- •Методичні вказівки до вивчення курсу «теорія електромагнітного поля»
- •7.09.08.03 - «Електронні системи»
- •Лінії з розподіленими параметрами
- •1. Первинні параметри однорідної лінії
- •Диференційні рівняння однорідної лінії
- •3. Періодичний режим в однорідній лінії
- •4. Вторинні параметри однорідної лінії
- •5. Вхідний опір лінії
- •7. Погоджене навантаження лінії
- •Лінія без спотворень
- •9. Лінія без втрат
- •10. Режими роботи лінії без втрат. Стоячі хвилі
- •11. Потужність в лінії без втрат
- •12. Лінія як трансформатор що узгоджує
- •13. Лінія як елемент резонансного ланцюга
- •14. Перехідні процеси в лініях з розподіленими параметрами
- •15. Дослідження перехідних процесів в лініях з розподіленими параметрами за допомогою перетворення лапласа
10. Режими роботи лінії без втрат. Стоячі хвилі
Дослідимо закон розподілу діючих значень напруги та струму вздовж лінії без втрат. З цією метою скористуємось рівняннями лінії (1.13) та (1.34) у комплексній та гіперболічній формах.
Прийнявши в (1.13) уявний коефіцієнт розповсюдження =j=j2/, отримаємо для будь-якої точки лінії на відстані x' від кінця:
(1.38)
Вхідний в ці рівняння коефіцієнт відбивання подає собою в загальному випадку комплексну величину.
Вирази (1.38) наочно свідчать про те, що комплексна напруга в будь-якій точці х1 складається з падаючої та відбитої хвиль напруги, амплітуди яких знаходяться в співвідношенні 1: n2; в свою чергу комплексний струм рівний різниці падачої та відбитої хвиль струму з тим же співвідношенням амплітуд.
Точкам x'=k/2 (k - ціле число), що задовольняють умові
(1.39)
Відповідає максимальне діюче значення U, бо при цьому фази падаючої та відбитої хвиль напруги співпадають.
На відстані/4 від цих точок падаюча та відбита хвилі виявляються у протифазі й діюче значення напруги має мінімум. При цьому задовольняється умова
(1.40)
Координати максимумів та мінімумів напруги, що є багатозначними функціями n2 і , не залежать від часу, вони залишаються на одному і тому же місці; мінімум напруги розташується посередині між двома сусідніми максимумами напруги, причому відстань між найближчими максимумами (або мінімумами) складає /2.
Таким чином, крива діючих значень напруги вздовж лінії без втрат подає хвилеподібну криву, максимуми та мінімуми якої чередуються (рис. 11, б та г).
Рис.11 Діючі значення напруги та струму вздовж лінії без втрат.
Аналогічні міркування наводять до висновку, що й крива діючих значень струму вздовж лінії без втрат подає хвилеподібну криву, зміщенну відносно кривої діючих значень напруги на чверть довжини хвилі. Місце максимумів напруги співпадають з місцем мінімумів струму, й, навпаки, мінімуми напруги співпадають з максимумами струма.
За відсутності відбитої хвилі (n2=0) діючі значення напруги та струма вздовж лінії без втрат не змінюються.
Чим більше наближається коефіцієнт відображенняn2 до одиниці, тих більше різняться максимуми і мінімуми напруги (або струма).
Приn2=1, т. ч. при рівності амплітуд прямої та зворотної хвиль, в лінії встановлюються стоячі хвилі напруги та струму. Криві діючих значень напруги і струма вздовж лінії подають собою в цьому випадку «випрямлені» синусоїди; на лінії утворяться вузли, т. ч. точки, в яких напруга та струм дорівнюють нулю, і пучності т. ч. точки, в яких напруга або струм максимальні. Вузли напруги співпадають з пучностями струму і, навпаки, вузли струму співпадають з пучностями напруги. Відповідно вузли (або пучності) напруги та струму зсунуті на чверть довжини вільні відносно друг друга.
На підставі наведеного вище виразу для коефіцієнту відбивання n2 можна укласти, що умоваn2=1 здійснюється у трьох випадках: при Z2=(холостий хід), Z2=0 (коротке замикання) і Z2=jх (реактивне навантаження). Цим умовам відповідають стоячі хвилі, що виникають в лінії без втрат.
Розподіл діючих значень напруги та струму вздовж лінії для холостого ходу і короткого замикання ілюструється на рис. 11. а і д. Для порівняння на рис. 11 показаний розподіл напруги та струму для других режимів роботи лінії.
При активному навантаженні Z2=r2=3Zв, n2=0.5 (випадок б) максимуми і мінімуми напруги та струму співпадають по свойому місцеположенню з аналогічними значеннями для режиму холостого ходу, при активному навантаженні Z2=r2=Zв/3, n2=-0.5 (випадок г) максимуми і мінімуми розміщені так же, як при короткому замиканні; при погодженому навантаженні Z2=r2=Zв, n2=0.5 (випадок а) криві напруги та струму зображаються прямими, паралельними осі абсцис.
Стоячі хвилі легко досліджуються з допомогою рівнянь (1.34) ліній без втрат.
При холостому ході (I2=0)
(1.41)
Вузли напруги знаходяться в точках, для яких або звідки .
Пучності напруги знаходяться в точках, для яких або звідки .
