книги из ГПНТБ / Боббер Р.Дж. Гидроакустические измерения
.pdf112 Гл. II. Методы и теория
динамический импеданс получаются путем экстраполяции, как показано пунктирными прямыми на рис. 2.52, а. Если изображать составляющие импеданса отдельно, то Gb представляет собой постоянную, Yb— вертикальную пря
|
|
мую, |
a YM— окружность, |
как пока |
||
|
|
зано на рис. 2.52, б и в . |
|
|
||
|
|
Рис. 2.52 можно использовать |
||||
|
|
также в представлении соотношения |
||||
~-з |
|
(2.97) для магнитного преобразова |
||||
|
теля, если заменить G и jB на R и |
|||||
|
|
jX. Пьезоэлектрические |
|
преобразо |
||
|
|
ватели почти в точности соответст |
||||
|
|
вуют идеальному случаю, показан |
||||
|
|
ному |
на рис. 2.52, |
а магнитные — |
||
_______________________ нет. Типичная кривая |
для |
магнит- |
||||
0 |
R |
ного преобразователя выглядит так, |
||||
Рис. 2.53. Импеданс преобра- |
как показано на рис. 2.53. Сопротив- |
|||||
зователя |
с магнитной связью, |
ление |
заторможенного |
излучателя, |
||
|
|
очевидно, непостоянно, |
и идеализи |
рованную схему, приведенную на рис. 2.51, б, нужно изменить. Изменение обычно заключается в перегруппировке сопротивле-
Рис. 2.54. Импеданс преобразователя с электрической связью. Пунктирная петля — вторичный резонанс.
ний и индуктивностей в некоторые последовательно-параллель
ные комбинации и во введении фазового угла для коэффици ента qpm.
При согласовании импедансов или вычислении к. п. д. лучше иметь дело с импедансами, а не с адмитансами, независимо от типа преобразователя. Годограф импеданса для пьезоэлектри ческого преобразователя показан на рис. 2 .5 4 .
2.14. Коэффициент полезного действия |
113 |
Отдельные векторы, показанные на рис. 2.52, б, соответст вуют частоте механического резонанса, т. е. частоте, при кото рой импеданс Zm + Zr минимален и Yм имеет максимум, так как мнимая часть Zm + Zr или YM стремится к нулю. Паразитные резонансы изображаются вторичными петлями (пунктирная кривая на рис. 2.54). Поскольку Z и У, очевидно, являются функциями Zr, то преобразователи должны работать при номи нальной акустической нагрузке во время измерений импеданса
на частотах вблизи резонанса. На частотах же |
намного выше |
или ниже области резонанса Zm ^ Z i, и Ум^СУь |
и условия на |
грузки некритичны. |
|
Отметим, что диаметр петли обратно пропорционален сумме ZyI+ Zr. Работа подводного преобразователя в воздухе эквива лентна, в сущности, равенству Zr нулю. Это позволяет прово дить измерение ф2 /Zm независимо от Zr, что используется при определении к.п. д. преобразователя (разд. 2.14). Более глубо кий анализ электрического импеданса электроакустических "пре образователей можно найти в литературе [5 3 —5 5 ].
2.14. КОЭФФИЦИЕНТ ПОЛЕЗНОГО ДЕЙСТВИЯ
Мощность, поступающая в преобразователь в установив шемся режиме, или рассеивается в электрических и механиче ских сопротивлениях, или излучается. По эквивалентной схеме преобразователя можно считать, что излучаемая мощность рас сеивается на сопротивлении излучения. К- п. д. есть отношение выходной излучаемой мощности к входной, или суммарной мощности, подводимой к преобразователю. Для измерения к. п. д. используются два метода. В прямом методе непосредст венно измеряются входная и выходная мощности. В импедансном методе отношение входной и выходной мощностей опреде ляется из измерений импедансов. Импедансный метод проще, но- в нем (Обязательно используются некоторые предположения’ и поэтому он больше подвержен ошибкам, которые ограничи вают его применение. Результаты этих двух методов не всегда согласуются. Когда они не согласуются и когда надо опреде лить к.п.д. преобразователя в свободном поле, предпочтитель нее использовать прямой метод. Если условия измерений отли чаются от условий свободного поля, как, например, в техниче
ских применениях ультразвука, то предпочтительнее импеданс ный метод.
