- •Введение
- •Глава 1. Основы классической механики
- •§1. Механическое движение: исходные понятия
- •§2. Кинематика
- •2.1. Кинематика материальной точки
- •2.1.1. Способы описания движения материальной точки
- •2.1.2. Кинематические характеристики материальной точки
- •Модуль ускорения определяется выражением
- •Рис 2.8
- •2.2. Кинематика твердого тела
- •2.2.1. Поступательное движение твердого тела и его кинематические характеристики
- •2.2.2. Вращение твердого тела вокруг неподвижной оси и его кинематические характеристики
- •2.2.3. Связь между линейными и угловыми величинами
- •§3. Динамика
- •3.1. Динамика материальной точки и твердого тела, движущегося поступательно
- •3.1.1. Первый закон Ньютона. Инерциальные системы отсчета
- •3.1.2. Второй закон Ньютона
- •3.1.3. Третий закон Ньютона
- •3.1.4. Динамические характеристики материальной точки и твердого тела, движущегося поступательно
- •3.2. Динамика твердого тела, вращающегося вокруг своей оси
- •3.2.1. Динамические характеристики вращающегося твердого тела
- •3.2.2. Основной закон динамики твердого тела, вращающегося вокруг неподвижной оси
- •3.2.3. Гироскоп. Понятие о гироскопическом эффекте
- •3.3. Механическая энергия и работа
- •3.3.1. Механическая работа. Мощность
- •3.3.2. Классификация сил по действию на механическую систему
- •3.3.3. Кинетическая энергия материальной точки и твердого тела, движущихся поступательно
- •3.3.4. Потенциальная энергия
- •3.3.5. Полная механическая энергия
- •3.3.6. Кинетическая энергия твердого тела, вращающегося вокруг неподвижной оси
- •3.3.7. Работа внешних сил при вращении тела вокруг неподвижной оси
- •3.4. Законы сохранения
- •3.4.1. Роль законов сохранения
- •3.4.2. Закон сохранения механической энергии
- •3.4.3. Закон сохранения импульса
- •3.4.4. Закон сохранения момента импульса
- •3.4.5. Применение законов сохранения к расчету удара двух тел
3.4.2. Закон сохранения механической энергии
Из закона изменения механической энергии, описанного в 3.3.5., следует, что в случае, если на механическую систему действуют только консервативные силы (внешние и внутренние), а неконсервативные равны нулю, то механическая энергия такой системы не изменяется, то есть
(3.93)
и
. (3.94)
Такая система называется консервативной.
В выражении (3.94) под потенциальной энергией понимают сумму энергий взаимодействия между материальными точками системы (внутренняя потенциальная энергия) и взаимодействия системы с внешними телами (внешняя потенциальная энергия).
Выражение (3.94) представляет собой математическую запись закона сохранения механической энергии:
полная механическая энергия консервативной системы не изменяется.
В частности этот закон справедлив для замкнутых консервативных систем:
если в замкнутой системе диссипативные силы отсутствуют, то ее механическая энергия сохраняется.
В этом случае в выражении (3.94) под потенциальной энергией понимают только энергию взаимодействия между материальными точками системы (внутреннюю потенциальную энергию).
Следует заметить, в замкнутой консервативной системе сохраняется именно полная механическая энергия, кинетическая же и потенциальная в общем случае изменяются. Однако эти изменения происходят всегда так, что приращение одной из них в точности равно убыли другой, то есть
. (3.95)
3.4.3. Закон сохранения импульса
Из закона изменения импульса механической системы, описанного в 3.1.4., следует, что при выражение (3.12) принимает вид
(3.96)
и
. (3.97)
Последнее выражение представляет собой математическую запись закона сохранения импульса:
если результирующий вектор всех внешних сил, действующих на систему, тождественно равен нулю, то импульс этой системы не изменяется с течением времени.
Имеет место также закон сохранения составляющей импульса:
если составляющая результирующего вектора внешних сил на какую-либо ось, неподвижную относительно инерциальной системы отсчета, тождественно равна нулю, то составляющая на эту же ось вектора импульса системы не зависит от времени,
то есть если, например , то
и . (3.98)
Закон сохранения импульса справедлив, в частности, для замкнутых систем, у которых условие выполняется по причине отсутствия внешних сил:
импульс замкнутой системы не изменяется с течением времени.
Для замкнутых систем, как следует из выражения (3.97), центр масс движется равномерно и прямолинейно или покоится, то есть центр масс является и центром инерции. Кроме того, в (3.97) коэффициент пропорциональности между импульсом системы и скоростью центра инерции по смыслу представляет собой массу системы.
Таким образом, из закона сохранения импульса следует закон аддитивности массы:
масса системы равна сумме масс составляющих ее частиц.
3.4.4. Закон сохранения момента импульса
Из закона изменения момента импульса, описанного в 3.2.2., следует, что при выражение (3.44) принимает вид
(3.99)
и
. (3.100)
Выражение (3.100) представляет собой математическую запись закона сохранения момента импульса:
если результирующий момент относительно неподвижной точки всех внешних сил, действующих на систему, тождественно равен нулю, то момент импульса этой системы относительно той же точки не изменяется с течением времени.
При равенстве нулю только составляющей результирующего момента внешних сил на какую-либо неподвижную ось имеет место закон сохранения составляющей момента импульса системы на эту ось:
если составляющая момента внешних сил на неподвижную ось вращения тела равна нулю, то составляющая момента импульса тела на эту ось не изменяется в процессе движения,
то есть, если , то
и (3.101)
или на основании соотношения (3.30)
, (3.102)
где - угловая скорость вращения тела,- его момент инерции относительно оси вращения.
Закон сохранения момента импульса справедлив, в частности, для замкнутых систем, у которых условия иливыполняются из-за отсутствия внешних сил.
Для вращательного движения вокруг неподвижной оси этот закон формулируется так:
момент импульса замкнутой системы относительно любой неподвижной оси не изменяется с течением времени.