Оренбург245041
.pdfН.И. УСЕНКОВ
Э Л Е К Т Р О Т Е Х Н И К А
&
Э Л Е К Т Р О Н И К А
УЧЕБНОЕ ПОСОБИЕ
World Technological
Оренбург • 2008
Усенков Н.И.. Курс лекций по дисциплине «Электротехника и электроника»
УДК 658.26:621311 (075.8) ББК 31.291я73
У74
Рецензент Бравичев С.Н., заведующий кафедрой «Электротехника»
Оренбургского государственного университета, кандидат технических наук доцент.
Усенков Н.И.
У74 «Электротехника и электроника»: Учебное пособие. – Оренбург:
Всемирный технологический университет, Оренбургский филиал, 2008. – 90 с.
Изложены основные положения теории электрических цепей основ промышленной электроники и электрических измерений. Дано описание устройства и рабочих свойств трансформаторов, электрических машин постоянного и переменного тока.
Учебное пособие предназначено для изучения курса «Электротехника и электроника» студентами очно-заочной формы обучения факультета техники и технологий ВТУ, осуществляющих подготовку бакалавров по неэлектрическим направлениям и инженеров по неэлектрическим специальностям (направление «Защита окружающей среды»).
ББК 31.291я73
Усенков Н.И., 2008 ГОУ ВТУ, 2008
2
Усенков Н.И.. Курс лекций по дисциплине «Электротехника и электроника»
Содержание
1 Основные понятия и определения
1.1Общие сведения
1.2Резистивные элементы
1.3Индуктивный и емкостный элементы
1.4Источники постоянного напряжения
2 Электрические цепи постоянного тока
2.1Общие сведения
2.2Законы Кирхгофа
2.3Распределение потенциала вдоль электрической цепи
2.4Последовательное и параллельное соединения резистивных элементов
2.5Соединение резисторов треугольником и звездой
2.6Электрическая энергия и мощность
2.7Номинальные величины источников и приемников. Режимы работы электрических цепей
3 Линейные однофазные электрические цепи синусоидального тока
3.1Основные величины, характеризующие синусоидальные ток, напряжение и ЭДС
3.2Элементы электрических цепей синусоидального тока
3.3Расчет неразветвленной электрической цепи синусоидального тока
3.4Мощность в линейных цепях синусоидального тока
4 Трехфазные линейные электрические цепи синусоидального тока
4.1Трехфазный источник электрической энергии
4.2Анализ электрических цепей при соединении трехфазного источника и приемника по схеме «звезда» с нулевым проводом
4.3Соединение приемника по схеме «треугольник»
4.4Мощность трехфазной цепи
6 Электрические измерения и приборы
6.1Системы электрических измерительных приборов
6.2Основные характеристики электрических измерительных приборов
3
Усенков Н.И.. Курс лекций по дисциплине «Электротехника и электроника»
6.3 Измерение тока, напряжения и мощности
7 Электрические трансформаторы
7.1Общие сведения
7.2Принцип действия электрического трансформатора
7.3Работа электрического трансформатора в режиме холостого хода
7.4Опыт короткого замыкания
7.5Мощность потерь в трансформаторе
7.6 Автотрансформаторы
8 Электрические машины
8.1Общие сведения
8.2Вращающееся магнитное поле
8.3Асинхронные машины
8.4Синхронные машины
8.5Машины постоянного тока
9 Основы промышленной электроники
9.1Общие сведения
9.2Полупроводниковые диоды
9.3Выпрямители на полупроводниковых диодах
9.4Транзисторы
Рекомендуемая литература
4
Усенков Н.И.. Курс лекций по дисциплине «Электротехника и электроника»
1 Основные понятия и определения
1.1 Общие сведения
Электротехника – наука о практическом применении электрических
имагнитных явлений.
Впромышленности и в быту применяется разнообразное электрооборудование: двигатели, нагревательные и осветительные приборы
ит.д.
Электрическая энергия используется в средствах связи, в телевидении и радио, в ЭВМ, в системах водоснабжения, отопления, канализации и иных бытовых и технологических устройствах.
Механизация и автоматизация технологических процессов во многом зависит от уровня электрификации этих процессов.
Поэтому инженеры должны иметь понятие об основных процессах в электротехнических устройствах и знать их характеристики, чтобы квалифицированно применять на производстве электрические средства.
При работе любого электротехнического устройства через него проходит электрический ток, необходимым условием существования которого является наличие замкнутого контура – электрической цепи (ЭЦ).
Основными элементами ЭЦ являются источники и приемники электрической энергии (ЭЭ). Кроме этих элементов, ЭЦ содержит измерительные приборы, коммутационную аппаратуру, провода.