В отличие от большинства акустических величин к. п. д. имеет теоретический предел 100%. Этот факт может быть весь ма полезным. Всякий, кто имеет длительный опыт работы с вы сокоэффективными преобразователями, вероятно, получал из меренные значения к. п. д. выше 100%. -Измеренную величину,
Б Заказ № 730
114 |
Гл. II. Методы и теория |
скажем 105%, не следует отбрасывать, так как из этого можно сделать определенный вывод, при условии достаточно хорошей оценки погрешности измерений. Предположим, что эта погреш ность оценена в ±10% . Тогда измеренное значение 75% озна чает, что к. п.д., вероятно, находится в интервале значений от 65 до 85%. При той же погрешности измеренные 105% озна чают, что реальный к. п.д. лежит в пределах от 95 до 115%- По скольку к. п. д. более 1 0 0 % невозможен, можно заключить, что действительный к. п. д. должен находиться в относительно узком диапазоне от 95 до 100%. Эти рассуждения не могут заменить хорошую точность измерений, и ими следует пользоваться с ос торожностью. Тем не менее измеренные значения (выше 100%) не следует всегда автоматически отбрасывать как бесполезные.
2.14.1. Прямой метод
В прямом методе измеряется входная мощность, как в слу чае чисто электрического измерения, с использованием одного из следующих известных соотношений:
|
|
P t = P R s= - £ - = e i cosS, |
(2.98) |
|||
|
|
|
к р |
|
|
|
где Р{ — входная мощность, i —-среднеквадратичное |
значение |
|||||
входной |
силы |
тока, е — среднеквадратичное значение |
входного |
|||
напряжения, 0 |
— фазовый |
угол между |
е |
и i, Rs — последова |
||
тельное |
сопротивление, |
измеренное |
на |
входных |
зажимах,, |
|
a Rp — параллельное сопротивление, |
измеренное на |
входных |
||||
зажимах. |
Сопротивления Rs и Rp, конечно, |
зависят от электри |
ческих и механических сопротивлений, а также от сопротивле ния излучения и в общем случае не являются частотно-незави
симыми постоянными. |
Р0 определяется |
по величине звукового |
|||||
Выходная |
мощность |
||||||
давления, измеренного |
на акустической |
оси, |
и коэффициента |
||||
концентрации |
R 8 или |
индекса направленности Di. Предпола |
|||||
гается, что волновое сопротивление среды |
рс известно. Тогда |
||||||
|
Я0= 7 ( 4 ^ ) = |
(/о//?9) (4*7-2), |
|
(2.99) |
|||
где, как и в уравнении |
(2.79), |
I — интенсивность, |
усредненная |
||||
по всем направлениям, |
а / 0 — интенсивность |
на оси |
(обе интен |
||||
сивности измерены на одном расстоянии г), |
R 6 — коэффициент |
||||||
концентрации. |
Если рг — среднеквадратичное |
значение 'звуко |
вого давления на оси на расстоянии г, Io= prlpc, то
2.14. Коэффициент полезного действия |
115 |
Тогда к. п. д. равен
4кг2 pi
(2. 101)
Pl R*?ci2R<
Если г выбрано равным 1 м, то отношение pr/i есть чувстви тельность по току в режиме излучения 5 и (2.101) упрощается:
(2. 102)
Соотношение (2.102) удобно применять, если используется си стема единиц МКС. Если используется смешанная система из практических единиц и акустических единиц СГС, то
|
|
£ 2 |
-з |
|
|
|
• |
(2.103) |
|
|
|
1 0 |
||
|
|
'Я*Я, "pc’ |
|
|
Полагая |
К =(4я/рс) |
• 10~ 3 и записывая уравнение |
(2.103) в де |
|
цибелах, |
получаем |
|
|
|
|
^ B= 2 |
0 1 g 5 - D <-1 0 1 g /?, + 101gA'. |
(2.104) |
Постоянная lOlg/C зависит от свойств среды. Для морской воды при 20° С, солености 35% 0 и атмосферном давлении К ——70,9 дБ. Для измерений в пресной воде в зависимости от температуры и давления постоянные немного отличаются:
10 I g к
5 ° с |
15 ° с |
о О |
|
сч |
О |
Атмосферное давление |
-7 0 ,5 |
-7 0 ,7 |
-7 0 ,7 |
70 -105 Па |
-7 0 ,6 |
-7 0 ,8 |
-7 0 ,8 |
Выходную мощность преобразователя можно измерить также реверберационным методом [56]. Однако последний не приме ним к обычным измерениям к. п.д., так как сопротивление из лучения преобразователя в реверберационной камере не равно сопротивлению излучений' преобразователя в свободном поле.
