Подготовка к работе

1. Физические понятия, величины, законы, знание которых необходимо для успешного выполнения работы:

• Электрический заряд и его фундаментальные свойства.

• Плотность заряда (линейная, поверхностная, объемная).

• Закон Кулона.

• Пробный заряд. Вектор напряженности электрического поля.

• Потенциальность электростатического поля. Разность потенциалов. Потенциал.

• Принцип суперпозиции электрических полей.

• Связь напряженности поля и потенциала.

• Силовая линия. Эквипотенциальная поверхность.

• Теорема Гаусса.

3. Приведите в конспекте вывод формул (1) - (5).

4. Изучите экспериментальную часть работы. Приведите в рабочей тетради электрическую схему измерений.

Расчетное задание.

Рассчитайте при помощи (2) зависимость от(5 см,15 см) и постройте на миллиметровой бумаге график этой зависимости.

Рекомендуемая литература

1. И.Е. Иродов. Электромагнетизм. Основные законы. Москва-Санкт-Петербург: ФИЗМАТЛИТ, 2001. §1.1-1.6.

2. Савельев И.В. Курс общей физики. Электричество и магнетизм. Москва.: Астрель. АСТ, 2001, §§ 1.1-1.8, 1.13, 1.14.

Приложение 1

Рассмотрим электростатическое поле, созданное в вакууме системой заряженных проводников. Электростатическое поле потенциальное, поэтому для произвольного замкнутого контура :

. (П1)

По теореме Гаусса

, (П2)

где - произвольная замкнутая поверхность, внутри которой отсутствуют заряды. Из уравнений (П1), (П2) можно получить дифференциальное уравнение

, (П3)

относительно потенциала , которое называется уравнением Лапласа.

Пусть теперь пространство между проводниками заполнено слабо проводящей однородной средой. Неизменная во времени разность потенциалов между проводниками поддерживается за счет источников ЭДС; в среде протекает постоянный электрический ток.

И в этом случае электрическое является потенциальным, следовательно, справедливо уравнение (П1). Кроме того, в силу закона сохранения заряда поток вектора плотности тока через произвольную замкнутую поверхность равен нулю:

.

По закону Ома , где - удельная проводимость, поэтому

.

Таким образом для электрического поля постоянных токов, как и в вакууме, выполняются уравнения (П1), (П2), а следовательно и уравнение Лапласа (П3).

Приложение 2

Напряженность поля в точке, определяемой векторами и, равна векторной сумме напряженностей полей обоих стержней:.

По теореме Гаусса

.

Модуль вектора

.

Квадратный корень в последнем выражении, как видно из рис.6, равен (по теореме косинусов) расстоянию между стержнями 2l . Поэтому .

Рис.6. К выводу формулы (4)

Лабораторная работа 2

Электростатическое поле в вакууме

(компьютерное моделирование)

Цель работы. Исследование при помощи компьютерного моделирования электростатического поля, созданного а) двумя точечными зарядами, б) заряженным проводящим эллипсоидом, в) точечным зарядом и проводящей заряженной сферой.

Приборы и оборудование.Компьютер с установленной программой моделирования электростатических полей.

Теоретическая часть

Общая задача электростатики

Вектор напряженности электрического поля неподвижного точечного заряда вычисляется по формуле

, (1)

где электрическая постоянная,вектор, проведенный от точечного зарядав точку, в которой определяется. Из (1) следует, что

,

а направление вектора напряженности совпадает с направлением прии противоположно направлениюпри. Используя принцип суперпозиции, нетрудно вычислить напряженность поля, созданного несколькими точечными зарядами. Если заряды распределены в пространстве непрерывнопо известному закону, то для вычисления поля необходимо провести суммирование бесконечно малых величин - векторов напряженности, которые создаются бесконечно малыми порциями заряда. Математически эта задача сводится к интегрированию.

Однако реальные задачи, которые приходится решать в электростатике, гораздо сложнее. Дело в том, что распределение заряда в объеме и на поверхности тел не бывает известным заранее, а само подлежит определению.

Пусть, например, требуется найти напряженность поля уединенного проводника произвольной формы, заряд которого . Воспользоваться формулой (1) и принципом суперпозиции для расчета электрического поля напрямую не удается, поскольку не известна поверхностная плотность заряда в различных точках поверхности проводника. Заряд по поверхности распределен неравномерно и только в простейшем случае, когда проводник является шаром, поверхностная плотность заряда одинакова во всех точках поверхности. Если же, например, проводник имеет форму стержня, то большая часть заряда сосредоточена вблизи его концов.

Еще более сложной становится задача расчета полей при наличии диэлектриков. В электрическом поле происходит поляризация диэлектриков и наряду со сторонними зарядами необходимо учитывать и связанные (поляризационные заряды). В данной работе мы не будем рассматривать явления, связанные с поляризацией диэлектриков, и сформулируем задачу электростатики в вакууме следующим образом.

Заданы расположение в пространстве (в вакууме) и форма одного или нескольких проводящих тел. Кроме того известны заряды или потенциалы этих проводников. Требуется определить напряженность электрического поля во всех точках пространства и распределение заряда по поверхности проводников.

Общий подход к решению этой задачи состоит в следующем. Из теоремы Гаусса и условия потенциальности электростатического поля выводится (см. Приложение) дифференциальное уравнение 2-го порядка

, (2)

называемое уравнением Лапласа, которое при определенных граничных условиях на поверхности проводников позволяет в принципе рассчитать потенциал в любой точке поля. Если потенциалнайден, то вектор напряженность электрического поляможно рассчитать по формулам

, ,, (3-а)

которые принято объединять одной векторной записью

(3-б)

(- орты осей прямоугольной системы координат).

Лишь в некоторых случаях удается выразить через элементарные функции, а чаще всего для решения уравнения Лапласа приходится привлекать численные методы и компьютерные расчеты.Мы научимся анализировать основные особенности электрического поля по результатам таких расчетов , вычислять вектор напряженности электрического поля в различных точках пространства и плотность поверхностного заряда на проводниках.

Еще раз заметим, что уравнения (2), (3) выводятся из теоремы Гаусса и условия потенциальности электростатического поля. Таким образом, значение теоремы Гаусса не ограничивается возможностью решения с ее помощью нескольких частных задач электростатики. И роль потенциала не сводится только к возможности простого расчета с его помощью работы сил поля. Теорема Гаусса и условие потенциальности электростатического поля приводят к дифференциальному уравнению, на основе которого решаются любые задачи электростатики.