- •Частина 4. Фізика коливань і хвиль
- •21. Коливання
- •21.1. Загальна характеристика коливальних процесів
- •21.2. Диференціальне рівняння гармонічних коливань
- •21.3. Коливання пружинного маятника
- •21.5. Вертикальні коливання центра ваги судна
- •21.6. Енергія гармонічного коливання
- •21.7. Коливальний контур
- •21.8. Додавання скалярних коливань
- •21.8.1. Додавання гармонічних коливань із рівними частотами
- •21.8. 2 Додавання гармонічних коливань із близькими частотами. Биття
- •21.9. Додавання взаємно перпендикулярних (векторних) коливань
- •21.10. Загасаючі коливання
- •21.11. Загасаючі електромагнітні коливання
- •21.12. Вимушені коливання
- •21.13. Вимушені вертикальні коливання судна
- •21.14. Вимушені електромагнітні коливання
- •21.14.1. Омічний опір у колі змінного струму
- •21.14.2. Індуктивність у колі змінного струму
- •21.14.3. Ємність у колі змінного струму
- •21.15. Резонансні явища в техніці
- •21.16. Параметричний резонанс
- •21.17. Автоколивання
- •21.18. Спектр коливань
- •21.19. Ангармонічні коливання
- •21.20. Фазова траєкторія
- •22. Пружні (механічні) хвилі
- •22.1. Загальна характеристика хвильових процесів
- •22.2. Пружні хвилі
- •22.3. Енергетичні характеристики хвильових процесів
- •23. Акустика
- •23.1. Об'єктивні та суб'єктивні характеристики звуку
- •23.2. Поширення звукових хвиль
- •23.3. Ультразвук
- •23.4. Ефект Доплера в акустиці
- •24. Електромагнітні хвилі
- •24.1. Рівняння плоскої електромагнітної хвилі
- •24.2. Вектор Умова - Пойнтінга
- •24.3. Особливості поширення електромагнітних хвиль
- •24.4. Світлові хвилі
- •Закони відбиття
- •Закони заломлення
- •25. Явище інтерференції
- •25.1. Когерентні джерела в оптиці
- •25.2. Розрахунок інтерференційної картини від двох когерентних джерел
- •25.3. Інтерференція в тонких плівках
- •25.4. Стоячі хвилі
- •25.5. Інтерферометри
- •26. Явище дифракції
- •26.1. Принцип Гюйгенса-Френеля. Розрахунок дифракційної картини методом зон Френеля
- •26.2. Дифракція сферичних хвиль (дифракція Френеля)
- •26.3. Дифракція плоских хвиль (дифракція Фраунгофера)
- •26.4. Дифракційна решітка
- •26.5. Дифракція рентгенівських променів
- •27. Поляризація світла
- •27.1. Загальні уявлення про поляризацію світлових хвиль
- •27..2. Поляризація світла при відбитті та заломленні
- •27.3. Подвійне променезаломлення
- •27.4. Поляризаційні прилади
- •27.5. Закон Малюса
- •27.6. Інтерференція поляризованих променів
- •27.7. Штучна оптична анізотропія
- •27.8. Обертання площини поляризації (оптична активність)
- •27.9. Оптичні та електрооптичні властивості рідких кристалів
- •28. Елементи молекулярної оптики
- •28.1. Фазова та групова швидкості світла
- •28.2. Елементарна класична теорія дисперсії
- •28.3. Поглинання світла
- •28.4. Розсіювання світла
22. Пружні (механічні) хвилі
22.1. Загальна характеристика хвильових процесів
Процес поширення збурювання в речовині або в полі, що супроводжується переносом енергії, називається хвилею.
Пружні механічні хвилі виникають, якщо тіло, що виконує коливання, перебуває в пружному середовищі. При цьому воно витрачає частину своєї енергії, втягуючи в коливальний рух частинки навколишнього середовища, тобто тіло випромінює енергію у вигляді хвиль. Спочатку збуджуються коливання сусідніх точок навколишнього середовища, що перебувають у безпосередньому контакті з поверхнею тіла, що коливається, а потім усе більш віддалені. У загальному випадку механічні хвилі виникають при будь-якому русі тіла в пружному середовищі (не обов'язково коливальному).
Механічні хвилі можуть бути періодичними й неперіодичними. Прикладом останніх є ударні хвилі в пружному середовищі та хвилі цунамі на поверхні моря. У подальшому викладі ми обмежимося розглядом важливих у практичному відношенні періодичних хвиль.
Для виникнення електромагнітних хвиль не потрібно наявності пружного середовища, оскільки вони являють собою поширювані у просторі змінні електричні й магнітні поля, взаємно зв'язані одне з одним.
Укажемо кілька загальних характеристик хвильових процесів.
Область простору, охоплена хвильовим процесом, називається хвильовим полем.
Поверхня, у всіх точках якої періодична хвиля в цей момент часу має однакову фазу, називається фронтом хвилі. Передній фронт хвилі – це границя хвильового поля, тому поширення хвилі можна розглядати як переміщення її переднього фронту. В однорідному ізотропному середовищі напрямок поширення хвилі перпендикулярний до її фронту. Цей напрямок називається променем. У загальному випадку променем називають лінію, дотична до якої збігається з напрямком поширення хвилі.
22.2. Пружні хвилі
Пружні хвилі – процес поширення в пружному середовищі механічних деформацій. Розрізняють два види пружних хвиль – поздовжні та поперечні.
Поздовжніми називаються хвилі, у яких коливання часток середовища відбуваються в напрямку поширення хвилі. Пружні поздовжні хвилі пов'язані з об'ємною деформацією пружного середовища й тому можуть виникати в будь-яких середовищах – твердих, рідких і газоподібних.
Поперечними називаються такі хвилі, у яких коливання частинок середовища відбуваються в напрямку, перпендикулярному до напрямку поширення хвилі. Пружні поперечні хвилі можуть поширюватися лише в середовищах, що мають пружну деформацію зсуву, тобто у твердих тілах. Виключенням із цього є високочастотні (1010 Гц) гіперзвукові хвилі, збуджувані в рідинах, які (див. § 10.2) при таких частотах поводяться як тверді тіла, і поверхневі хвилі, що виникають на границі поділу двох рідких або рідкої й газоподібної фаз.
Знайдемо рівняння гармонічної одномірної пружної хвилі, яку часто називають біжучою хвилею.
Нехай джерело хвиль S коливається в пружному середовищі за гармонічним законом
Рис. 22.1
де – зміщення від положення рівноваги в момент часу t.
Коливання в точці M, що відстоїть від джерела на відстань x (рис. 22.1), відбуваються за законом
.
де — час, протягом якого хвильовий фронт досягає точки M.
Таким чином,
-
.
(22.1)
Це і є рівняння біжучої хвилі. Тут — зміщення від положення рівноваги в точці простору з координатою x у момент часу t.
Довжиною хвилі називається відстань між двома найближчими точками, що коливаються в однаковій фазі. Довжина хвилі чисельно дорівнює шляху, який проходить передній фронт хвилі за час, рівний періоду коливань
.
Перетворимо вираз для фази хвилі так:
.
Тоді рівняння хвилі можна представити у вигляді
-
.
(22.2)
Рівняння (22.1) і (22.2) еквівалентні.
Продиференціюємо рівняння (22.1) двічі за координатою x і за часом t:
-
;
;
(22.3)
;
;
(22.4)
З (22.3) і (22.4) випливає
-
.
(22.5)
Диференціальне рівняння (22.5) називають хвильовим рівнянням. Рішенням цього рівняння може бути будь-яка хвиля з довільною формою фронту.