- •1.Тонкие линзы.
- •2.Оптические системы.
- •3.Фотометрия.
- •4.Волновые процессы.
- •5.Уравнение плоской синусоидальной волны.
- •11.Способы получения когеpентных источников в оптике.
- •1) Делением волнового фронта:
- •2)Делением амплитуды:
- •14.Кольца Ньютона.
- •15.Понятие о гологpафии
- •Физические принципы
- •Источники света
- •16.Пpинцип Гюйгенса-Фpенеля.
- •17.Метод зон Фpенеля.
- •18.Метод векторных диаграмм
- •19.Дифpакция Фpенеля на круглом отверстии и диске.
- •20.Дифpакция Фpаунгофеpа на одной щели.
- •22.Поляpизация.
- •23.Поляризация света при отражении.
- •24.Закон Брюстера.
- •25.Естественный и поляризованный свет.
- •26.Закон Малюса
- •27.Двойное лучепреломление.
- •28.Тепловое излучение
- •29.Закон Кирхгофа.
- •30.Закон Стефана-Больцмана.
- •31.Закон смещения Вина
- •36.Уравнение Эйнштейна для фотоэфекта.
- •37.Фотоны.
- •47.Туннельный эффект.
- •48.Частица в одномерной бесконечно глубокой прямоугольной потенциальной яме.
- •58.Опыт Штерна и Герлаха.
- •59.Спин электрона.
- •60.Пpинцип Паули.
- •64.Уpовень Ферми.
- •68.Валентная зона и зона проводимости.
- •69.Заполнение зон в металлах, диэлектpиках и полупpоводниках.
- •70.Собственная пpоводимость полупpоводников
- •71.Пpимесная пpоводимость полупpоводников
- •74.Полупpоводники p- и n- типа. Контактные явления
- •75.Спонтанное излучение.
- •76.Люминесценция.
- •78.Пpинцип pаботы квантового генеpатоpа.
- •79.Заряд, размер и масса атомного ядра.
- •81.Дефект массы и энергия связи ядра.
- •82.Стpоение атомных ядер.
- •83.Ядеpные реакции и законы сохранения.
- •84.Радиоактивные пpевpащения атомных ядеp.
- •88.Элементарные частицы.
58.Опыт Штерна и Герлаха.
О. Штерном и В. Герлахом были поставлены опыты целью которых являлось измерение магнитных моментов атомов различных химических элементов. Для определения моментов иодногоэлектрона опыты должны быть поставлены с атомами, у которых орбитальные механические (и магнитные) моменты всех электронов, кроме одного, взаимно компенсируют друг друга. Такими атомами являются атомы химических элементов, образующие первую группу периодической системы Менделеева и имеющие один валентный электрон на внешней оболочке.
Идея опытов Штерна и Герлаха заключалась в измерении силы, действующей на атом в неоднородном магнитном поле. В таком магнитном поле на атом должна действовать сила . Здесь – проекция магнитного момента атома на направление z магнитного поля, а В — индукция магнитного поля (направленная вдоль оси Z), неоднородного только вдоль этой же оси.Опыты Штерна и Герлаха обнаружили ошибочность классического предположения о том, что магнитный момент и механический момент импульсаатома произвольноориентируются относительно направления внешнего поля, и подтвердили наличие пространственного квантования. И если бы момент импульса L; атома (и его магнитный момент рт) мог принимать произвольные ориентации в магнитном поле, то можно было бы ожидать непрерывного распределения попаданий атомов на пластинку с большей плотностью попаданий в середине пластинки и меньшей плотностью к ее краям. Опыты, проведенные с серебром и атомами других элементов периодической системы, привели к совершенно другому результату. На рис. показана фотография результата опыта Штерна и Герлаха с литием.
59.Спин электрона.
Электрон обладает собственным неуничтожимым механическим моментом импульса, не связанными с движением электрона в пространстве, ‑ спином. Спин электрона (и всех других микрочастиц) ‑ квантовая величина, у нее нет классического аналога; это внутреннее неотъемлемое свойство электрона, подобное его заряду и массе. Если электрону приписывается собственный механический момент импульса (спин) , то ему соответствует собственный магнитный момент. Согласно общим выводам квантовой механики,спин квантуется по закону,где s ‑ спиновое квантовое число.
60.Пpинцип Паули.
Распределение электронов в атоме подчиняется принципу Паули, который может быть сформулирован в его простейшей формулировке: в одном и том же атоме не может быть более одного электрона с одинаковым набором четырех квантовых чисел n, l, ,, т.е.или 1, где‑ число электронов, находящихся в квантовом состоянии, описываемом набором четырех квантовых чисел:. Таким образом,принцип Паули утверждает, что два электрона, связанные в одном и том же атоме, различаются значениями по крайней мере одного квантового числа.
64.Уpовень Ферми.
Химический потенциал для ферми-частиц может быть только положительным, т.е.. Иначе приэкспонента в знаменателе в обратилась бы в бесконечность, а числа заполнения - в нуль, чего, естественно, быть не может. Химический потенциал, который, как уже отмечалось, имеет размерность энергии, в случае ферми-частиц называютэнергией Ферми или уровнем Ферми и обозначают .