2.14.2. Импедансный метод
Динамический импеданс преобразователя с электрической связью на резонансной частоте равен нулю, и эквивалентная схема рис. 2.51, а переходит в схему на рис. 2.55, где Rm — ме ханическое сопротивление, a Rr — сопротивление излучения. К. п. д., очевидно, равен отношению мощности, рассеиваемой на
8*
116 |
|
|
Гл. II. Методы и теория |
|
|
Rr, |
к |
полной |
мощности, |
рассеиваемой во |
всей цепи. |
Из |
рис. |
2.52, в |
и 2.55 можно |
видеть, что диаметр |
окружности |
динамического адмитанса при нормальной нагрузке на воду дается формулой Dw = (p2/(Rm+Rr)- Если преобразователь ра ботает в воздухе, то Rr равен нулю во всех практических слу чаях и диаметр окружности динамического адмитанса для воз
духа равен Da = 4 2IRm. С |
помощью обычной теории цепей по |
|||
лучаем, что к. п. д. равен |
|
|
||
„ |
?Т* Я |
Dw (Da - D w) |
(2.105)' |
|
1 |
№ |
GDa |
||
|
где G — полная проводимость при резонансе.
Rm/fz
Rr/?2
Рис. 2.55. Эквивалентная схема электроакустического преоб разователя, когда динамический импеданс j(X m+ J r)/<p2 равен нулю.
Аналогично для преобразователей с магнитной связью мож но показать, что
Dw (Dg ’ Dw) |
(2.106) |
|
RDa |
||
|
где Dw и Da теперь обозначают диаметры окружностей динами ческих импедансов, a R — полное сопротивление при резонансе.
Импедансный |
метод вычисления к. п. д. следует применять |
с осторожностью. |
Электрические импедансы можно измерить |
с большей точностью, чем акустическое давление, и может сло житься впечатление, что импедансный метод лучше, чем пря мой. Это неверно. Помимо погрешностей измерений, импеданс ный метод основан на исходных предположениях о том, что электроакустический преобразователь точно описывается экви валентной схемой, изображенной на рис. 2.51, в которой импе дансы представляют собой сосредоточенные параметры, неза висимы друг от друга и в системе нет паразитных импедансов. Множество получаемых на практике необычных импедансных
кривых, лишь |
|
в общих чертах |
напоминающих |
кривые на |
рис. 2.52, дает |
достаточное подтверждение того, что часто эти |
|||
предположения |
несостоятельны, в |
особенности для |
магнитных |
2.15. Линейность и динамический диапазон |
117 |
преобразователей. Это также связано с типом самого преобра зующего элемента. Напомним, что многие пьезоэлектрические преобразователи состоят из кристаллов или керамических эле ментов, погруженных в масло и заключенных в резиновый кор пус. Удаление водной нагрузки не уменьшает импеданс излуче ния до нуля. Резина и масло остаются и нагружают кристалл. Если окажется, что слой резины и масла имеет толщину, при мерно равную четверти длины волны, то импеданс излучения в действительности будет выше в воздухе, чем в воде! Более детальное описание теории импедаисного метода можно найти в литературе [45, 54, 55].
Импедансный метод следует применять в случаях, когда удобства применения важнее, чем необходимость получить вы сокую точность.
2.15. ЛИНЕЙНОСТЬ И ДИНАМИЧЕСКИЙ ДИАПАЗОН
Линейность и динамический диапазон являются связанными понятиями, так как оба они относятся к зависимости градуи ровки преобразователя от уровня сигнала.
Понятие «линейность» имеет точный математический смысл. Преобразователь линеен, если его выходная величина пропор циональна входной, т. е. если отношение величин выход/вход постоянно и не зависит от абсолютного значения входной и вы ходной величин. Если выходная величина представлена как функция входной в прямоугольной системе координат с линей ным масштабом, то преобразователь линеен в той области, где график представляет собой прямую линию. Для гидрофона
выходной величиной является |
напряжение |
холостого |
хода, |
а входной — давление свободного |
поля. Для |
излучателя |
выход |
ной величиной является давление свободного поля, а входной — ток или напряжение.
Динамический диапазон имеет менее точное определение, чем линейность. В общем случае он является мерой диапазона изменений амплитуды сигнала, в котором гидрофон можно ис пользовать для обнаружения и измерения звукового давления. Обычно динамический диапазон определяют как «разность между уровнем давления перегрузки и уровнем звукового дав ления, эквивалентного шуму».
