- •Министерство образования и науки Российской Федерации
- •Глава 1. Наночастицы core-shell типа и их применения
- •Глава 2. Исследование динамики кристаллической решетки наночастиц методом ядерного гамма резонанса
- •1.1 Модель Дебая твёрдого тела
- •1.2 Некоторые способы изучения поверхности твёрдых тел
- •Глава 3. Изучение наночастиц core-shell типа созданных в макромолекулах жидкокристаллического дендримера поли(пропилен имина) второй генерации
- •3.1 Исследованный образец и экспериментальная техника
- •3.2 Низкотемпературные мессбауэровские исследования наночастицcore-shell типа созданных в макромолекулах жидкокристаллического дендримера поли(пропилен имина) второй генерации
- •3.3 Применение модельно-зависимого метода к моделированию мёссбауэровских спектров магнитных наночастицcore-shellтипа
- •Обсуждение результатов
- •Заключение
- •Список литературы.
Глава 3. Изучение наночастиц core-shell типа созданных в макромолекулах жидкокристаллического дендримера поли(пропилен имина) второй генерации
3.1 Исследованный образец и экспериментальная техника
Объектом исследования в данной работе являлся композит на базе наночастиц core-shellтипа созданных в макромолекулах жидкокристаллического дендримера поли(пропилен имина) второй генерации. Первые результаты по исследованию этой системы опубликованы в работе [8]. Авторами обнаруженаcore(α-Fe),shell(γ-) организация наночастиц с изотропными суперпарамагнитными свойствами в широком диапазоне температур. Схема макромолекулы композита приведена на рисунке 6.
Рисунок 6 – Структурная формула макромолекулы дендримера поли(пропилен имина) второй генерации с инкапсулированными наночастицами core(α-Fe)-shell(γ-) типа [8]
Для изучения свойств нанокомпозита были проведены низкотемпературные мёссбауэровские измерения со сканированием по температуре. Спектры получены на мёссбауэровском спектрометре MS-1104EM№40-12 с источником57Coв матрице родия в геометрии пропускания с модуляцией поглотителя. В качестве детектора использовался сцинтилляционный счетчик с кристалломNaJ(Tl). Калибровка скоростной шкалы спектрометра проводилась по спектру стандартного образца нитропрусида натрия с пересчетом на α-Fe. Все изомерные сдвиги отсчитывались от центра тяжести спектра этого стандартного поглотителя. Низкотемпературные мёссбауэровские измерения в диапазоне температур 79-302 К проводились в проточном азотном криостате, зона набора спектра составляла ±0.5 К.
Математическая обработка всех спектров проводилась посредством оригинальной программы, написанной с помощью пакета прикладных программ MATLAB.
3.2 Низкотемпературные мессбауэровские исследования наночастицcore-shell типа созданных в макромолекулах жидкокристаллического дендримера поли(пропилен имина) второй генерации
Для выяснения температурного поведения параметров сверхтонких взаимодействий для поверхностных атомов наночастиц со сложной структурной организацией были проведены низкотемпературные мёссбауэровские измерения в геометрии пропускания в диапазоне температур 79-302 К. Полученные экспериментальные спектры приведены на рисунке 7. Параметры математической обработки посредством оригинальной программы, созданной в среде MATLAB, приведены в таблице 2.
Рисунок 7 – Спектры пропускания наночастиц core-shell типа созданных в макромолекулах жидкокристаллического дендримера поли(пропилен имина) второй генерации в диапазоне температур 79-302 К
Таблица 2 – параметры СТВ компоненты, отвечающей поверхностному слою атомов
T±0,5 K |
Qs±0,02 mm |
Is±0,02 mm |
S±0,1 % |
79 |
2,93 |
0,22 |
15,4 |
100 |
2,93 |
0,23 |
15,7 |
120 |
2,90 |
0,23 |
14,4 |
140 |
2,91 |
0,22 |
13,2 |
160 |
2,91 |
0,21 |
12,8 |
180 |
2,88 |
0,22 |
10,9 |
200 |
2,89 |
0,18 |
9,1 |
220 |
2,89 |
0,19 |
7,4 |
240 |
2,84 |
0,18 |
5,1 |
260 |
2,83 |
0,19 |
4,3 |
В результате расчетов была построена зависимость логарифма площади под компонентой, отвечающей поверхностному слою, от температуры (точки на рисунке 8) и проведена аппроксимация этой зависимости в рамках модели Дебая твёрдого тела (сплошная линия на рисунке 8).
Для обработки ассиметричной компоненты с большим квадруполем в оригинальной программе было введено нормальное распределение изомерного сдвига и квадрупольного расщепления. Результат расчета этих параметров приведен на рисунке 9.
Анализ полученных спектров был бы не полным без какой-либо привязки к реальному виду изучаемых объектов. В связи с этим был предложен подход, который будет обсуждён далее.
Рисунок 8 – Зависимость логарифма площадикомпоненты, отвечающей поверхностному слою, от температуры. Сплошная линия соответствует аппроксимации в соответствии с моделью Дебая (формула 6)
Рисунок 9 – Распределение сверхтонких параметров δFeи Qsдублета с большим значением квадрупольного расщепления