- •Содержание
- •1.Введение
- •2. Виды магнетизма
- •2.1.1.Парамагнетизм
- •2.1.2.Диамагнетизм
- •2.1.3.Ферромагнетизм
- •2.1.4.Ферримагнетизм
- •3. Ферромагнетизм.
- •3.1.1 Обменное взаимодействие
- •3.1.2. Точка Кюри.
- •3.1.3. Намагниченность, намагничивание.
- •3.1.4. Домены.
- •3.1.5. Гистерезис.
- •3.1.6. Магнитная анизотропия.
- •3.1.7. Фазовые переходы 2-го порядка.
- •3.1.8. Магнитострикция.
- •3.1.9. Ферромагнитный резонанс.
- •3.1.10. Методы изучения.
- •4. Литература.
3.1.8. Магнитострикция.
Магнитострикция (от магнит и лат. strictio — сжатие, натягивание), изменение формы и размеров тела при намагничивании. Явление М. было открыто Дж.Джоулемв 1842. В ферро- и ферримагнетиках (Fe, Ni, Со, Gd, Tb и других, ряде сплавов, ферритах) М. достигает значительной величины (относительное удлинениеl / l10-6—10-2). В антиферромагнетиках, парамагнетиках и диамагнетиках М. очень мала. Обратное по отношению к М. явление — изменение намагниченности ферромагнитного образца при деформации — называется магнитоупругим эффектом, иногда —Виллари эффектом.
В современной теории магнетизма М. рассматривают как результат проявления основных типов взаимодействий в ферромагнитных телах: электрического обменного взаимодействияи магнитного взаимодействия. В соответствии с этим возможны 2 вида различных по природе магнитострикционных деформаций кристаллические решётки: за счёт изменения магнитных сил (диполь-дипольных и спин-орбитальных) и за счёт изменения обменных сил.
При намагничивании ферро- и ферримагнетиковмагнитные силы действуют в интервале полей от 0 до поля напряжённостьюHs, в котором образец достигает технического магнитного насыщенияIs. Намагничивание в этом интервале полей обусловлено процессами смещения границ междудоменамии вращения магнитных моментов доменов. Оба эти процесса изменяют энергетическое состояние кристаллической решётки, что проявляется в изменении равновесных расстояний между её узлами. В результате атомы смещаются, происходит магнитострикционная деформация решётки. М. этого вида носит анизотропный характер (зависит от направления и величины намагниченностиJ) и проявляется в основном в изменении формы кристалла почти без изменения его объёма (линейная М.). Для расчёта линейной М. существуют полуэмпирические формулы. Так, М. ферромагнитных кристаллов кубической симметрии, намагниченных до насыщения, рассчитывается по формуле:
, гдеsi, sjиi,j— направляющие косинусы соответственно вектораJsи направления измерения относительно рёбер куба,а1иa2— константы анизотропии М., численно равные,, гдеи— максимальные линейные М. соответственно в направлении ребра и диагонали ячейки кристалла. Величинуs= (l / l)sназывают М. насыщения или магнитострикционной постоянной.
М., обусловленная обменными силами, в ферромагнетиках наблюдается в области намагничивания выше технического насыщения, где магнитные моменты доменов полностью ориентированы в направлении поля и происходит только рост абсолютной величины Js (парапроцесс, или истинное намагничивание). М. за счёт обменных сил в кубических кристаллах изотропна, то есть проявляется в изменении объёма тела. В гексагональных кристаллах (например, гадолинии) эта М. анизотропна. М. за счёт парапроцесса в большинстве ферромагнетиков при комнатных температурах мала, она мала и вблизи точки Кюри, где парапроцесс почти полностью определяет ферромагнитные свойства вещества.
М. относится к так называемым чётным магнитным эффектам, так как она не зависит от знака магнитного поля. Экспериментально больше всего изучалась М. в поликристаллических ферромагнетиках. Обычно измеряется относительное удлинение образца в направлении поля (продольная М.) или перпендикулярно направлению поля (поперечная М.). Для металлов и большинства сплавов продольная и поперечная М. в области полей технического намагничивания имеют разные знаки, причём величина поперечной М. меньше, чем продольной, а в области парапроцесса эти величины одинаковы (рис. 1).
Рис. 1. Продольная (кривая
I) и поперечная (кривая II) магнитострикция
сплава Ni (36 %) — Fe (64 %). В слабых полях они
имеют разные знаки, в сильных — при
парапроцессе — одинаковый знак (здесь
магнитострикция носит объёмный
характер).
Для большинства ферритов как продольная, так и поперечная М. отрицательны; причина этого ещё не ясна. Величина, знак и графический ход зависимости М. от напряжённости поля и намагниченности зависят от структурных особенностей образца (кристаллографической текстуры, примесей посторонних элементов, термической и холодной обработки). У Fe (рис. 2) продольная М. в слабом магнитном поле положительна (удлинение тела), а в более сильном поле — отрицательна (укорочение тела).
Рис.2. Зависимость продольной
магнитострикции ряда поликристаллических
металлов, сплавов и соединений от
напряжённости магнитного поля.
М. в области технического намагничивания обнаруживает явление гистерезиса(рис. 3). На М. в сильной степени влияют также температура, упругие напряжения и даже характер размагничивания, которому подвергался образец перед измерением.
Рис.3. Магнитострикционный
гистерезис железа, обусловленный его
магнитным гистерезисом.
С магнитострикционными эффектами связаны аномалии теплового расширения ферро-ферри- и антиферромагнитных тел. Эти аномалии объясняются тем, что магнитострикционные деформации, вызываемые обменными (а в общем случае и магнитными) силами в решётке, проявляются не только при помещении указанных тел в магнитное поле, но также при нагревании их в отсутствии поля (термострикция). Изменение объёма тел вследствие термострикции особенно значительно при магнитных фазовых переходах(в точках Кюри и Нееля, при температуре перехода коллинеарной магнитной структуры в неколлинеарную и других).