- •Глава: Волновая оптика. Световая волна.
- •Длина световой волны.
- •Интенсивность световой волны (света).
- •Изменение фазы световой волны при отражении.
- •Коэффициент отражения и пропускания.
- •Источники света.
- •Сложение световых волн.
- •Сложение некогерентных световых волн.
- •Интерференция световых волн.
- •Оптическая разность хода.
- •Условие максимумов и минимумов при интерференции световых волн от двух источников.
- •П.1 Световые волны не испытывают отражения.
- •2. Световая волна испытывает отражение.
- •Интерференция от двух источников (опыт Юнга).
- •П.2 Пластинка переменной толщины.
- •П.3. Кольца Ньютона.
- •Просветление оптики.
- •Двухлучевые интерферометры.
- •П.1 Интерферометр Жамена.
- •П.2 Интерферометр Майкельсона.
- •Многолучевая интерференция.
- •Многолучевой интерферометр.
Двухлучевые интерферометры.
Интерферометры – приборы, действия которых основано на наблюдении интерференции световых волн.
П.1 Интерферометр Жамена.
На пути двух когерентынх световых волн устанавливается две кюветы длиной , заполненные одинаковым прозрачным веществом с абсолютным показателем преломления . После прохождение через кюветы и линзы световые волны интерферируются в точке , так что наблюдается максимум -го порядка
.
Здесь - имеющаяся до прохождения кювет оптическая разность хода волн.
Одну из кювет заполняют прозрачным веществом с неизвестным показателем преломления . При этом возникает дополнительная оптическая разность хода
.
Теперь в точке наблюдается максимум -го порядка
,
Вычитаем и получим
,
где - число интерференционных максимумов, на которое произошел сдвиг интерференционной картины
.
Отсюда
.
Изменяя физические условия в кювете можно обнаружить изменения абсолютного показателя преломления вещества с точностью .
Недостаток данного интерферометра в том, что лучи располагаются сравнительно близко друг к другу, это затрудняет проведение эксперимента.
П.2 Интерферометр Майкельсона.
Луч света от монохроматического источника падает на разделительную пластину РП, покрытую полупрозрачным металлическим слоем. В результате луч разделяется на два луча.
Луч 1 идет к зеркалу, отражается, проходит через разделительную пластину и отражаясь от нее попадает в зрительную трубу. Луч 2 проходит к зеркалу через компенсаторную пластину, отражается и через компенсаторную пластину попадает в разделительную пластину и затем в зрительную трубу.
Первый луч проходит через РП три раза. Компенсаторная пластина подобна разделительной и следовательно, второй луч проходит стеклянные пластины также три раза. Это сделано для того, чтобы прохождение лучей через стеклянные пластины не приводило к появлению дополнительной оптической разности хода и не влияло на результат интерференции, которая наблюдается с помощью зрительной трубы. Если одно из зеркал сместить на расстояние в направлении распространении луча, то возникает дополнительная оптическая разность хода:
.
В результате интерференционная картина сменяется на полос
.
Многолучевая интерференция.
В математике известно, что гармоническую функцию можно представить как вещественную часть комплексной функции
,
где - мнимая единица.
При выполнении над комплексными функциями операции сложения, дифференцирования и интегрирования вещественная часть результата совпадает с результатом, который получился бы при выполнении аналогичных операций над вещественными частями тех же функций. В то же время вычисления с экспонентами значительно проще, чем с тригонометрическими функциями.
Пусть в точку приходит световых волн, которые возбуждают колебания
,
,
,
.
Результирующее колебание в точке равно
.
Сумма представляет собой сумму членов геометрической прогрессии с множителем
,
.
Обозначим
.
Величина называется комплексной амплитудой. Найдем квадрат амплитуды
.
Интенсивность:
- интенсивность колебаний возбуждаемых в точке одной световой волны.
- интенсивность колебаний, возбуждаемых в точке всеми световыми волнами.
- отставание по фазе для световых волн от соседних источников.
Пусть все колебания приходят в одной фазе , т.е.
Выражение становится неопределенным: . Раскрываем неопределенность по правилу Лопиталя, дважды дифференцируя по . Получим
,
.
Очевидно, что для амплитуды колебаний:
.