АФУ Семинары
.pdfko = Pп PΣ
характеризует эффективность канализации энергии облучателя на зеркало антенны и на- зывается коэффициентом перехвата. Для хорошо спроектированной ПЗА этот коэффици- ент имеет значение ko ≈ 0,95 .
Затенение раскрыва антенны. Пусть часть раскрыва антенны затенена какими-либо предметами (облучатель, питающая фидерная линия, элементы крепления облучателя и т.д.). Обозначим через Sз затененную часть раскрыва антенны. Будем считать, что поле на незатененной части раскрыва остается таким же, как если бы затенения не сущест-
вовало, а поле на затененной части было бы равно нулю. Такое предположение достаточ- но точно, если характерные размеры затенения поверхности превосходят λ .
Обозначим через kз коэффициент, характеризующий уменьшение КНД антенны из-за затенения части ее раскрыва. Предполагая распределение поля в раскрыве антенны пара- болическим на пьедестале (см. формулу (2)), можно записать:
æ |
|
|
h |
2 |
ö2 |
|
|
ç |
- |
|
|
÷ |
, |
(4) |
|
|
|
|
|||||
kз = ç1 |
1- D 2 |
÷ |
|||||
è |
|
ø |
|
|
где η = Rобл R0 ; Rобл - характерный размер раскрыва облучателя.
Для оптимального облучения, когда поле на краю антенны составляет около 30% от поля в центре антенны, формула (4) приобретает вид:
kз = (1-1,5h2 )2 . |
(5) |
Рассмотрим теперь эффект затенения, даваемый линией питания, расположенной в раскрыве антенны. Обозначив ширину линии через t, можно записать (для t << R0 ):
æ |
|
t 1 - D 3 |
ö2 |
|
||||||
ç |
- |
÷ |
(6) |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|||||
kз = ç1 |
pR0 1 - D 2 |
÷ . |
||||||||
è |
|
ø |
|
|||||||
Для случая оптимального возбуждения (1− |
≈ 0,3) имеем: |
|
||||||||
|
æ |
|
|
|
t |
ö2 |
|
|
||
kз = |
ç |
- 0,37 |
÷ |
|
. |
(7) |
||||
ç1 |
R0 |
÷ |
|
|||||||
|
è |
|
|
|
ø |
|
|
|
PDF created with pdfFactory Pro trial version www.pdffactory.com
Интерференция поля антенны и поля облучателя. При определении поля антенны в главном направлении обычно учитывается только излучение токов, текущих по поверх- ности параболоида. В ряде случаев, однако, необходимо учитывать также задний лепесток диаграммы облучателя. Интерференция этих двух полей приводит к изменению (увеличе- нию или уменьшению) эффективности антенны. Коэффициент kинт , учитывающий эту ин-
терференцию, определяется равенством
k |
|
= [1 + |
|
|
× F |
(p)× e jφ ]2 |
, |
(8) |
инт |
D |
D |
||||||
|
|
обл |
|
обл |
|
|
где Dобл и D - коэффициенты направленного действия облучателя и антенны соответст-
венно; Fобл (p) - уровень поля облучателя в заднем направлении; φ - угол сдвига фаз между полями антенны и облучателя.
Расчеты показывают, что для высоконаправленных антенн коэффициент kинт колеб-
лется в зависимости от фазы φ в пределах 0,994 ÷ 1,006. Однако в случае сравнительно слабонаправленных параболических антенн, встречающихся часто в метровом и децимет- ровом диапазонах волн, где к тому же применяются вибраторные облучатели с невысоким защитным действием, учет коэффициента kинт становится необходимым.
Фазовый фронт облучателя (точность установки облучателя по фокальной оси). В раскрыве антенны волна будет плоской, если фазовый фронт облучателя является точно сферическим и фазовый центр облучателя совмещен с фокусом параболоида. На практике, однако, фронт волны облучателя вблизи поверхности зеркала часто существенно отлича- ется от сферического и, кроме того, возможна неточность в установке облучателя. Все это приводит к ухудшению эффективности антенны.
Если принять максимально допустимую величину искажения фазы в раскрыве равной p8 , точность установки облучателя по фокальной оси определяется неравенством
f < |
λ |
, |
(9) |
32sin 2 (φ0 2) |
где f0 - угол между фокальной осью и прямой, проведенной из фокуса к кромке парабо-
лоида.
