проводимости от Т.
2) сильное влияние на проводимость ничтожного кол-ва примесей
3) чувствительность к различным видам излучения
Внешние е (не активные) называют валентными. Дрейфом в электротехники называют электрический ток, от + к - , перенос тока в Ме осуществ. валентными е. При отсутствии напряжения или эл. поля эти е могут перемещаться свободно, при этом эл. ток отсутствует. При напряжении или эл. поле, е в Ме может иметь траекторию, т.е их движение приобретает упорядочный хар-р.
2.Носители зарядов беспримесных металлов
В атомах Ge и Si внешние эл. оболочки образуются 4-мя электронами. В их структуре каждый из е образует с соседним атомом ковалентную связь. Такая пара жестко связана и не может свободно перемещаться в п/п-ке. Все валентные е в идеальном п/п входят в ковалентные связи, т.е. не должны быть свободных носителе зарядов.
П ри повышении Т атомы, кот. находились при 0 в неподвижном состоянии начинают совершать тепловые колебательные движения. При колебании кристалл. решетки выделяются тепловые кванты – фононы. Перемещение носит тепловой хар-р. Энергия фононов передается е и для некоторых е достаточно, чтобы они отрывались от своих атомов. Энергия фонона способствует перемещению е в объеме п/п, т.о. в п/п появляется носитель тока. Нарушение ковал. связи приводит к образованию своб. е и приводит к появлению дырочной электронной паре. Термогенерация – процесс образования таких пар.
Незаполненная связь быстро заполняется одним из валентных е, а на месте этого е образуется новая дырка. Таким образом дырка совершает движение в течении некоторого времени, а затем рекомбинируют с одним из е, дырка имеет + заряд.
Вывод: кол-во е и дырок, кот. явл. свободными носителями тока в чистом п/п во много раз меньше, чем в металлах, поэтому проводимость в металлах значительно выше. Свободные носители заряда в чистом п/п при любой Т появляются только в рез-те появлении энергии из вне ( виды энергия: фононы, световая энергия, энергия рентгеновских лучей).
3. Энергетическая диаграмма.
В соответствии с принципом механики е могут обладать квантовой энергией.
ΔWз – запрещенная зона.
В п/п запрещенная зона отделяет зону проводимости и валентную зону. ΔWз имеет размерность (электрон вольт) – энергия, кот. нужно сообщить е чтобы перевести его в зону проводимости. В п/п ΔWз<= 3 эВ, в диэлектриках 3эВ < ΔWз <=10эВ. Если нагреть диэлектрик до Т 600-700, то его проводимость мала, если на него воздействовать сильным эл. полем, то его проводимость может существенно подрасти.
При Т выше 0, в рез-те терморегуляции в п/п создается некоторое собственная концентрация носителей:
А – коэф. завис. от роды кристалла
К – постоянная Больцмана = 1,27*10^-23 Дж/К
Т – абсолютная тем-ра в К
Рi – электрическая проводимость.
Концентрация носителей зарядов в п/п и его эл. проводимость увел. с повышении Т и уменьшается с ростом ширины запрещающей зоны.