- •Предисловие
- •Глава первая общие сведения об электрических измерениях и электроизмерительной аппаратуре
- •1.2. Виды и методы измерений
- •1.3. Погрешности измерений
- •1.4. Причины в03никновения и способы исключения систематических погрешностей
- •1.5. Оценка случайных погрешностей
- •1.6. Основные характеристики измерительных приборов и преобразователей
- •Глава вторая электроизмерительные приборы и измерения электрических величин
- •2.1. Общие сведения об аналоговых электромеханических приборах
- •2.2. Магнитоэлектрические приборы
- •2 3. Магнитоэлектрические приборы с преобразователем переменного тока в постоянный
- •2.4. Электродинамические приборы
- •2.5. Электростатические приборы
- •2.6. Электромагнитные приборы
- •2.7. Электронные аналоговые вольтметры
- •2.8. Компенсаторы
- •2.9. Измерительные мосты
- •2.10. Цифровые измерительные приборы
- •2.11. Осциллографы
- •2.12. Измерение параметров электрических сигналов
- •2.13. Измерение параметров электрических цепей
- •Глава третья измерение магнитных величин
- •3.1. Измерение магнитного потока, магнитной индукции и напряженности постоянного магнитного поля
- •3.1.1. Использование измерительной катушки
- •3.1.2. Использование гальваномагнитных преобразователей
- •3.1.3. Использование преобразователей на основе ядерного магнитного резонанса
- •3.2. Характеристики магнитных материалов
- •3.2.1. Статические характеристики
- •3.2.2. Динамические характеристики
- •3.3. Определение статических характеристик магнитных материалов
- •3.4. Определение динамических характеристик магнитных материалов
- •Глава четыре измерение неэлектрических величин
- •4.1. Структурные схемы приборов для измерения неэлектрических величин
- •4.1.1. Последовательное соединение преобразователей
- •4.1.2. Дифференциальные схемы соединения преобразователей
- •4.1.3. Логометрические схемы соединения преобразователей
- •4.1.4. Компенсационные схемы включения преобразователей
- •4.2. Преобразователи неэлектрических величин
- •4.2.1. Реостатные преобразователи
- •4.2.2. Тензорезисторные преобразователи
- •4.2.3. Емкостные преобразователи
- •4.2.4. Пьезоэлектрические преобразователи
- •4.2.5. Индуктивные преобразователи
- •4.2.6. Трансформаторные преобразователи
- •4.2.7. Индукционные преобразователи
- •4.2.8. Магнитоупругие преобразователи
- •4.2.9. Термоэлектрические преобразователи
- •4.2.10. Терморезисторы
- •4.2.11. Фотоэлектрические преобразователи
- •4.2.12. Ионизационные преобразователи
- •4.2.13. Электрохимические преобразователи
- •4.2.14. Датчики гсп для измерения теплоэнергетических величин
- •4.3. Измерение неэлектрических величин
- •4.3.1. Измерение основных механических величин
- •4.3.2. Измерение температуры
- •4.3.3. Измерение расхода жидкостей и газов
- •4.3.4. Измерение концентрации
3.2. Характеристики магнитных материалов
3.2.1. Статические характеристики
Характеристики магнитных материалов, определяемые в постоянных или медленно меняющихся магнитных полях, называются статическими. К основным статическим характеристикам относятся начальная кривая намагничивания, основная кривая намагничивания и предельная симметричная петля гистерезиса.
Начальной кривой намагничивания называется зависимость магнитной индукцииВ от напряженности намагничивающего поляН. В начальном состоянии материал должен быть размагниченным(Н=0,В=0). При достаточном увеличенииН начальная кривая намагничиванияВ(Н) становится пологой (достигает насыщения) (рис. 3.5). Если движение по начальной кривой намагничивания прекратить, достигнув некоторой точкиА(Н1,В1,), и плавно изменить напряженность поляН до значения—Н, и обратно, то кривая зависимостиВ(Н) опишет замкнутую петлю, называемуюсимметричной петлей гистерезиса. Каждой точке начальной кривой намагничивания будет соответствовать своя гистерезисная петля. Если верхняя точка гистерезисной петли лежит в области насыщения, то ее форма и размеры будут оставаться неизменными. Такая петля называетсяпредельной петлей гистерезиса (рис. 3.6). Практика показывает, что получить хорошо воспроизводимую начальную кривую намагничивания затруднительно, поэтому вместо нее пользуются близкой к ней по форме основнойкривой намагничивания, которая является геометрическим местом вершины симметричных петель гистерезиса (рис. 3.7).
По основной кривой намагничивания (ОКН) можно построить кривую зависимости относительной магнитной проницаемости от магнитного поля:
(3.13)
3.2.2. Динамические характеристики
Динамическими называются характеристики, определяемые в переменных полях. Они зависят как от материала, так и от условий, при которых производится их определение (от формы образца, от параметров намагничивающего тока, режима намагничивания и т.п.).
Влияние вихревых токов, магнитной вязкости и других процессов деформирует гистерезисную петлю таким образом, что она становится ближе к эллипсу (особенно в области слабых токов и высоких частот). Такая кривая называется динамической петлей. Геометрическое место вершин динамических петель называется динамической кривой намагничивания.
В число основных динамических характеристик входят различные виды магнитной проницаемости и магнитные потери в материале при его намагничивании.
Так, в случае, если динамическая петля имеет форму эллипса, вводят понятие комплексной магнитной проницаемости:
(3.14)
где Ви Н— комплексы эквивалентных синусоид магнитной индукции и напряженности;модуль комплексной проницаемости, который называется амплитудной магнитной проницаемостью;tgd =m2/m 1—тангенс угла магнитных потерь.
Эквивалентные синусоиды выбираются такими, чтобы динамическая петля имела ту же форму, что и при реальных магнитной индукции и напряженности, которые, как правило, не являются синусоидами одновременно.
Полные потери на динамическое перемагничивание характеризуются площадью динамической петли. Поскольку динамические характеристики зависят от условий, при которых они определяются, эти условия в каждом конкретном случае должны быть четко оговорены.