Термин «перегрузка» не имеет точного смысла ни в качест венном, ни в количественном отношении. Перегрузка может быть вызвана искажением сигнала, перегревом, магнитным на сыщением, повреждением и т. д. Метод определения перегрузки должен быть указан. Любые количественные критерии, напри мер процент содержания гармоник в сигнале, также должны быть определены.
118 |
Гл. II. Методы и теория |
Звуковое |
давление, эквивалентное шуму, — это среднеквад |
ратичное синусоидальное давление, которое создало бы средне квадратичное значение напряжения, равное напряжению, созда ваемому собственным шумом преобразователя при измерении шума в полосе 1 Гц на центральной синусоидальной частоте. Таким образом, звуковое давление, эквивалентное шуму, равно теоретическому порогу, при котором отношение сигнал/шум равно 1, т. е. О дБ. На практике порог, или минимальное значе ние обнаруживаемого сигнала, может быть как выше, так, и ниже давления, эквивалентного шуму. Измерения редко можно проводить в полосе 1 Гц. Обычно используются полосы шире 1 Гц, что приводит к повышению выходного среднеквадратич ного напряжения собственного шума и к маскировке сину соидального сигнала, имеющего такое же выходное средне
квадратичное напряжение, |
как и давление, эквивалентное |
шуму. С другой стороны, |
современные способы обработки |
позволяют обнаруживать и измерять сигналы с уровнями, лежащими намного ниже уровня шума. Измерение уровня
звукового давления, эквивалентного шуму, |
обсуждается в |
разд. 2.16.2. |
|
Уровень перегрузки определяется путем воздействия на гид |
|
рофон монотонно возрастающим давлением |
свободного поля, |
до тех пор пока начинают наблюдаться признаки перегрузки. Поскольку признаки перегрузки выбираются довольно произ вольно, то преобразователь может показать нелинейность, еще не будучи перегруженным. Например, магнитострикционным преобразователям органически присуща нелинейность, и они проявляют нелинейность чувствительности при гораздо более низком уровне сигнала, чем допустимый максимум (или точка перегрузки). Обратное утверждение тоже верно, т. е. преобра зователь может оставаться линейным, даже будучи перегружен ным. Например, перегрузка электродинамического преобразова теля обычно обусловлена нагревом обмотки катушки. Однако отношение «выкодное давление/входной ток» существенно не за висит от нагрева катушки; это значит, что электродинамический преобразователь с нагретой катушкой еще может быть линей ным. В некоторых работах линейность и динамический диапазон считаются синонимами. Это верно только тогда, когда в каче стве критерия перегрузки выбрана нелинейность и когда пре образователь линеен до уровня его собственных шумов. Послед нее условие редко выполняется, так как при низких уровнях сигнала, соизмеримых с уровнем звукового давления, эквива лентного шуму, они интерферируют.
Динамический диапазон не применяется в отношении излу чателей, так как минимальный сигнал, который может создать излучатель, не представляет практического интереса. Важно
2.16. Измерения шума |
119 |
именно ограничение диапазона изменений амплитуды сигнала сверху.
Некоторые преобразователи гидролокационных станций воз буждаются сигналами с уровнями, превышающими диапазон линейности. С возникающими нелинейными эффектами (иска жения и т. д.) мирятся, так как они менее важны, чем другие технические или экономические соображения. Испытания и гра дуировки можно проводить и с нелинейными преобразовате лями, но эти измерения имеют узкое применение. Формальные определения чувствительности по току в режиме излучения, приемной чувствительности в свободном поле, импеданса, к. п.д. и т. д. относятся только к Линейным преобразователям, и эти термины не имеют общепринятого значения при использовании нелинейных преобразователей. Когда измерения проводятся с нелинейными преобразователями, должно быть указано абсо лютное значение по меньшей мере одного из параметров (дав ление, напряжение или сила тока). Поскольку нелинейные иска жения присущи всем нелинейным системам, то необходимо ука зать также, относятся ли данные только к основной частоте или же к суммарному сигналу из основной частоты и гармоник. В общем случае условия измерений для нелинейных преобразо вателей должны быть подробно уточнены, а результаты изме рений нельзя экстраполировать на другие условия.
2.16. ИЗМЕРЕНИЯ ШУМА
Имеются два стандартных определения шума. Согласно пер вому из них, шум — это нежелательный звук. Так, например,, если сигнал одного гидролокатора интерферирует с сигналом второго, то сигнал первого является шумом для второго, даже если он представляет собой синусоидальные колебания. По меха от питания с промышленной частотой тоже является шу мом. Согласно второму определению, шум представляет собой не устойчивое, прерывистое или статистически случайное колебание.
