Лекция-11
.pdfК полупроводниковым материалам относятся многие хим. элементы II VI
групп таблицы Менделеева (Si, Ge, As, Sb, S, Se, Ga, In и др.), а также многие окислы и соединения металлов, например: GaAs, InSb, CdTe, AlSb, GaP.
Сходство проводимости полупроводников и металлов состоит в том, что и
утех и у других она обусловлена перемещением электронов, т.е. не ионная.
Отличия проводимости полупроводников от проводимости металлов:
1) у полупроводников R ~T 1 , а у металлов R ~ T ;
2)в полупроводниках электрический ток - это направленное движение не только свободных, но и связанных (с атомами) электронов;
3)проводимость и сопротивление полупроводников очень сильно зависят от концентрации примесей в них.
Собственная проводимость: характерна только для химически чистых по- |
лупроводников (чистота 99,99999999%, т.е. на 1010 атомов Ge всего 1 атом |
примеси, такие материалы можно получать только в космическом вакууме). |
Вследствие тепловых колебаний атомов кристаллической решётки случают- |
ся разрывы ковалентных связей и валентные электроны, образовывавшие эти |
связи, становятся свободными. Разорванную ковалентную связь называют |
"дыркой". Поскольку валентные электроны коллективизированы атомами |
решётки, то место электрона, ставшего свободным, |
может занять электрон из другой ковалентной связи |
Ge |
и "дырка" получается не стабильной, а мигрирую- |
щей. Таким образом, в результате разрушения одной |
ковалентной связи образуются два свободных носителя заряда: электрон и |
"дырка". Поэтому говорят, что химически чистые полупроводники обладают |
электронно-дырочной проводимостью, причём число свободных электронов |
равно числу "дырок". Проводимость, обусловленную перемещением элек- |
тронов, называют проводимостью n -типа (negative - отрицательный). Прово- |
димость, обусловленную перемещением "дырок", называют проводимостью |
p -типа (от слова positive - положительный). |
115
Примесная проводимость. В природе нет идеально чистых веществ, а ис-
кусственная их очистка сложна и практически невозможна. Более того, в
электронике часто специально вводят в полупроводник инородные атомы
(примеси) с целью сообщения ему преимущественной проводимости либо n-
либо р-типа. Примеси, обогащающие полупровод-
Ge |
|
Ge |
|
Ge |
|
ник свободными электронами, называют донорны- |
|||||
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ми, а полупроводник, обогащённый донорной при- |
Ge |
|
|
As |
|
Ge |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
месью, - полупроводником n-типа. Примеси, обо- |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
гащающие полупроводник "дырками", называют |
|
Ge |
|
Ge |
|
Ge |
|||||||
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
акцепторными, а полупроводник, обогащённый ак- |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
цепторной примесью, - полупроводником р-типа. Например, для Ge (эле-
мента 4-й группы) донорными примесями являются элементы 5 6 групп
(As, P, Sb и др.), а акцепторными - элементы 2 3 групп (In, Ga и др.).
В полупроводниках p -типа основными носителями заряда (о.н.з.) явля-
ются "дырки", неосновными носителями заряда (н.н.з.) - электроны. В полу-
проводниках n -типа, наоборот: о.н.з. – электроны, н.н.з. - "дырки".
Незадействованные в химических связях валентные электроны атомов до-
норной примеси легко (в результате тепловых колебаний атомов) становятся свободными: всего 0,0001% примеси As увеличивает число свободных элек-
тронов в Ge в 1000 раз, при этом число "дырок" остаётся прежним (как до вве-
дения примеси). Именно вследствие сильной зависимости числа свободных носителей заряда от температуры сопротивление полупроводников (содержа-
щих примесь) уменьшается с ростом T (несмотря на увеличение при этом ве-
роятности столкновений свободных электронов с атомами полупроводника).
Замечание: Высокую зависимость сопротивления полупроводников от T ис-
пользуют для создания полупроводниковых термометров - термистеров, приёмная часть которых имеет размер всего ~ 0,1 мм. Преимущества термистеров: 1) точ-
ность измерений T равна 10 6 K ; 2) малая инерционность, что обеспечивает быстроту измерений; 3) возможность измерять T очень малых объектов в связи с малой собственной теплоёмкостью термистеров.
116
p - n переход. Полупроводниковый диод
При тесном контакте двух полупроводниковых образцов с разной прово-
димостью, вследствие диффузии носителей заряда, приграничный слой р-
полупроводника насыщается Θ |
зарядами, а приграничный слой n- |
|
|
полупроводника - зарядами. Таким образом, в кон- |
|
|
Eвнутр |
|
n |
такте (p-n переходе) образуется двойной заряженный |
|
p |
|
|
|
слой, толщиной ~ 0,1мкм с контактной разностью по- |
|
|
тенциалов |
~ 0,1В. Возникающее внутри этого слоя |
электрическое поле Eвнутр препятствует дальнейшей диффузии основных но-
сителей заряда из одного образца в другой. Пограничный двойной электри-
ческий слой называют запирающим. Важным свойством запирающего слоя является возможность регулировать его толщину (а значит и электрическое сопротивление) с помощью внешнего поля Eвнеш .
Возможно двоякое подключение p-n перехода к источнику тока: прямое и
обратное. |
|
|
|
|
|
При обратном включении |
p – n перехода (называемого также полупро- |
||||
|
|
|
водниковым диодом) запирающий слой |
||
Обратное |
Eвнеш |
|
утолщается |
и сила тока через |
диод |
|
|
|
|
|
|
|
Θ Θ |
|
очень мала, |
поскольку этот ток |
обу- |
n |
Θ Θ |
p |
словлен движением через контакт (p-n |
||
|
Θ Θ |
|
|||
|
Θ Θ |
|
переход) только неосновных носителей |
||
|
Eвнутр |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
заряда (для них Eвнеш является |
уско- |
|
|
|
|
ряющим). |
|
|
При прямом включении диода запирающий слой сужается и его со-
противление уменьшается. При определённом U, запирающий слой вообще исчезает и сила тока (обусловленного встречными потоками основных носителей заряда) через контакт лавинообразно нарастает.
117
Прямое |
|
|
График зависимости силы тока I, |
||||
Eвнеш |
|
протекающего через п/п диод, от |
|||||
|
|
||||||
n |
Θ |
p |
приложенного к нему напряжения U |
||||
Θ |
|
|
|
|
|
||
|
Θ |
|
называют вольт-амперной характе- |
||||
|
Θ |
|
|||||
|
Eвнутр |
|
ристикой диода. |
|
|
|
|
|
|
|
Внутренним сопротивлением |
п/п |
|||
|
|
|
диода называют |
величину: |
R |
U , |
|
|
|
|
|
|
|
i |
I |
|
I |
|
причём Ri обр Ri прям. |
|
|
|
|
|
|
|
Основное свойство |
п/п |
диода: |
||
|
|
|
односторонняя проводимость. |
|
|||
Обратное |
|
Прямое |
|
|
|
|
|
|
|
|
Назначение п/п диодов: |
|
|
||
|
I |
|
1) преобразование переменного тока |
||||
|
|
|
в постоянный (пульсирующий) ток; |
||||
|
|
U |
U |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
До диода |
|
После диода |
|
|
|||
I |
|
|
I |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
- |
- |
t |
|
|
|
t |
|
2) реализация компьютерной логики, основанной на двоичной системе счёта. |
118