- •1. Теоретическая часть
- •Пространственное распределение амплитуды лазерного излучения
- •Параметры лазерного излучения
- •Преобразование гауссового пучка
- •1.3.1. Метод матричной оптики
- •1.3.2. Метод геометрической оптики
- •1.4. Измерение параметров лазерного излучения
- •1.4.1. Интерференционный метод
- •1.4.2. Метод, основанный на измерении мощности излучения
- •2.Экспериментальная часть
- •2.1. Описание лабораторной установки по интерференционному методу измерений
- •2.2. Описание лабораторной установки по энергетическому методу измерений
- •По интерференционному методу
- •По энергетическому методу
- •3.Порядок проведения работы
- •Контрольные вопросы
- •Приложения
- •Литература
1.4. Измерение параметров лазерного излучения
Из описания гауссового пучка (п. 1.1) следует, что он полностью определяется одним из параметров: r0 или zK. Кроме того для задания пространственного положения пучка в системе координат с осью oz, совпадающей с осью пучка, необходимо знать положение сечения перетяжки. Поэтому, если в результате измерения найдена какая-либо пара значений функций R(z1) и r(z1) , или два значения одной функции при равных аргументах, то из системы уравнений (записанных в соответствии с (3)) могут быть найдены r0 или zK, а затем вычислены все остальные характеристики пучка.
1.4.1. Интерференционный метод
П
Рис. 6
Действительно, при падении гауссова пучка под углом на плоскопараллельную пластину толщиной d с показателем преломления n в результате отражения от внешней и внутренней поверхностей пластины формируются два пучка: I1 и I2. Оси их параллельны и смещены по координате Ox на величину x
(16')
Кроме того второй пучок приобретает дополнительную разность хода . В системе координат (xyz) с осью oz, совпадающей с осью первого отраженного пучка, фазы комплексной амплитуды пучков в точке Q(x,y,z) произвольной плоскости сечения (z) задаются в соответствии с (5) выражениями
(17)
Интенсивность светового поля I(Q) в области интерференции определяется суммарной амплитудой пучков
v(Q)=v1(Q)+v2(Q)
и описывается выражением
где в соответствии с (17)
(18)
Условие (Q) = 2n (n = 0, 1, 2…) определяет точки интерференционной картины с максимальной интенсивностью светового поля.
Если измерено расстояние x = x(z) между двумя соседними максимумами, т.е. между точками Qn(x,y,z) и Qn+1[x+x(z),y,z], то из уравнения
с учетом (18) следует
откуда
(19)
Если измерить x(z1) и x(z2 = z1+z12), вычислить по (19) радиусы кривизны R(z1) и R(z2), а затем записать в соответствии с (3) систему из двух уравнений, то решив эту систему, можно найти конфокальный параметр zK и положение (z1) сечения перетяжки
; (19')
затем (по табл.1) вычислить радиус пятна r0 в сечении перетяжки и расходимость пучка 2.
Независимость радиуса кривизны волнового фронта от модовых чисел, позволяет использовать этот метод как для одномодовых, так и многомодовых гауссовых пучков. Однако линейная зависимость R(z) от волнового числа (k>>1) и x/z (см. выражение (19)) приводит вследствие ошибок измерения к существенной абсолютной ошибке вычисления R(z).
1.4.2. Метод, основанный на измерении мощности излучения
Поскольку известно аналитическое выражение (6) для распределения интенсивности и излучениями в сечении (z1) пучка I(x,y,z), то по измеренным значениям полной мощности излучения P и мощности PS(z1), сосредоточенной в заданной пространственной области S из интегрального уравнения
(20)
можно найти радиус пятна r(z1) в сечении (z1). Для того, чтобы упростить решение уравнения (20) целесообразно реализовать область S в виде щели шириной 2a, установленной в центре сечения пятна. Такая конфигурация экрана удобна и с точки зрения юстировки экспериментальной установки. В этом случае с учетом (6)
где - интеграл вероятности.
Таким образом, используя экспериментальные данные P и PS(z1) можно на основании таблиц интеграла вероятности [8] найти r(z1).
Если измерение проведено для двух сечений (z1) и (z2 = z1 + z12) а затем вычислены r1 = r(z1) и r2 = r(z2), то из системы уравнений для r(z) при условии, что перетяжка не содержится между положениями (z1) и (z2) можно найти радиус r0 в сечении перетяжки и ее положение
(21)
Затем (по табл.2) вычисляются конфокальный параметр zK и расходимость пучка 2 :
; (22)
Эти же формулы могут быть использованы для расчета радиуса пятна перетяжки r0 по параметру zK при измерении по интерференционному методу.