- •Глава 20. Интерференция света
- •§19. Природа света. Корпускулярно-волновой дуализм
- •§20. Явление интерференции
- •Условия максимума и минимума при интерференции
- •§21. Расчет интерференционной картины от двух когерентных источников
- •§22. Интерференция света в тонких пленках
- •Кольца Ньютона
- •Вопросы для повторения
- •Глава 21. Дифракция света
- •§23. Дифракция света. Принцип Гюйгенса-Френеля
- •§24. Метод зон Френеля. Прямолинейное распространение света
- •§25. Дифракция Френеля на круглом отверстии
- •§26. Дифракция Фраунгофера на одной щели
- •§27. Дифракция Фраунгофера на дифракционной решетке
- •§28. Дифракция на пространственной решетке. Формула Вульфа-Бреггов
- •Вопросы для повторения
- •§29. Разрешающая способность оптических приборов
- •§30. Голография
- •Вопросы для повторения
- •Глава 22. Поляризация света
- •§31. Естественный и поляризованный свет
- •§32. Закон Брюстера
- •§33. Двойное лучепреломление
- •Вопросы для повторения
Пример. Диаметр зрачка глаза при нормальном освещении равен приблизительно 2 мм. Рассчитаем минимальное угловое расстояние между точками, при котором глаз воспринимает их ещё раздельно:
Δφ= 1.22 (0,55 ·10-3 мм/2 мм)= 0,305·-3 рад≈1′
Таким образом, минимальное угловое расстояние равно угловой минуте. Любопытно, что расстояние между соседними светочувствительными элементами сетчатки глаза соответствует именно этому угловому расстоянию.
Разрешающей способностью спектрального прибора называют безразмерную величину,
равную: |
|
|
|
|
R = |
λ |
, |
(29.4) |
|
δ λ |
||||
|
|
|
где δλ – абсолютное значение минимальной разности длин волн двух соседних спектральных линий, при которой эти линии регистрируются отдельно.
Разрешающая способность дифракционной решетки.
Пусть максимум m-го порядка для длины волны λ2 |
наблюдается под углом φ, тогда: |
sinϕ = mλ2 , |
(29.5) |
При переходе от максимума к минимуму разность хода меняется на λ/N, где N – число щелей решетки. Тогда минимум волны с λ1 будет наблюдаться под углом φmin и он удовлетворяет условию:
d sinφmin = mλ1 + λ1/N. |
|
Согласно критерию Рэлея, φ=φmin , |
|
тогда: |
|
mλ2 = mλ1 + λ1/N => m(λ1 – λ2) = λ1/N => λ2 – λ1 = δλ ; mδλ = λ1/N => λ1/δλ = mN |
|
Rдиф.реш. = m N , |
(29.6) |
Для современной дифракционной решетки R~2·105.
§30. Голография
Голография (от греческого полная запись) – особый способ записи и последующего восстановления волнового поля, основанный на регистрации интерференционной картины. Она обязана своим возникновением законам волновой оптики – законам интерференции и дифракции.
Этот принципиально новый способ фиксирования и воспроизведения пространственного изображения предметов изобретен английским физиком Д. Габором (1900 – 1979 г.) в 1947 г. (Нобелевская премия 1971 г.). Экспериментальное воплощение и дальнейшая разработка этого способа (Ю. Н. Денисюк в 1962 г. и американские физики Э. Лейт и Ю. Упатниекс в 1963 г.)
стали возможны после появления в 1960 г. источников света высокой степени когерентности – лазеров.
Основные принципы голографии – регистрация и восстановление информации о предмете.
Для регистрации и восстановления волн необходимо уметь регистрировать и восстанавливать амплитуду и фазу идущей от предмета волны. Помня, что J ~ Aм2 и А определяется как амплитудами, так и разностью фаз интерферирующих волн.
Поэтому в голографии кроме волны, идущей от предмета (предметная волна), используют когерентную с ней волну, идущую от источника (опорную волну).
Идея голографии состоит в том, что фотографируется распределение интенсивности в интерференционной картине, которая возникает при суперпозиции волнового поля объекта и
25
когерентной ему опорной волны известной фазы. Затем при дифракции света на зарегистрированном распределении почернений в фотослое восстанавливается волновое поле объекта и допускает изучение этого поля в отсутствие объекта.
Рис. 30.1
Рассмотрим принципиальную схему (рис. 30.1):
Лазерный пучок делится на две части: одна его часть отражается зеркалом на фотопластину (опорная волна), а вторая попадает на фотопластину, отразившись от предмета (предметная волна). Они когерентны, и при наложении друг на друга отражают на фотопластине интерференционную картину.
После проявления фотопластины получается голограмма – зарегистрированная на фотопластине интерференционная картина, образованная при наложении опорной и предметной волн.
Рис. 30.2
Для восстановления изображения голограмма помещается в то же самое положение, где она находилась до регистрации (рис. 30.2). Ее освещают опорным пучком того же лазера, а вторая часть лазерного пучка перекрывается диафрагмой.
26