Висточниках ЭЭ различные виды энергии преобразуются в электрическую.
Так, в генераторах электростанций в ЭЭ преобразуется энергия механическая, в гальванических элементах и аккумуляторах – химическая, в солнечных батареях – световая и т.д.
Вприемниках происходит обратный процесс – ЭЭ источников преобразуется в тепловую (нагревательные элементы), световую (электрические лампы), механическую (двигатели), химическую (электролизные ванны) и т.д.
Для теоретического анализа какой-либо ЭЦ ее изображают схемой –
графическим изображением ЭЦ с помощью условных обозначений.
Вкачестве примера простейшей ЭЦ рассмотрим ЭЦ карманного фонарика, в которой источником ЭЭ служит гальванический элемент (батарейка), а приемником ЭЭ – электрическая лампочка. Схема этой цепи изображена на рисунке 1, на которой стрелками указаны направление тока I (направление движения положительно заряженных частиц) и направления напряжений U на клеммах источника ЭЭ, и U 0 на его внутреннем
сопротивлении R0 (от плюса – к минусу). Направление ЭДС так же указывается стрелкой, только в направлении от минуса к плюсу.
5
Усенков Н.И.. Курс лекций по дисциплине «Электротехника и электроника»
I
E +
U |
R |
|
R0 U0
Рисунок 1 – Схема электрической цепи карманного фонарика
Приемники ЭЭ по характеру физических процессов, протекающих в них, делятся на три основных вида: резистивные, индуктивные и емкостные.
1.2 Резистивные элементы
В идеальных резистивных элементах (резисторах) вся ЭЭ необратимо преобразуется в другие виды энергии. Примеры резистивных элементов, близких к идеальным: лампы накаливания (ЭЭ необратимо преобразуется в световую и тепловую энергии), нагревательные элементы (ЭЭ необратимо преобразуется в тепловую), электродвигатели (ЭЭ необратимо преобразуется в механическую и тепловую энергии) и др.
Основной характеристикой резистивного элемента является его
вольтамперная характеристика (ВАХ).
U |
f (I ) , |
(1.1) |
где U – напряжение на выводах резистивного элемента, В; I – сила тока в нем, А.
Если эта зависимость линейная, то резистивный элемент называется линейным и выражение (1.1) имеет вид, известный как закон Ома:
U RI , |
(1.2) |
где R – постоянная величина, называемая сопротивлением резистора, Ом.
Однако во многих случаях ВАХ резисторов является нелинейной. Для многих резисторов (нагревательные спирали, реостаты и др.) нелинейность ВАХ объясняется тем, что эти элементы – металлические проводники и электрический ток в них – есть ток проводимости (направленное движение - “дрейф” свободных электронов).
Дрейфу электронов препятствуют (оказывают сопротивление) колеблющиеся атомы, амплитуда колебаний которых определяется температурой проводника (температура – мера кинетической энергии атомов!).
При протекании тока, свободные электроны сталкиваются с атомами и еще более раскачивают их. Следовательно, температура проводника
6
Усенков Н.И.. Курс лекций по дисциплине «Электротехника и электроника»
возрастает, отчего увеличивается и его сопротивление R. Таким образом, сопротивление R зависит от тока R f (I ) и ВАХ нелинейна (рисунок1.2,
кривая а).
При изменении температуры в небольших пределах сопротивление
проводника выражается формулой |
|
R R0 1 (T T0 ) , |
(1.3) |
где R0, R – сопротивления проводников при температуре Т0, Т; Т0 – начальная температура проводника; Т – конечная температура проводника;
температурный коэффициент сопротивления.
U
а
б
U=f2 (I)
U=f1 (I) U=f3 (I) в
I
Рисунок 1.2 – Общий вид ВАХ металлического (а), полупроводникового (б),
иконстантанового (в) резистивных элементов
Убольшинства чистых металлов >0, что означает, что с повышением температуры сопротивление металлов увеличивается.
У электролитов, изделий из графита и полупроводников |
<0 |
(таблица 1.1).
7
Усенков Н.И.. Курс лекций по дисциплине «Электротехника и электроника»
Таблица 1.1 – Удельное сопротивление и температурный коэффициент сопротивления некоторых материалов
Наименование |
Удельное |
Температурный |
|
сопротивление при |
коэффициент |
||
материала |
|||
20 0С, мкОм м |
сопротивления, 1/К |
||
Вольфрам |
0,0508 |
0,0048 |
|
Уголь |
10-60 |
-0,005 |
|
Манганин (Cu–80%, |
0,4-0,52 |
3 10-5 |
|
Mn–12%, Ni–3%) |
|
|
|
Константан |
0,44 |
5 10-5 |
|
Нихром (Cr-20%, Ni-80%) |
1,02-1,12 |
0,0001 |
|
Полупроводники (Si, Ge) |
1,0-14 |
-(0,2-0,8) |
В таблице 1.2 приведены условные графические обозначения резистивных элементов.