Некоторые шумы могут быть неустойчивыми и прерывисты ми, но при этом все же привязанными к некоторым дискретным частотам. Такой шум имеет линейчатый спектр (этот термин заимствован из оптической спектроскопии). Есть шум, имеющий непрерывный спектр, т. е. его частотные составляющие распре делены непрерывно в некотором диапазоне частот.
При проведении измерений нас интересуют шумы в основ ном второго типа, и мы сосредоточим внимание на шумах с не прерывным спектром.
Можно предположить, что такие шумы являются наложе нием бесконечного числа синусоидальных сигналов с различны ми частотами и случайными амплитудами, распределенными
120 |
Гл. If. Методы и теория |
относительно |
некоторой средней амплитуды. Относительная |
средняя амплитуда каждой частотной составляющей зависит от типа шума. Если средняя амплитуда не зависит от частоты, то шум называют белым по аналогии с белым светом.
Амплитуда окружающего морского шума уменьшается на 5 дБ на октаву при увеличении частоты. В большинстве прак тических случаев амплитуда слабо зависит от частоты. Полная звуковая энергия в конечной полосе частот распределена по бесконечному числу частот. Звуковая энергия одной частотной компоненты исчезающе мала, и шум нужно измерять в некото рой полосе частот.
Звуковая энергия в полосе частот зависит от ширины по лосы и от того, каким образом изменяются амплитуды частот ных составляющих. Если шум является практически белым, то энергия пропорциональна ширине полосы. Среднеквадратичное давление в полосе акустического шума не имеет универсальной связи со звуковой энергией. Однако в большинстве практиче ский случаев квадрат среднеквадратичного давления (или сред нее значение квадрата давления) пропорционален энергии и, следовательно, пропорционален также ширине полосы частот. Таким образом, акустический шум характеризуется среднеквад ратичным значением квадрата давления р2 и шириной полосы Af, в которой измеряется р2. Спектральный уровень давления, или PSL, определяется формулой
PSL = 2 0 |
lg (p IPo) — 10 lg А/, |
|
(2.107) |
|
где ро — опорное давление |
0,0002 дин/см2, а |
А/ — ширина по |
||
лосы в герцах. Таким образом, |
PSL на частоте / 0 равно уровню |
|||
среднеквадратичного давления |
относительно |
0 , 0 0 0 2 |
дин/см2 |
|
в полосе частот шириной 1 |
Ец со средней частотой /о- |
Обычно |
||
трудно проводить измерения в |
полосе 1 Гц, |
и, следовательно, |
||
10 lg Af больше нуля. Если шум не является |
практически бе |
|||
лым, то измеряется среднее значение PSL. Выбор ширины по |
||||
лосы на практике обычно |
является компромиссным. |
Ширина |
полосы должна быть достаточно узкой, чтобы проследить изме нения PSL в зависимости от' частоты, но не настолько узкой, чтобы случайная мгновенная амплитуда шума могла стать до статочно большой и не позволяла измерить р2 точно. Е1а рис. 2.56 показано, как выглядит шум на ленте самописца при записи белого шума через различные фильтры.
При электроакустических измерениях уровни шума измеря ются для двух целей. Во-первых, может быть интересен сам акустический шум, например шум корабля. Для измерения шума необходим специальный измерительный прибор; градуиров ка его рассматривается в разд. 2.16.1. Во-вторых, интересен соб ственный шум измерителя или измерительной системы, по-
2.16. Измерения шума |
121 |
скольку он ограничивает минимальный измеримый уровень сигнала или указывает нижний предел динамического диапа-
6000 Гц
зона. Это ограничение обусловливается давлением, эквивалент ным шуму, и рассматривается в разд. 2.16.2.
2.16.1. Градуировка измерителя шума
Измеритель шума можно отградуировать, помещая гид рофон в известное шумовое поле. Однако для определения характеристик шумового поля необходимо использовать другой образцовый прибор или измерительную установку. Иначе го воря, неизбежно возникает необходимость в одном из описан ных в этой главе методов абсолютной градуировки гидрофонов в непрерывном режиме. Допустим, что у пас имеется отградуи рованный гидрофон; рассмотрим шумоизмерительную систему,
показанную на рис. 2.57. Электроакустический |
элемент гидро |
||||
фона представлен генератором Тевенина с напряжением |
eg и |
||||
импедансом |
Z; |
eg = Mp, где |
М — известная |
чувствительность |
|
по напряжению |
в свободном |
поле, а р — неизвестное звуковое |
|||
давление; |
ei представляет |
собой известное |
напряжение |
на |