Из (9) видно, что необходимая точность установки облучателя уменьшается с ростом фокусного расстояния. В случае короткофокусных антенн необходимая точность установ-
PDF created with pdfFactory Pro trial version www.pdffactory.com
ки облучателя весьма высока. Так, при 2φ0 =180o облучатель должен быть установлен с точностью ± λ16 . Поэтому целесообразно при разработке антенны обеспечить возмож-
ность перемещения облучателя вдоль оси, что дает возможность экспериментальным пу- тем выбрать оптимальное место установки.
Точность обработки поверхности антенны. Отклонения формы поверхности зер-
кала от параболической приводят к нарушению синфазности поля в раскрыве антенны и ухудшают ее эффективность. Требования к точности выполнения поверхности зеркала можно получить, исходя из необходимой точности обеспечения синфазности поля в рас- крыве. Обычно считают достаточным обеспечить синфазность возбуждения раскрыва с точностью ± π8 . При этом потери коэффициента усиления антенны не превосходят не-
скольких процентов.
Если распределение фазы в раскрыве антенны можно считать случайной величиной,
то потери коэффициента усиления антенны определяются формулой
~2
kнт = e−φ ,
~
где φ - среднеквадратическое отклонение фазы в раскрыве от ее среднего значения.
Для длиннофокусных антенн, когда можно считать, что cos(φ0 2)≈ 1, получаем:
~ |
2 |
~ |
2 |
|
kнт = e−(4πδn λ) |
|
= e−158( δn λ) |
, |
(10) |
~
где δn - среднеквадратическое отклонение поверхности от расчетной. Фазу поля в рас-
крыве (или распределение отклонений зеркала) при анализе обычно считают распреде- ленной по нормальному закону. Поэтому допуск на точность изготовления поверхности
зеркала δдоп связан |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
~ |
|
со среднеквадратическим отклонением соотношением δдоп = 2,6δ . |
||||||||||
При этом из условия |
|
ϕ |
|
< π 8 получаем: |
|
λ |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
δn |
|
< |
|
. |
(11) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
32cos(φ0 |
2) |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Эффективность параболической антенны. В реальных условиях при расчете коэф-
фициента направленного действия антенны необходимо учитывать не только распределе-
PDF created with pdfFactory Pro trial version www.pdffactory.com
ние поля в раскрыве антенны и утечку энергии облучателя за края зеркала, но и ряд дру- гих факторов, влияющих на эффективность антенны. Если коэффициенты kз , kинт , ko , kнт мало отличаются от единицы, коэффициент использования поверхности антенны мо-
жет быть определен по формуле
σ = kа ko kз kинт kнт . |
(12) |
В силу рассмотренных причин полный коэффициент использования параболической антенны с обычным, например, рупорным облучателем на практике не превосходит 0,5 ÷ 0,6. Коэффициент использования может быть увеличен до 0,65 ÷ 0,7 и более путем приме- нения специальных облучателей с ДН, близкой к столообразной.
Пример. Спроектировать параболическую зеркальную антенну с коэффициентом усиления G = 40 дБ на частоте f =10 ГГц с уровнем боковых лепестков, не превышающих
–22 дБ. Считать распределение поля по раскрыву параболическим. Величина фокуса па- раболы равна его радиусу ( F = R0 ).
Решение. 1. Оценим размер раскрыва параболы, исходя из того, что G ≈ D и ориентиро- вочно суммарный КИП σ = 0,7 (см. формулу (1)):
|
G = D =10000ед. G = |
4πS |
σ , |
||
|
λ2 |
||||
|
|
|
|
|
|
отсюда |
|
|
|||
|
S = |
λ2 |
G ≈10200см2 , |
|
|
|
|
|
|||
|
|
4π σ |
|
|
|
тогда R0 ≈ 57 см. |
|
|
|||
2. |
Используя формулу для параболического |
распределения поля по раскрыву |
|||
E(R)=1− (R R0 )2 из табл. 5.1, [1, с. 113] найдем значение ≈ 0,65. |
|||||
3. |
Параболическая антенна - длиннофокусная, тогда |
|
tg(φ0 2)= R0 2F = 0,5 ,
отсюда φ0 ≈ 53o .
4. По формуле (3) рассчитаем апертурный КИП антенны:
1 − 0,66 + 0,4354
ka = 1 − 0,66 + 0,4353 ≈ 0,92 .
PDF created with pdfFactory Pro trial version www.pdffactory.com
5.Значение коэффициента перехвата ko примем равным 0,95.
6.При заданном УБЛ примем Rобл ≈ 2λ , тогда
η = R |
обл |
R |
0 |
≈ 0,15; |
k ′ |
= (1 − 1,5η2 )2 ≈ 0,93 . |
|
|
|
з |
|
Предположим, что имеется волновод, питающий облучатель, шириной t = λ и три тяги шириной t = λ2 :
k′′ = (1 − 0,37 λ R |
0 |
)2 |
≈ 0,945; |
k′′′ = (1 − 0,37 λ 2R |
0 |
)2 |
≈ 0,97; |
з |
|
|
з |
|
|
k&з = kз′kз′′(kз′′′)3 ≈ 0,8.
