- •Предисловие
- •Лабораторная работа 1
- •Описание эксперимента
- •Выполнение работы
- •Подготовка к работе
- •Рекомендуемая литература
- •Приложение 1
- •Приложение 2
- •Потенциал электростатического поля
- •Компьютерное моделирование
- •Как пользоваться компьютерной программой.
- •Подготовка к работе.
- •Выполнение работы
- •Рекомендуемая литература
- •Приложение
Потенциал электростатического поля
В отличие от вектора напряженности электрического поля потенциал является скалярной величиной. Зная значения потенциала в окрестности некоторой точки, можно по формулам (3) вычислить напряженность поля в этой точке.
Пример.Найти напряженность электрического поля, потенциал которого зависит от координатxиyпо закону, гдеa– постоянная.
Решение.
, ,,.
Обычно потенциал удается измерить или рассчитать в конечном числе точек, расположенных в некоторой области. Пусть, например, известны значения потенциала в близко расположенных узлах прямоугольной сетки (рис.1). Тогда вектор напряженности электрического поля в точке 0 имеет проекции на осиX и Y:
, .
Рис.1. К расчету напряженности электрического поля в точке О через значения потенциалов
в окрестности этой точки
Для приемлемой точности необходимо, чтобы в рассматриваемой окрестности точки 0 электрическое поле менялось слабо и, очевидно, что точность этих формул увеличивается с уменьшением a и b. Заметим, что замена производной отношением малых приращений функции и аргумента широко используется в численных методах и в экспериментальной технике.
Электростатические поля удобно изображать при помощи эквипотенциальных поверхностей - поверхностей равного потенциала. Возьмем на эквипотенциальной поверхности произвольную точку 0 и введем локальную систему координат с началом в этой точке (рис.2). Ось Z направим перпендикулярно к эквипотенциальной поверхности в сторону возрастания потенциала . Это направление примем за положительное направление единичного вектора нормали. Координатная плоскостьочевидно совместится с касательной плоскостью к эквипотенциальной поверхности. Тогда в точке 0. Кроме того, орт оси,. Формула (3) переходит в
. (4)
Рис.2. Локальная система координат |
Рис.3. Эквипотенциальные поверхности |
Функция возрастает наиболее быстро в направлении нормали. Поэтому, согласно (4),вектор напряженности электрического поля в каждой точке пространства перпендикулярен эквипотенциальной поверхности и направлен в сторону максимального убывания потенциала. Модуль вектора напряженности равен модулю производной функции в том же направлении.
Поясним сказанное на примере. На рис.3 изображены две эквипотенциальные поверхности, соответствующие двум близким значениям потенциала и.- вектор нормали, направленный в сторону увеличения потенциала. Видно, что производная по направлениюбольше, чем производная, вычисленная по любому другому направлению. Вектор напряженности направлен в сторону, противоположную, и его модуль.
Рис.4. Эквипотенциальные поверхности могут самопересекаться только в тех точках, где |
Рис.5. Электрический диполь |
Очевидно, что эквипотенциальная поверхность не может самопересекаться, поскольку в точках пересечения можно было бы провести две касательные плоскости и определить два различных направления вектора напряженности (рис.4.). Исключение составляют особые точки, где .