- •2. Закон сохр заряда.Закон Кулона.Напряжённость эл-стат поля
- •3.Линии напряж эл ст поля.
- •4.Принцип суперпозиции. Поле диполя
- •6.Применение т Гаусса для расчёта напряж полей в вакууме.
- •7.Циркуляция вектора напряж эл ст п.
- •8.Потенциал эл ст поля через потенциальную энергию.
- •9.Связь между напряж и потенциалом. Эквипотенц пов и их св-ва.
- •10.Вычисление разности потенцалов по напряж поля.
- •11.Типы и поляризация диэлектриков
- •12.Поляризованность и напряжённость поля в диэлектриках.
- •13.Электрическое смещение.
- •14.Условия на границе раздела двух диэлектрических сред.
- •15.Проводники в эл ст поле.
- •16. Электроёмкость и плоск конд.
- •17.Соедин конденс в батареи.
- •18.Энергия сист зар и уедин проводн.
- •19.Энергия заряж конд и эн эл ст поля.
- •20.Эл ток.Сила и плотность тока.
- •21.Сторонние силы.Услов возникн и сущ эл тока.
- •22.Эдс и напряжение.
- •23.Закон Ома для однородного уч и замкн цепи.
- •24.Сопротивление проводников.
- •25.Работа и мощность тока.
- •26.Закон Ома для неоднородного уч цепи.
- •27.Правило Кирхгоффа для разветвлённой цепи.
- •28.Природа носителей тока в металлах.
- •29.Вывод законов Ома и Джоуля-Ленца в дифференц форме.
- •30.Работа выхода электронов из Me и эмиссионные явления.
- •31.Описание магнитного поля.
- •33.Линии магнитной индукции и принцип суперпозиции.
- •34.Закон Био-Савара-Лапласса
- •35.Закон Ампера. Взаимодействие параллельных токов.
- •36.Магнитная постоянная. Единицы в и h. Магнитное поле движущегося заряда.
- •37.Действие магнитного поля на движущийся заряд
- •38.Движение заряженных частиц в магнитном поле.
- •39.Теорема о циркуляции вектора в и её примен для вычисл магн поля круговых токов.
- •44.Закон Фарадея. Основной закон эл.Магн. Индукции
- •45.Правило Ленца. В неподвижных проводниках.
- •53.Намагниченность и магн. Поле в веществе
- •54.Закон полного тока для магн. Поля в вещ. Или теорема о циркуляц. Вектора в. Теорема о циркуляц. Вектора н.
- •55.Условия на границе раздела двух манетиков
- •56.Ферромагнетики и их свойства
- •57.Основы теории Максвелла для эл.Магн. Поля. Вихревое эл. Поле
- •58.Ток смещения.
- •59.Уравнение Максвелла для эл. Магн. Поля в интегралбной и дифференциальной формах
- •60.Свободные колебания в идеализированном колебат. Контуре
- •62.Вынужденные эл.Магн. Колебания
- •63.Переменный ток. Ток через резистор
- •68. Мощность, выделяемая в цепи переменного тока
- •69.Преобразование и передача электроэнергии
- •70.Применение резонанса токов
- •71. Графическая зависимость между током и напряжением в цепи переменного тока.
- •72. Вывод уравнения эл.Магн. Волн
- •73. Энергия электро-магнитных волн и вектор Понтинга
- •74. Зонная теория твёрдых тел.
- •75. Собственная проводимость п-п
33.Линии магнитной индукции и принцип суперпозиции.
Магн поле явл силовым.
Линии магн инд – это линии касат к которым в каждой точке магн поля совпад с напр В. Их напр связано с напр тока правилом правого винта: если поступательное движ правого винта совпадает с напр тока, то его вращ совп с линиями магн поля. Линии магн инд всегда замкн.
Принцип суперпозиции: Магн инд магн поля созд токами = геом сумме магн инд полей создав-ых каждым током отдельно.
34.Закон Био-Савара-Лапласса
Закон БСЛ для проводника с током , элемент dl кот создает в нек точке А индукцию поля dB:
dB=(0[dL,r]/r3) ; dB=(0dL sinα/r2) ; B=Bi
Магн поле прямого тока: пусть ток протекает по бескон прямолин проводнику.r=R/sinα ; dL=rdα/sinα ; dB=(0Rsinαdα ;
B=∫dB=(0R =0R ; B=0R
Магн поле в центре кругового проводника с током: r=R, sinα=1 dB=0R2 dL; B=∫dB=(0R2∫dL= (0R2R=0R ; B=0R.
35.Закон Ампера. Взаимодействие параллельных токов.
Закон Ампера опред силу dF с кот магн поле действует на элем проводн c: dF= sin α (α- угол ). Направление силы Ампера по правилу левой руки: если ладонь левой руки расположить так, чтобы в нее входил вектор В, а четыре вытянутых пальца расположить по направлению тока в проводнике, то отогнутый большой палец покажет направление силы, действующей на ток.
Взаимодействие || токов.
Пусть 2 || проводника с токами иПроводник с будет наход в поле созд проводн
B1=(0R) ; dF1=B1dL ; dF1=(0R)dL ; dF2=B2dL=(0R)dL ; dF1=dF2
два параллельных тока одинакового направления притягиваются друг к другу с силой dF=(0Rdt
36.Магнитная постоянная. Единицы в и h. Магнитное поле движущегося заряда.
Пусть 2 || проводника с токами находятся в вакууме то сила взаимод на ед длины проводн:
dF/dL=(R Для нахождения числового значения 0 воспользуемся определением ампера, согласно которому dF/ =210–7 Н/м при I1 = I2 = 1 А и R = 1 м.
4*10-7H/A2=Гн/м.dF=B ; B=(1/dF/dLЕдиница магнитной индукции — тесла (Тл):
1 Тл — магнитная индукция такого однородного магнитного поля, которое действует с силой 1 Н на каждый метр длины прямолинейного проводника, расположенного перпендикулярно направлению поля, если по этому проводнику проходит ток 1 А: 1Тл=1Н/(А*м) . Так как 0 = 410–7 Н/А2, а в случае вакуума ( = 1), B=0H, то для данного случая H=B/0. Единица напряженности магнитного поля — ампер на метр (А/м): 1 А/м — напряженность такого поля, магнитная индукция которого в вакууме равна 410–7 Тл.
Магнитное поле движущегося заряда. любой движущийся в вакууме или среде заряд создает вокруг себя магнитное поле. Под свободным движением заряда понимается его движение с постоянной скоростью. B=(0Q[vr]/r3); B=(0Qv/r2)sinα ; dL=Qv вектор В направлен перпенд плоскости, в кот расположены векторы v и r, а именно: его напр совпадает с напр поступ движ правого винта при его вращении от v к r. Q-точечн зар. r — радиус-вектор, проведенный от зар Q к точке наблюдения М. движущийся заряд по своим магн св-вам эквивалентен элементу тока. Приведенные закономерности справедливы лишь при малых скоростях (v<<с) движущихся зар.