Электродинамика 4
.pdfНормальная составляющая поляризованности представляет количество электричества (заряд), смещаемого через
единичную площадку в направлении
нормали к ней.
P cosα = Pn =σсв
Объемные заряды в диэлектриках
Если вектор поляризованности различен в разных точках пространства, то есть поляризация неоднородная, то в диэлектрике могут появиться и
объемные заряды.
При поляризации неоднородного диэлектрика связанные заряды могут возникать не только на поверхностях, но и в объеме диэлектрика
11
Рассмотрим внутри неоднородно поляризованного диэлектрика б/м объем dV.
Поляризованность в токе М
P = (Px , Py , Pz )
Положительный заряд на грани 1234
(выходящий из объема dV) равен (q=sS)
заряд на грани 5678 (входящий в объем dV)
это заряд, который должен
образоваться внутри объема, чтобы
нейтрализовать действие внешнего поля
аналогичная ситуация должна быть и на других гранях
12
образующийся внутри объема dV заряд должен равняться
С другой стороны, этот же заряд равен
-объемная плотность связанных зарядов.
2.5. Электрическая индукция («электрическое смещение»)
индукция электрического поля (по старому диэлектрическая восприимчивость- электрическим смещением)
13
У D нет собственного наименования единицы измерения, очевидно, что она измеряется в тех же единицах, что и поляризованность и поверхностная плотность заряда, то есть Кл/м2.
ОПЫТ 1
два заряженных шарика в вакууме и в изолирующей (диэлектрической)
жидкости ( керосин )
=2,1
Керосин поляризуется, и у поверхности положительного шарика собираются отрицательные заряды молекулярных диполей керосина, а около отрицательного шарика - положительные заряды. Легко видеть, что поле при этом ослабевает, следовательно, уменьшается и сила взаимодействия между
шариками.
14
ОПЫТ 2
Парафиновый шарик б притягивается к
заряженному металлическому шарику а в
воздухе, но отталкивается от него в ацетоне. Это
объясняется тем, что диэлектрическая
проницаемость ацетона e=20,74 больше, чем диэлектрическая проницаемость
парафина e=1,90-2,20. По сути дела парафиновый шарик вместе со слоем окружающего диэлектрика имеет тот же по заряд, что и металлический шар.
15
2.5 Теорема Гаусса для ЭСП в средах
В дифференциальной форме В интегральной форме
Все полученные ранее из теоремы Гаусса в вакууме соотношения сохраняют свою силу. В большинстве случаев достаточно формально
заменить Е на Ee.
Например, напряженность однородно заряженного резинового (e=4,20) шара в керосине (e=2,10)
выглядит следующим образом
16
2.6. Граничные условия |
Рассмотрим границу двух |
||||||||||||||||||||||||
|
диэлектриков, на которые наложено |
||||||||||||||||||||||||
|
внешнее ЭСполе |
||||||||||||||||||||||||
|
Под действием внешнего |
||||||||||||||||||||||||
|
поля оба диэлектрика |
||||||||||||||||||||||||
|
поляризуются и вблизи |
||||||||||||||||||||||||
|
границы в каждом из них |
||||||||||||||||||||||||
|
появятся поляризационные |
||||||||||||||||||||||||
|
заряды , а , следовательно |
||||||||||||||||||||||||
|
поле |
||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Так как электрическое поле заряженной поверхности перпендикулярно ей, то касательные составляющие результирующего поля равны друг другу
17
Нормальные составляющие терпят разрыв
Если кроме поляризационных зарядов на границе имеются еще и свободные заряды с поверхностной плотностью, то
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
граничные условия для |
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
касательной составляющей |
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
напряженности и нормальной |
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
составляющей индукции |
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
электрического поля |
|
|
|
|||||||||||
|
Если на поверхности есть свободный заряд, то электрическая |
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
индукция терпит разрыв. Если такого заряда нет, то индукция |
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
непрерывна. |
18 |
2.7 Преломление линий электрической индукции
19
В однородном изотропном диэлектрике индукция и напряженность сонаправлены, следовательно, линии напряженности преломляются аналогично.
Однако картины линий индукции и линий напряженности будут все же различны.
Линии индукции непрерывны, а линии напряженности частично прерываются на границе раздела. На рис.а и б показано преломление электрического поля на
бесконечной плоскопараллельной диэлектрической пластинке.
Угадайте, где линии индукции, а где напряженности?
20