- •Часть 1
- •1. Основные сведения из теории гироскопа 5
- •Введение
- •1. Основные сведения из теории гироскопа
- •1.1. Движение абсолютно твердого тела вокруг неподвижной точки
- •1.2. Уравнения движения гироскопа
- •1.3. Основные свойства движения гироскопа
- •1.4. Гироскопический момент. Принцип д’Aламбера для гироскопа
- •1.5. Уравнения движения гироскопа в кардановом подвесе
- •1.6. Уравнения движения гироскопа во вращающейся системе коор-
- •1.7. Гироскоп как звено системы автоматического регулирования
- •2. Назначение гироскопических устройств и их основные типы
- •2.1. Задачи, решаемые гироскопическими устройствами
- •2.2. Основные элементы гироскопических приборов и устройств
- •2.3. Выходная информация акселерометра
- •2.4. Типы гироскопических устройств
- •3) Курсовертикали.
- •4) Гиростабилизаторы.
- •3. Гирогоризонты
- •3.1. Гирогоризонт и гировертикант
- •3.2. Невозмущаемый маятник
- •3.3. Гиромаятник. Гирогоризонт с коррекцией
- •3.4. Гирогоризонт с шулеровской коррекцией
- •4. Указатели курса и курсовертикали
- •4.1. Гироскоп Фуко 1-го рода
- •4.2. Маятниковый гирокомпас
- •4.3. Гирополукомпас
- •4.4. Курсовертикали
- •5. Гиростабилизаторы
- •5.1. Одно- и двухосные гиростабилизаторы
- •5.2. Трехосный гиростабилизатор
- •5.3. Понятие о гирокомпасировании
- •6. Измерители угловой скорости
- •6.1. Гиротахометр
- •6.2. Вибрационный роторный гироскоп
- •6.3. Гиротрон
- •7. Интеграторы угловой скорости
- •7.1. Гироскопический интегратор угловой скорости. Поплавковый интегри-
- •7.2. Динамически настраиваемый гироскоп
- •7.3. Волновой твердотельный гироскоп
- •8. Измерители параметров поступательного движения
- •8.1. Гироскопический интегратор линейных ускорений
- •8.2. Негироскопические измерители линейных ускорений
- •9. Оптические гироскопы
- •9.1. Принцип работы оптических гироскопов
- •9.2. Лазерный датчик угловой скорости
- •9.3. Волоконный оптический гироскоп
- •10. Гироскопические приборы и устройства космических летательных аппаратов
- •10.1. Особенности задач управления космическими летательными аппаратами
- •10.2. Гироорбитант
- •10.3. Гиродин
- •11. Опоры гироскопических приборов
- •11.1. Основные требования к опорам и их типы
- •11.2. Газо- и гидростатическая опоры
- •11.3. Электростатическая опора (подвес)
- •4 И корпус 5.
- •11.4. Магнитная опора. Криогенный гироскоп
- •Вопросы
7.3. Волновой твердотельный гироскоп
Волновой твердотельный гироскоп использует инерционное свойство стоячей волны. Это свойство состоит в следующем. Если в каком-то теле возбуждена стоячая волна и тело перемещается в направлении, перпендикулярном направлению колебаний, то волна, в том числе ее узлы и пучности, перемещаются относительно тела, пытаясь со- хранить прежнее положение. Природа этого явления сходна с той, что вызывает, напри- мер, возникновение момента в гиротроне: колеблющиеся частицы тела стараются со- хранить в каждый момент направление свой скорости.
оответствующая
К=2,
на
ываемая
ос
формации.
Если теперь цилиндр с возбужденной в нем волной будет вращаться с угловой скоро- стью u, то волна с ее узлами и пучностями будет "вращаться" относительно основания цилиндра в противоположную сторону (частично "компен- сируя" вращение цилиндра) со скоростью
& 2(K 2
1) 1u,
в частности, для основной формы деформации
& 0,4u.
Измерение угла позволяет, таким образом, определить интеграл от угловой скорости вра- щения основания.
Описанный измеритель - один из новых при- боров, его разработка начата сравнительно не- давно и практического применения он пока не
нашел, т.к. его изготовление связано с серьезными технологическими трудностями. В частности, чтобы обеспечивалось низкое затухание колебаний, в качестве материала ос- циллятора применяется кварц, обработка которого требует особой аппаратуры. Пока дос- таточно сложными являются схемы возбуждения колебаний и съема информации.
