- •Глава 1.Строение и основные характеристики атомных ядер
- •§1.1. Протонно-нейтронная структура ядра.
- •§1.2. Электрический заряд ядра
- •§1.4. Энергетические характеристики ядра
- •§1.5. Размер ядра
- •§1.6. Спин, магнитный и электрический моменты ядер
- •1. Спин ядра
- •2. Магнитный момент ядра
- •3. Электрический момент ядра
- •§1.7.Возбужденные состояния ядер
- •§1.8.Четность
- •§1.9. Ядерные силы
- •§1.10.Изотопический спин
- •§1.11.Статистика
- •Глава 2. Модели атомных ядер §2.1.Необходимость и классификация моделей
- •§2.2.Капельная модель
- •§2.3.Оболочечная модель
- •Глава 3. Радиоактивные превращения ядер §3.I. Определение, виды радиоактивности, радиоактивные семейства
- •§3.2.Основные законы радиоактивного распада
- •§3.3.Активация
- •§3.4. Альфа –распад
- •§3.5.Бета –распад
- •§3.6.Гамма–излучение ядер
- •Глава 4. Ядерные реакции §4.1.Основные понятия иклассификация
- •§4.2.Механизм ядерных реакций
- •§4.3.Сечения ядерных реакций
- •§4.4.Законы сохранения в ядерных реакциях
- •§4.5.Кинематика ядерных реакций. Импульсная диаграмма
- •§ 4.6.Реакции под действием заряженных частиц
- •1. Общие свойства
- •2. Реакции под действием α-частиц
- •3. Реакции под действием протонов
- •4. Реакции под действием дейтонов
- •§4.7.Термоядерный синтез
- •§4.8.Фотоядерные реакции
- •§4.9. Реакции под действием нейтронов
- •1. Основные свойства нейтронов
- •2. Источники нейтронов
- •3. Энергетические группы
- •4. Взаимодействие нейтронов с ядрами
- •5. Резонансные процессы
- •Глава 5. Деление ядер §5.1. Открытие и капельная модель
- •§5.2. Основные свойства вынужденного деления
3. Электрический момент ядра
Величина Zопределяет электрический заряд ядра, но не дает представления о распределении протонов в ядре. Некоторые представления о распределении электрического заряда в ядре и его структуре можно получить с помощьюдипольногоиквадрупольногомоментов ядра.
Диполем называется система из двух равных по величине зарядов qразного знака, жестко закрепленных на расстоянииd. Такая система, имея равный нулю электрический заряд, обладает свойством ориентироваться по направлению электрического поля. Так как отрицательных зарядов в ядре нет, то смещение положительного электрического заряда (протонов) относительно нулевого (нейтронов) вызывает появление дипольного момента и ядро может поворачиваться в электрическом поле относительно центра инерции. Обычно рассматривают проекцию дипольного момента ядра на осьZ, совпадающую с направлением внешнего электрического поля. По определению
|
(1.6.30) |
где -распределение электрического заряда относительно центра инерции ядра (см. рис.1.6.4),‑ бесконечно малый заряд в точке,rZ– проекция радиус-вектора выбранного объема на осьZ, а интегрирование ведется по всему объему ядра. Экспериментальные измерения показывают, что ядра в основном состоянии имеют всегда равный нулю электрический дипольный момент, так как нет никаких причин, которые могли бы вызывать в ядре смещение центра масс протонов относительно центра масс нейтронов. Сильное электрическое поле может вызывать поляризацию протонов в ядре и возникновение дипольного момента. Например, электромагнитное поле γ-кванта может вызывать периодическое смещение протонов относительно нейтронов и возникновениедипольных колебанийпротонов в ядре.
Исследование сверхтонкой структуры оптических спектров показало, что в ряде случаев наблюдается нарушение правила интервалов (1.6.25), справедливого для магнитного расщепления. Это свидетельствовало о том, что ядра могут иметь отличный от нуля квадрупольный электрический моментQ, взаимодействие которого с неоднородным электрическим полем вызывает появление добавочных линий сверхтонкого расщепления. Оказалось, что квадрупольный электрический момент не равен нулю для многих ядер, находящихся даже в основных состояниях. Электрическим квадрупольным моментомQядра называется величина, определяемая соотношением
е |
(1.6.31) |
где ось Z совпадает с направлением оси симметрии ядра, а . Если предположить, что плотность электрического заряда постоянна, а ядро имеет форму эллипсоида вращения относительно одной из осей симметрии (см. рис. 1.6.4), то
|
(1.6.32) |
В
Таблица 1.6.2
Ядро
I
Q(барн)
Ядро
I
Q
(барн)
2H
1
0,0028
40Cа
0
0
4He
0
0
235U
7/2
4,1
17О
5/2
-0, 026
241Pu
5/2
5,6