Таблица 1.2 – Условные обозначения резисторов
Наименование Резистор постоянный (линейная ВАХ) Резистор переменный:
общее обозначение
с разрывом цепи
без разрыва цепи
Резистор нелинейный (нелинейная ВАХ)
Обозначение
10 |
4 |
|
Для характеристики проводящих свойств различных материалов существует понятие объемного удельного электрического сопротивления.
Объемное удельное электрическое сопротивление V данного материала
равно сопротивлению между гранями куба с ребром 1 м в соответствии с формулой
|
R S |
, |
(1.4) |
V |
l |
||
|
|
|
где S – площадь поперечного сечения проводника, м2; l – длина проводника, м.
8
Усенков Н.И.. Курс лекций по дисциплине «Электротехника и электроника»
1.3 Индуктивный и емкостный элементы
Эти элементы имеют принципиальное отличие от резистивных элементов в том, что в них не происходит необратимого преобразования ЭЭ в другие виды энергии.
Поэтому, когда сопоставляют элементы по своему характеру, то резистивные элементы называют активными, а индуктивный и емкостный элементы реактивными.
Классическим примером индуктивного элемента является катушка, намотанная проводом на магнитопровод (сердечник). Примерами емкостного элемента являются конденсаторы плоские, цилиндрические, сферические и т.д.
Напряжение uL на идеальном индуктивном элементе связано с током iL в этом элементе формулой
uL L |
diL |
, |
(1.5) |
|
dt |
||||
|
|
|
где L – индуктивность элемента, Гн.
Для идеального емкостного элемента ток iC и напряжение uC выражаются идентичной формулой
iС C |
duC |
, |
(1.6) |
|
dt |
||||
|
|
|
где С – емкость элемента, Ф.
Из (1.5) и (1.6) следуют выводы:
-при постоянном токе ( iL =const) напряжение uL =0, вследствие чего и сопротивление индуктивного элемента на постоянном токе равно нулю;
-при постоянном напряжении ( uC = const ) ток iC =0, вследствие чего
сопротивление емкостного элемента на постоянном токе равно бесконечности.
Таким образом, идеальный индуктивный элемент пропускает постоянный ток без сопротивления, а идеальный емкостный элемент не пропускает постоянный ток.
Конденсаторы можно рассматривать как идеальные емкостные элементы. Однако катушки индуктивности часто имеют значительное резистивное сопротивление, и поэтому не могут рассматриваться в качестве идеальных индуктивных элементов.
Условное обозначение в схемах ЭЦ:
9
Усенков Н.И.. Курс лекций по дисциплине «Электротехника и электроника»
|
2-4 |
|
L |
идеального индуктивного элемента: |
; |
|
С |
идеального емко стного элемента:
8
0,5-1
.
1.4 Источники постоянного напряжения
Источник постоянного напряжения (ИПН) характеризуется следующими основными параметрами:
–электродвижущей силой (ЭДС) Е;
–внутренним сопротивлением R0 ;
–напряжением U на зажимах (полюсах) источника.
Схема ИПН с подключенным к нему приемником R изображена на рисунке 1.3,а.
Основной характеристикой ИПН является его ВАХ (внешняя характеристика) – зависимость напряжения U на его зажимах от тока I источника (прямая 1 на рисунке 1.3,б).
U Е |
R0 |
I , |
(1.7) |
Уменьшение напряжения |
U |
источника при |
увеличении тока |
объясняется увеличением падения напряжения на внутреннем сопротивлении R0 источника (слагаемое R0 I в (1.7)).
Прямая 2 соответствует ВАХ идеального ИПН, у которого R0 =0.
Анализ (1.7) позволяет сделать выводы:
– при токе источника I =0 (холостой ход источника) напряжение источника равно его ЭДС: U E I 0 ;
–ЭДС источника – это его напряжение в режиме холостого хода;
–по известной ВАХ источника (рисунок 1.3,б) можно определить его внутреннее сопротивление по формуле:
R0 |
E |
U1 |
. |
(1.8) |
|
I1 |
|||
|
|
|
|
–ЭДС источника (рисунок 1.3,а) можно измерить в режиме холостого хода вольтметром pV1 с относительно большим внутренним сопротивлением
RV , так как при ( RV |
R0 ) из (1.7) имеем: |
|
E UV |
R0 I IRV R0 I UV =U , |
(1.9) |
где UV – напряжение на вольтметре.
10