- •2. Закон сохр заряда.Закон Кулона.Напряжённость эл-стат поля
- •3.Линии напряж эл ст поля.
- •4.Принцип суперпозиции. Поле диполя
- •6.Применение т Гаусса для расчёта напряж полей в вакууме.
- •7.Циркуляция вектора напряж эл ст п.
- •8.Потенциал эл ст поля через потенциальную энергию.
- •9.Связь между напряж и потенциалом. Эквипотенц пов и их св-ва.
- •10.Вычисление разности потенцалов по напряж поля.
- •11.Типы и поляризация диэлектриков
- •12.Поляризованность и напряжённость поля в диэлектриках.
- •13.Электрическое смещение.
- •14.Условия на границе раздела двух диэлектрических сред.
- •15.Проводники в эл ст поле.
- •16. Электроёмкость и плоск конд.
- •17.Соедин конденс в батареи.
- •18.Энергия сист зар и уедин проводн.
- •19.Энергия заряж конд и эн эл ст поля.
- •20.Эл ток.Сила и плотность тока.
- •21.Сторонние силы.Услов возникн и сущ эл тока.
- •22.Эдс и напряжение.
- •23.Закон Ома для однородного уч и замкн цепи.
- •24.Сопротивление проводников.
- •25.Работа и мощность тока.
- •26.Закон Ома для неоднородного уч цепи.
- •27.Правило Кирхгоффа для разветвлённой цепи.
- •28.Природа носителей тока в металлах.
- •29.Вывод законов Ома и Джоуля-Ленца в дифференц форме.
- •30.Работа выхода электронов из Me и эмиссионные явления.
- •31.Описание магнитного поля.
- •33.Линии магнитной индукции и принцип суперпозиции.
- •34.Закон Био-Савара-Лапласса
- •35.Закон Ампера. Взаимодействие параллельных токов.
- •36.Магнитная постоянная. Единицы в и h. Магнитное поле движущегося заряда.
- •37.Действие магнитного поля на движущийся заряд
- •38.Движение заряженных частиц в магнитном поле.
- •39.Теорема о циркуляции вектора в и её примен для вычисл магн поля круговых токов.
- •44.Закон Фарадея. Основной закон эл.Магн. Индукции
- •45.Правило Ленца. В неподвижных проводниках.
- •53.Намагниченность и магн. Поле в веществе
- •54.Закон полного тока для магн. Поля в вещ. Или теорема о циркуляц. Вектора в. Теорема о циркуляц. Вектора н.
- •55.Условия на границе раздела двух манетиков
- •56.Ферромагнетики и их свойства
- •57.Основы теории Максвелла для эл.Магн. Поля. Вихревое эл. Поле
- •58.Ток смещения.
- •59.Уравнение Максвелла для эл. Магн. Поля в интегралбной и дифференциальной формах
- •60.Свободные колебания в идеализированном колебат. Контуре
- •62.Вынужденные эл.Магн. Колебания
- •63.Переменный ток. Ток через резистор
- •68. Мощность, выделяемая в цепи переменного тока
- •69.Преобразование и передача электроэнергии
- •70.Применение резонанса токов
- •71. Графическая зависимость между током и напряжением в цепи переменного тока.
- •72. Вывод уравнения эл.Магн. Волн
- •73. Энергия электро-магнитных волн и вектор Понтинга
- •74. Зонная теория твёрдых тел.
- •75. Собственная проводимость п-п
72. Вывод уравнения эл.Магн. Волн
В следствие уравнения Максвелла векторы направления Е и Н переменного электромагнитного поля для однородной и изотропной среды вдали от зарядов и токов удовлетворяют волновым уравнениям E=1/V²*²E/t² ; H=1/V²*²H/t² ; где оператор Лапласа =²/X²+²/Y²+²/Z² . V-фазовая скорость распределения вектора электро-магнитной волны. Всякая функция удовлетворяющая этим уравнениям описывает некоторую волну. Электро-магнитные поля могут существовать в виде электро-магнитных волн. Фазовая скорость этих электро-магнитных волн определяется: C=1/sqrt(00)-размерный коэффициент совпадающий со скоростью света в вакууме. Это указывает на глубокую связь между электро-магнитными и оптическими явлениями. Свет представляет собой электро-магнитные волны.Е и Н векторы напряженности электрических и магнитных полей-векторы которые взаимоперпендикулярны, лежат в одной плоскости перпендикулярной направлению распространения волны. Е,Н, V образуют правовинтовую тройку Е и Н колеблются в одинаковых фазах причём мгновенные значения этих векторов связано соотношением sqrt(0)*Е= sqrt(0)*Н и одновременно обращаются в 0. Волновым уравнениям соответствуют плоские монохроматические э-м волны Е=Е0*Cos(t-kx+) ; H=H0*Cos(t-kx+) ; k-волновое число=/V ; -начальная фаза колебаний.
73. Энергия электро-магнитных волн и вектор Понтинга
Э-м волны переносят энергию. Рассм/ случай когда э-м волна распространяется в вакууме.Скорость волны=скорости света, а плотность энергии э-м волны определ. из плотности энергии электрического и магн. полей(). =э+м=0*Е²/2+0²/2 (1) В нек. точке простр. Е и Н изменяются в одинаковой фазе,т.е Sqrt(0)*E= sqrt(0)*H →что плотность эн. эл. и магн. полей в каждый момент времени одинаковыэ=м ; (1)можно представить в след. виде =1/2* Sqrt(0)*E* Sqrt(0)*E+1/2* sqrt(0)*H* sqrt(0)*H= Sqrt(00)*Е*Н=ЕН/С или С=ЕН=S; С-модуль плотности потока эн. означается буквой S т.к Е и Н взаимноперпендик. и образуют с направлен. распространения правовинтовую систему направление вектора ЕН(их векторное произведение) совпадает с направлением энергии, а модуль этого вектора =ЕН. Вектор плотности э-м энергии S=[E*H]-вектор Понтинга.
74. Зонная теория твёрдых тел.
Точное решение уравн. Шрёденгера для сист. многих частиц. Задача для многих частиц сводится к задаче об одном электроне, кот. движется во внешн. поле-этот путь приводит к зонной теории твёрдого тела. Мысленно рассм. процесс образован.твёрдого тела из изолирован. атомов пока атом изолирован находится на макроскопическом расстоянии друг от друга) они имеют совп. схемы эн. уровней. По мере сжатия атомов до кристаллич.решётки, когда расстоян. между атомами сравнимо с межатомным пространством. Из-за взаимодейств. атомов друг с другом эн. уровни атомов сжимаются, смещаются, расширяются образуя зоны эн. спектров. При этом значительно расшир. и сжимаются лишь зоны валентных электронов. Уровни же внутрен. электронов либо совсем не расшир.либо не значительно. Образование зонного эн. спектра это квантовомеханический эффект вытек. из уравнен.неопределённости. Е h/ (h-постоянная Планка) (- время нахожден. валентного электрона в определён. сост.=10-15 с) для изолирован. атома =10-8 с Неопределён. эн. имеет вид широкой зоны, однако зоны не сплошные Обычно разрешённые зоны разделяются запрещёнными(электроны не могут там располагаться)