При успешном преодолении упомянутых трудностей описанный измеритель, не со- держащий никаких подвижных элементов, обещает быть одним из наиболее надежных и удобных в эксплуатации, чем и объясняется проявляемый к нему интерес.
8. Измерители параметров поступательного движения
8.1. Гироскопический интегратор линейных ускорений
Гироскопический интегратор линейных ускорений (ГИЛУ) предназначен для измерения интеграла от проекции вектора кажущегося ускорения объекта на ось чувстви-
тельности прибора (или, что то же - приращения кажущейся скорости в направлении оси чувствительности). Знание этой величины и ускорения силы притяжения позволяет вы- числить абсолютную скорость объекта, которая необходима для решения навигационной задачи.
Схема ГИЛУ изображена на рис.43. Она включает трехстепенной разбалансиро- ванный гироскоп, датчик угла ДУ , с которого снимается выходной сигнал ГИЛУ, дат- чик угла ДУ по промежуточной оси подвеса, датчик момента ДМ на внешней оси подвеса и электронное звено. Осью чувствительности прибора является ось - внешняя ось подвеса.
ДУ , ДМ и звено электроники обра- зуют систему межрамочной коррек- ции, задачей которой является поддер- жание взаимной перпендикулярности вектора H и внешней оси подвеса. Рабо-
тает эта система точно так же, как и в со-
ставе ГПК.
Принцип работы ГИЛУ состоит в следующем. При движении объекта вместе с ГИЛУ с кажущимся ускорением в направлении оси на маятник со сто-
роны внешней оси действует сила F . Она создает момент M относительно центра масс гироскопа вокруг оси х , параллельной промежуточной оси подве- са (момент направлен, очевидно, против оси х ). Под действием этого момента гироскоп прецессирует вокруг внешней
оси подвеса, при этом скорость прецессии пропорциональна силе F, т.е., как будет по-
казано ниже, величине кажущегося ускорения
чины.
w&z
, а угол - интегралу от этой вели-
Этот результат можно получить и аналитически. Для этого запишем уравнение мо- ментов в проекции на промежуточную ось подвеса x. При этом ограничимся рамками прецессионной теории и будем полагать, что система межрамочной коррекции работа- ет идеально, т.е. 0. Упомянутое уравнение будет иметь вид
H (a&
uz ) M
M вр 0,
(62)
где uz - проекция абсолютной угловой скорости основания на ось , M - момент обусловленный силой F, Mвр - вредный момент по промежуточной оси.
Для того, чтобы найти F и M, заметим, что при 0 маятник движется с тем же абсо-
лютным ускорением
на ось
az , что и объект. Тогда из уравнения сил для маятника в проекции
maz
F mgz ,
где m - масса маятника, gz - проекция ускорения силы притяжения Земли на имеем
F m(az
gz )
mw&z .
Момент этой силы относительно центра масс гироскопа, отстоящего от промежуточ-
ной оси на расстояние l , равен
M mlw& z .
Подставляя это значение в (62), после элементарных преобразований, получим
a& Kw&z
( uz
H 1M вр ),
(63)
где K = m l /H - параметр, называемый масштабным коэффициентом ГИЛУ. Второе слагаемое в правой части (63) определяет ошибку ГИЛУ. При этом следует отметить, что скорость основания u может быть учтена по информации других измерений, а при установке ГИЛУ на ГСП, работающую в инерциальном режиме, она равна нулю (с точ- ностью до ошибки стабилизации ГСП). Ошибка, обусловливаемая вредным моментом Мвр, называется ошибкой из-за уводящего момента. Кроме этих ошибок к основным от- носится ошибка масштабного коэффициента. Наконец, помимо перечисленных ГИЛУ имеет ошибки из-за неточного изготовления подвеса, динамических погрешностей сис- темы межрамочной коррекции и другие менее существенные ошибки.
При отсутствии ошибок, как следует из (63), ГИЛУ измеряет с известным масштабом
интеграл от
w&z :
a a o
t
K w& z dt .
0
В заключение отметим, что при конструировании ГИЛУ стремятся к тому, чтобы центр масс маятника лежал на оси вращения подвижной системы. Это показано на рис.43. Делается это с целью исключить дополнительные моменты, нагружающие ДМ и вызванные перегрузками, перпендикулярными оси чувствительности.
ГИЛУ имеют высокие точностные характеристики. Этим обусловливается их широкое применение в системах навигации, особенно системах дальней навигации, различного рода объектов.