- •Уральский государственный экономический университет
- •Уральского государственного экономического университета
- •Введение
- •Погрешности измерения физических величин
- •Работа № 1 определение момента инерции маятника максвелла
- •Теория метода и описание установки
- •Порядок выполнения работы
- •Контрольные вопросы
- •Литература
- •Определение ускорения свободного падения
- •Основы теории колебаний
- •Порядок выполнение работы
- •Контрольные вопросы
- •Литература
- •Порядок выполнение работы
- •Контрольные вопросы
- •Литература
- •Определение коэффициента пуассона методом адиабатического расширения
- •Основы термодинамики
- •Описание метода
- •Порядок выполнения работы
- •Контрольные вопросы
- •Литература
- •Деформация изгиба и измерение модуля юнга.
- •Основы теории упругой деформации
- •Описание установки
- •Порядок выполнение работы
- •Контрольные вопросы
- •Литература
- •Оглавление
Работа № 1 определение момента инерции маятника максвелла
Цель работы: определить экспериментально момент инерции маятника Максвелла и сравнить полученный результат с теоретическим.
Приборы и принадлежности: маятник Максвелла типа ГРМ-03, снабженный электромагнитом, двумя фотоэлектрическими датчиками и миллисекундомером.
Теория метода и описание установки
Маятник Максвелла представляет собой массивный диск, закрепленный на оси, к концам которой прикреплены две нити. Концы нитей подвешиваются к неподвижной опоре (рис. 1.1).
Рис. 1.1. Маятник Максвелла
Если нити намотать на ось, а затем отпустить маятник, то под действием сил тяжести и упругости он будет ускоренно спускаться, одновременно совершая вращательное движение вокруг своей оси. В крайнем нижнем положении, когда нити полностью размотаны, диск продолжает по инерции вращаться в том же направлении, нити наматываются на ось и маятник замедленно поднимается в исходное положение.
Таким образом, сложное движение маятника включает поступательное перемещение его оси и вращения диска вокруг оси. Ускорение маятника а, следовательно, время движения от крайней верхней до крайней нижней точки его траектории зависит от массы и момента инерции маятника. Момент инерции характеризует инертные свойства тела во вращательном движении. Это позволяет экспериментально определить момент инерции маятника Максвелла известной массы, измерив время его движения с заданной высоты.
Определим ускорение маятника, используя законы кинематики и динамики поступательного и вращательного движения и связь между кинематическими характеристиками этих движений.
Рассмотрим силы, действующие на маятник. На рис. 1.2 изображено боковое сечение маятника Максвелла. Диаметр оси, на которую насажен диск – D. На маятник массы m действуют сила тяжести mg, приложенная к центру тяжести О, и сила натяжения нити Т, приложенная к оси в точке А и направленная вдоль нити.
Рис. 1.2. Силы, действующие на маятник Максвелла
Ускорение поступательного движения центра тяжести диска определяется вторым законом Ньютона: , или в скалярной форме, спроектировав на направление ускорения:
. (1.1)
Динамика вращения диска относительно оси О описывается вторым законом Ньютона для вращательного движения:
, (1.2)
где – момент силы тяжести;– момент силы натяжения;I – момент инерции маятника; – его угловое ускорение.
Момент силы тяжести относительно оси вращения равен нулю: Mmg = 0, а момент M силы натяжения нити T равен произведению силы на плечо:
. (1.3)
Для равнопеременного движения из состояния покоя путь h, пройденный маятником при спуске за время t, определяется формулой
,
откуда его ускорение
. (1.4)
Угловое ускорение связано с линейным соотношением
. (1.5)
С учетом (1.1) и (1.5) равенство (1.3) запишется в виде
. (1.6)
Подставляя в последнее равенство выражение (1.4), получим:
, (1.7)
откуда выразим искомый момент инерции I:
или , (1.8)
где m – масса маятника; D – диаметр оси; t – время движения маятника с высоты h; g – ускорение свободного падения.
Измерив время падения маятника t с известной высоты h, зная массу и диаметр оси, можно на основе законов движения экспериментально определить момент инерции системы – Iэксп.
В данной лабораторной установке маятник Максвелла снабжен сменными дополнительными кольцами, позволяющими изменять его массу и момент инерции. Очевидно, что масса маятника
m = m0 + m1 + m2,
где m0 – масса оси; m1 – масса диска; m2 – масса сменного кольца.
Момент инерции маятника:
I = I0 + I1 + I2, (1.9)
где I0 – момент инерции оси; I1 – момент инерции диска; I2 – момент инерции кольца.
Значение момента инерции маятника может быть рассчитано и по его геометрическим размерам, так как момент инерции определяется распределением массы тела относительно оси вращения. Известно, что для тела цилиндрической формы момент инерции относительно его центра тяжести
,
где R – радиус.
Для кольца момент инерции определяется его массой, внешним R1 и внутренним R2 радиусами:
.
Следовательно, момент инерции оси маятника
,
момент инерции диска
,
момент инерции кольца
.
Суммируя эти величины согласно выражению (1.9), рассчитаем теоретическое значение момента инерции маятника Iтеор.