MDVM

21

16) Метод полікристалів.

Схема методу полікристалів така: паралельний пучок монохроматичного випромінення

попадає на полікристал, " відбиті " промені реєструються на рентгенівській плівці, яка розташована навколо зразка у вигляді циліндру, або у вигляді площин перед зразком, або за зразком.

Відбиті промені можуть також реєструватись за допомогою лічильника, який рухається навколо зразка.

Для цього методу будуємо сферу Евальда, як це було описано вище, і знаходимо точку О.

Оскільки наш зразок є полікристалом, тобто складається з великої кількості монокристаліків, орієнтованих хаотично у просторі, то обернену гратку можна зобразити у вигляді концентричних сфер з радіусами,що дорівнюють усім векторам оберненої гратки для даної речовини. Ці концентричні сфери будуть перетинатися зі сферою Евальда, лінія перетину буде коло. Вектори оберненої гратки, кінці яких виходять на це коло будуть

давати відбиті рентгенівські промені, оскільки для них виконується рівняння Лауе. Відбиті промені будуть йти з точки Р до точок цих кіл ( по яким перетинається сфера Евальда з концентричними сферами оберненої гратки ). Відбиті промені будуть утворювати коаксіальні конуси. Вектор оберненої гратки, довжина якого r* > 2/λ, не буде перетинатися сферою Евальда, і цей вузел не буде давати вадбиття. Щоб збільшити кілбкість ліній на рентгенограмі, необхідно збільшити радіус сфери Евальда, для цього треба зменьшити довжину хвилі монохроматичного випромінення. Сфера, проведена з точки О, яка має радіус 2/λ називається сферою обмеження.

22

1) Аналіз методу за допомогою оберненої гратки.

Метод Лауе. Аналіз методу за допомогою оберненої гратки.

Схема методу Лауе: на нерухомий монокристал спрямовується пучок рентгенівських променів з неперерв-ним спектром. Всі сфери будуть роз-ташовані між двома крайніми. Для метода Лауе побудова виконується таким чином. З точки Р в напрямку первинного променя відкладаємо відрізок 1/λmin і отримуємо точку О. Від точки О у зворотньому напрямку

відкладаємо відрізок 1/λmax і отриму-ємо точку Р′. λmax і λmin відповідають найбільшій і найменьшій довжині хвилі неперервного спектру, які обмежують інтервал довжин хвиль променів, інтенсивність яких достатня для того, щоб на рентгенівській плівці ми отримали рефлекси, за той час екс-позиції, продовж якого проводиться зйомка. Якщо час експозиції збіль-шити, то інтервал λmin … λmax теж збільшиться, якщо зменьшити, то інтервал зменьшиться. З точки О, як із початку координат, будуємо обернену гратку для монокристалічного зразка, потім проводим радіусом 1/λmin з точки Р сферу Евальда, а з точки Р′ другу сферу Евальда радіусом 1/λmax . Це будуть граничні сфери, між ними знаходиться неперервний ряд сфер, центри яких лежать на відрізку РР′. Умова Лауе буде виконуватись для всіх векторів оберненої гратки, прове-дених з точки О, кінці яких знаходять-ся між цими двома граничними сфе-рами. Це означає, що рентгенівські промені будуть відбивати атомні пло-щини, які відповідають цим векторам оберненої гратки. Відбиті промені будуть йти від точок Р, Р′, Р″ і т.д. в кінець вектора оберненої гратки, який знаходиться між граничними сферами Евальда. Щоб

знайти центр сфери Евальда на яку виходить якийсь пев-ний вектор оберненої гратки, необхі-дно зробити таку побудову: відрізок ОА ділимо навпіл ( т.В ) і з точки В будуємо перпендикуляр, там де він перетнеться з відрізком ОР ми отримаємо центр певної сфери Евальда Р″. Метод Лауе використовується: 1) для визначення орієнтації кристала, тобто визначення взаємного розташування певних кристалографічних напрямків монокристала відносно зовнішніх осей ( вісь z║первинному променю, осі x і y розташовані в площині рентгенівської плівки 2) цей метод дозволяє вивчати якість монокристалів ( дефнктність ) 3) метод необхідний для визначення сингонії криста-ла та його симетрії. Для проведення аналізу використовується камера РСКО.

23

Закон Мозлі.

Закон Мозлі - емпірично встановлена залежність частоти та довжини хвилі серій характеристичного рентгенівського випромінювання від атомного номера хімічного елемента. Для лінії Kα характеристичного випромінювання закон Мозлі має вигляд:

Для інших серій

,

де σmn - деяке число, що описує екранування заряду ядра внутрішніми електронами.

Закон носить ім'я свого першовідкривача - англійського фізика Генрі Мозлі.