Здесь использованы формулы (4) - (7).
7. Для вычисления kинт по формуле (8) потребуем, чтобы уровень заднего облучения не превышал значения Fобл (π)≤ −20 дБ. Тогда
kинт = éêë1± 0,0118104 ùúû2 = 10,,00089992 »1.
8. Прежде чем рассчитывать коэффициент kнт , оценим необходимую точность вы-
полнения нашей параболы по формуле (11):
dn < 32cosl(f0 2) .
Из формулы видно, что вблизи центра параболоида ( φ = 0 ) необходимая точность вы-
полнения зеркала максимальна:
δn ≈ ± λ32 ≈ ±0,093 мм.
|
|
|
~ |
На краю параболы δn ≈ ±1,05 мм. С учетом этих значений и соотношения dn » 2,6dn , ис- |
|||
пользуя формулу (10), получим: |
|
|
|
~ |
2 |
2 |
|
kнт = e-158 (dn l) |
= e-158 (1 2,6×30) = e-0,026 = 0,97 . |
9.Окончательно суммарный КИП проектируемой ПЗА равен:
σ= kа ko kз kинт kнт ≈ 0,68 .
PDF created with pdfFactory Pro trial version www.pdffactory.com
10. Площадь раскрыва зеркала:
S = pR2 |
= |
Gl2 |
= |
|
104 × 9 |
»1,2 ×10 |
4 см2 ; R ≈ 60 см. |
|
|
||||||
0 |
12,56 × 0,6 |
|
7,54 |
|
0 |
||
|
|
|
|
11. Для определения ширины луча проектируемой ПЗА воспользуемся табл. 5.1, [1, с. 113]:
Dq0,5 » 65o l =1,625o.
D
Задание. Спроектировать и оценить точность изготовления параболической зеркаль- ной антенны с коэффициентом усиления G = 27 дБ на частоте f = 3 ГГц с уровнем боковых лепестков, не превышающим 25 дБ. Считать распределение поля по раскрыву параболи- ческим. Величина фокуса параболы равна F = R0 2 .
Литература
1. Кочержевский Г.Н., Ерохин Г.А. Козырев Н.Д. Антенно-фидерные устройства. -
М.: Радио и связь,1989. - С. 133.
2. Айзенберг Г.З., Ямпольский В.Г. Антенны УКВ. - М: Связь, 1977. - Т. 1. - С. 325 -
326.
PDF created with pdfFactory Pro trial version www.pdffactory.com
Семинар № 13. Проектирование передающих АФАР
Основной характеристикой передающих АФАР является их энергетический потенциал
Ппрд = PG = p0 gN 2 , |
(1) |
где p0 - мощность, излучаемая в каждом канале, значение |
p0 определяется существую- |
щей элементной базой (транзистором выходного каскада) в заданном частотном диапазо- не; N - количество элементов; g - минимальное усиление излучателя в заданном секторе сканирования; величина g может быть определена из следующего соотношения:
g = |
4πS |
0 |
σA , |
(2) |
2 |
|
|||
|
λ |
|
|
|
где S0 - площадь, занимаемая излучателем; λ - рабочая длина волны; σ - коэффициент ис-
пользования площади для данного типа решетки и соответствующего амплитудно-фазового распределения по апертуре; A - коэффициент, меньший единицы, обусловливающий падение усиления элемента в заданном секторе сканирования (обычно принимается равным 0,5).
Для квадратного расположения излучателей в решетке S0 = d 2 , где d - межэлементное расстояние, которое в свою очередь определяется из соотношения
d ≤ |
λ |
, |
sin θд + sin θск |
где θд - угловое положение дифракционного максимума; θск - максимальное значение угла сканирования.
Для малых секторов сканирования ДН элемента решетки можно проаппроксимиро-
вать следующей зависимостью: |
|
f (θ)= cosα (θ). |
(3) |
PDF created with pdfFactory Pro trial version www.pdffactory.com
В этой формуле показатель степени α может быть определен из условия падения усиления излучателя на краю сектора сканирования qск на 3 дБ (в два раза по мощности):
f 2 (qск )= cos2α (qск )= 12 .