Розімкнений кінець лінії співпадає з вузлом струму та пучністю напруги (рис 11, а).
Як видно з (1.41), струм випереджає по фазі напругу на 900, коли sin (2х'/) і cos (2х'/) мають однаковий знак (0 x'/4;/2 x' 3/4 і т. д.), і відстає на 900 від напруги, коли знаки sin (2х'/) і cos (2х'/) різні (/4 x'/2; 3/4 x)'
Вхідний опір розімкненої лінії без втрат
(1.42)
т. ч. число реактивне, і характер його визначається довжиною лінії та частотою (або довжиною хвилі). Зміна абсолютного значення і характеру вхідного опору в залежності від довжини лінії показана на рис.12.
Від х=0 до х=/4, від х=/2 до х=3/4 і т. д. лінія подає собою ємнісний опір, а від х=/4 до х=/2, від х=З/4 до х= і т. д. - індуктивний опір. При х=0,/2, і т. д. лінія може бути представлена паралельним резонансним контуром, а при х=/4, 3/4, 5/4 і т. д. - послідовним резонансним контуром.
Рис. 12
При короткому замиканні, поклавши в (1.34) , отримаємо:
(1.43)
На замкнутому кінці лінії x'=0 і в точках, усунених від нього на ціле число півхвиль x'=k/2, знаходяться вузли напруги і пучності струму, а в точках, усунених від кінця на непарне число чвертей хвиль x'=(2k+1)/2 знаходяться пучності напруги та вузли струму (рис.11, д).
Як видно з (1.43), струм відстає по фазі від напруги на 900, коли sin(2х'/) і cos(2х'/) мають однакові знаки (0 x'/4;/2 x' 3/4 і т. д.), і випереджає на 900 напругу, коли знаки sin(2х'/) і cos(2х'/) різні (/4 x'/2, 3/4 x' і т. д.).
Вхідний опір короткозамкненої лінії без втрат
(1.44)
також чисто реактивне і в залежності від довжини лінії і частоти може бути індуктивним або ємнісним. Зміна вхідного опору в залежності від довжини короткозамкненої лінії показана на рис.13.
Рис. 13
З нього видно, що від х=0 до х=/4, від х=/2 до х=З/4 і т. д. лінія подає собою індуктивний опір, а від х=/4 до х=/2, від х=3/4 до х= і т д. - ємнісний опір. При х=0,/2; і т. д. лінія може бути замінена послідовним резонансним контуром, а при х=/4, 3/4, 5/4 і т. д. - паралельним резонансним контуром.
Для одержання лінії, погодженої з навантаженням, необхідно вмикати індуктивні або ємнісні елементи паралельно і послідовно приймачу. В якості такого елемента при високих частотах може служити короткозамкнена або розімкнена лінія без втрат.
Довжину розімкненої лінії без втрат х можна визначити при заданому Хc з формули
Цю ж довжину х можна знайти і з кривої Zx наведеної на рис.12, якщо побудова виконана достатньо точно. Довжину короткозамкненої лінії без втрат х можна визначити пpи заданому XL з формули
Довжину х можна також знайти прямо з кривої Zk., наведеної на рис.13.
При чисто реактивному опорі навантаження в лінія також будуть стоячі хвилі. Дійсно, як було щойно показане, ємнісний та індуктивний елементи можуть бути замінені відрізками розімкненої чи короткозамкненої лінії. Отже, лінія з реактивним опором навантаження не відрізняється від розімкненої чи короткозамкненої лінії більшої довжини. Тільки в кінці лінії з реактивним опором навантаження не буде ні пучності, ні вузла струму чи напруги (рис. 14).
Рис. 14
Припустимо тепер, що у лінії без втрат активний опір навантаження Zн=rн. Позначивши Zв/rн=К і підставив у вираз (1.34), після простих перетворень отримаємо
і при
У цих рівняннях напруга та струм представлені сумами двох доданків. Перше з них - біжуча хвиля, а друге - стояча хвиля. Таким чином, якщо лінія не погоджена з навантаженням (К 1), то напруга і струм в лінії можна представити сумою біжучих та стоячих хвиль. Чим сильніше К відрізняється від одиниці в ту чи іншу сторону, тим різче виявляються стоячі хвилі. При К=0 (холостий хід) і К= (коротке замикання) в лінії спостерігаються тільки стоячі хвилі. Чим ближче К до одиниці, тих різче проявляються бегучі хвилі. Стоячі хвилі будуть відсутні при К=1 чи rн=Zв, т. ч. при погодженому навантаженні.
Слідує зазначити, що наявність хоч би найменших втрат в лініях приводить до того, що діючі значення напруга та струм не знижуються до нуля, а сягають деяких мінімальних значень у точках, відповідних вузлам.
Для кількісної оцінки ступеню погодження лінії з навантаженням використовується коефіцієнт біжучої хвилі, під яким розуміється відношення мінімуму в кривій розподілу напруги чи струму до максимуму тієї ж величини:
У реальних умовах коефіцієнт бегучої хвилі звичайно не нижче 0.5 - 0.6.
Криву розподілу діючих значень напруги вздовж лінії використовують на практиці для виміру довжини хвилі чи частоти. Довжина хвилі визначається подвійною відстанню між сусідніми максимумами або мінімумами кривої розподілу, а частота обчислюється по довжині хвилі.