Отсюда, предварительно взяв логарифм от обеих частей, получим окончательно:
α = |
1 lg 0,5 |
|
2 lg(cos θск ) . |
(4) |
Значение θд определяется из тех соображений, что при отклонении основного лепе-
стка на предельное значение qск дифракционный максимум подавляется ДН элемента на
(3 дБ) до допустимого УБЛ t:
f 2 (θд )= cos2α (θд )≤ t .
Отсюда может быть найдено предельное значение θд :
qд = arccos(2α |
|
). |
(5) |
t |
Для заданных УБЛ, меньших чем –13,2 дБ, обычно используется амплитудное рас- пределение по раскрыву типа “косинус на пьедестале”:
I(z)=1+ cos(2πzL), z ≤ L2 .
Изменяя значение , можно снизить уровень наибольшего бокового лепестка (дБ) до
значений
t ≈ −(13 +13 + 22 2 ).
При этом ширина луча по половинной мощности определяется по формуле
Dq0,5 » (1 + 0,636D2 )× 51o l L ,
PDF created with pdfFactory Pro trial version www.pdffactory.com
а значение усиления находится из условия
G = |
G0 |
|
|
. |
|
1 + 0,5 2 |
|
p0 |
k p |
|
1 |
ФВ |
|
|
|
|
||
. |
|
. |
. |
. |
|
. |
. |
|
|
k p |
N |
. |
p0 . |
. |
|
N |
|
ФВ |
|
Возбудитель, k p
Рис.1. Схема передающей АФАР
Схема простейшей передающей АФАР изображена на рис.1. Специфической особен-
ностью передающей АФАР является наличие относительно маломощных усилителей мощности в выходных модулях и возбудителях. При этом может возникнуть ситуация (при достаточно больших значениях N), что мощности, поступающей на вход каждого мо- дуля, не хватает для его возбуждения в режиме насыщения. В этом случае предусматрива-
ется разбиение АФАР на подрешетки с применением в каждой из них промежуточных усилителей, т.е. получается как бы схема “активной” разводки (рис.2).
Для повышения надежности проектируемой АФАР число n обычно выбирается по значению порядка (0,1÷ 0,2)N .
p0 |
k p1 |
|
1 |
|
ФВ |
... p |
0 |
k ... |
.. . |
|||
|
|
|
p1 |
|
||
N |
|
|
|
|
ФВ |
|
. . . |
|
|
|
|
|
. . . |
N−n+1 |
p |
0 |
k p1 |
|
||
|
|
|
|
|
ФВ |
|
... p |
0 |
k ... |
.. . |
|||
|
|
|
p1 |
|
N ФВ
k p2
n
. . .
k p2
n
Возбудитель
Nn
Рис.2. Схема “активной” разводки передающей АФАР
PDF created with pdfFactory Pro trial version www.pdffactory.com
Пример. Спроектировать передающую АФАР со следующими параметрами:
Ппрд ³ 60 дБВт; qск = ±20o; p0 = 6 Вт; k p =17 дБ;
l =10 см; Lфв » 2 дБ; Lдел0 » 0,3дБ; Lкаб0 »1,5 дБм.
Нарисовать схему разводки.
Решение. 1. Проектирование начнем с определения межэлементного расстояния с учетом заданного сектора сканирования. Для этого воспользуемся формулами (4) и (5) и тем обстоятельством, что если не заданы дополнительные требования на УБЛ, то предпо-
лагается, что |
t ≤ −13,4 дБ; a = |
1 lg 0,5 |
» 5,55; |
θд = arccos(11,1 |
|
≈ 40,7), |
||||
0,0457 |
||||||||||
|
|
|
|
|||||||
2 lg(cos 20°) |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|||||
окончательно |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
d £ |
l |
|
»10,0 см (d » l). |
||||||
|
|
|||||||||
|
sin 20o + sin 40,7o |
2. Минимальное усиление излучателя в заданном секторе сканирования определим из формулы (2), предполагая ориентировочное значение КИП σ ≈ 0,7 и значение A = 0,5 :
g= 4pll2 2 ´ 0,7 ´ 0,5 » 4,4 ед.
3.Воспользуемся формулой (1) для определения количества элементов проектируе- мой АФАР:
N = |
|
Ппр |
|
= |
|
10 |
6 |
|
»194,6 Þ N =196 . |
p0 g |
|
6 ´ 4,4 |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
Здесь проведено округление полученного значения до ближайшего “удобного” чис-
ла. Таким образом, поскольку сектор сканирования - конус с углом раствора 40o , конфи-
гурацию решетки выбираем квадратной размерностью 14×14 элементов. Размер аперту-
ры решетки 140×140 см.
Один из вариантов схемы возбуждения проектируемой АФАР изображен на рис.3.
PDF created with pdfFactory Pro trial version www.pdffactory.com