АФУ Семинары
.pdfαd ≈ 0,003 дБсм.
Задание 1. Определить добротность МПЛ с поликоровой подложкой ε = 9,8 толщиной h = 0,5 мм на частоте f = 10 ГГц. Волновое сопротивление линии ρ = 50 Ом, проводник - медь.
Задание 2. Определить частотные пределы использования МПЛ с толщиной полико- ровой подложки 1; 0,5; 0,25 мм.
Литература
1. Малорацкий Л.Г. Микроминиатюризация элементов и устройств СВЧ. - М.: Сов. радио, 1976. - С. 10 - 55.
PDF created with pdfFactory Pro trial version www.pdffactory.com
Семинар № 2. Определение матриц рассеяния элементарных многополюсников
Расчет СВЧ-цепей, состоящих из отрезков линий передачи, разветвлений и неодно- родностей, может быть существенно упрощен при использовании волновых матриц рас- сеяния [S]. Элементами матрицы [S] являются комплексные коэффициенты отражения и передачи волн напряжения между соответствующими зажимами многополюсника.
Рассмотрим матрицу рассеяния четырехполюсника, показанного на рис.1. С помощью такого четырехполюсника можно представить любую неоднородность, включенную в ли- нию передачи. Пусть a1,2 и b1,2 - напряжения падающих и отраженных волн в сечениях 1- 1 и 2-2 . Тогда связь между ними может быть представлена в виде
éb |
ù |
|
éa |
ù |
éS |
S |
ù |
(1) |
|||||
ê |
1 |
ú |
= [S]× ê 1 |
ú; |
[S]= ê 11 |
12 |
ú |
||||||
ëb2 û |
|
ëa2 û |
ëS21 S22 û |
|
|||||||||
|
a1 |
|
|
|
|
|
|
a2 |
|
|
|||
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
Четырехполюсник |
|
|
|
|
|
|
||||
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
b1 |
|
|
|
|
|
|
b2 |
|
|
Рис.1. Схема четырехполюсника
Раскрывая матричную форму записи в выражении (1), легко получить систему урав-
нений вида
ìb1 = S11a1 + S12a2;
íîb2 = S21a1 + S22a2.
Определим физический смысл коэффициентов матрицы рассеяния [S]:
S = |
b1 |
|
|
|
- коэффициент отражения от входного сечения 1-1 четырехполюсника при |
|
|||||
11 |
a1 |
|
a2 =0 |
|
|
|
|
|
|||
включении согласованной нагрузки в выходном сечении 2-2; |
PDF created with pdfFactory Pro trial version www.pdffactory.com
S |
= |
|
|
b1 |
|
|
|
|
|
- коэффициент передачи из клеммного сечения 2-2 в сечение 1-1 при на- |
||
|
|
|
|
|||||||||
12 |
|
|
|
a2 |
a =0 |
|
||||||
|
1 |
|
||||||||||
личии в сечении 1-1 согласованной нагрузки; |
||||||||||||
S22 |
= |
|
b2 |
|
|
- коэффициент отражения от сечения 2-2, когда согласованная нагрузка |
||||||
|
|
|
||||||||||
a2 |
a =0 |
|||||||||||
|
1 |
|
||||||||||
включена в сечение 1-1; |
||||||||||||
S21 |
= |
b2 |
|
|
a2 =0 |
- коэффициент передачи по напряжению в прямом направлении (согласо- |
||||||
|
|
|||||||||||
|
||||||||||||
|
|
|
|
a1 |
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
ванная нагрузка включена в сечение 2-2).
Если сместить клеммные сечения, как показано на рис.2, то матрица [S] трансформи- руется в матрицу [ S′ ], элементы которой, как легко показать, определяются следующим образом:
¢ |
= S11e |
2γ1l1 |
; |
¢ |
= S12e |
(γ1l1 |
+γ2l2 ) |
; |
S11 |
|
S12 |
|
|
(2)
¢ |
= S21e |
(γ1l1 |
+γ2l2 ) |
; |
¢ |
= S22e |
2γ2l2 |
, |
S21 |
|
|
S22 |
|
где l1 и l2 - расстояния, на которые смещены клеммы сечения; γ1 и γ2 -постоянные распро-
странения (в общем случае комплексные γ = jk + α, где k = 2π / Λ - волновое число, α - по-
гонные потери) в соответствующих линиях передачи.
l1 |
|
l2 |
|
1′ |
|
2′ |
|
1 |
Четырехполюсник |
2 |
|
|
|||
1 |
2 |
||
|
|||
1′ |
|
2′ |
Рис.2. Схема четырехполюсника со смещенными клеммными сечениями
Соотношения (2) могут быть представлены в матричной форме:
[S′]= [R]×[S]×[R], где [R]= êéeγ1l1 |
0 |
úù |
, |
(3) |
|
ê |
0 |
eγ2l2 ú |
|
|
|
ë |
|
|
û |
|
|
PDF created with pdfFactory Pro trial version www.pdffactory.com
они часто используются для упрощения матрицы рассеяния путем выбора положения клеммых сечений.
Если в отличие от рис.2 клеммные сечения будут удаляться от четырехполюсника, то в формуле (3) необходимо показатели экспонент умножить на –1. Если одно сечение будет приближаться к четырех-полюснику, а другое удаляться от него, то соответствующие по- казатели экспонент будут иметь разные знаки.
Рассмотрим основные свойства элементов матрицы рассеяния четырехполюсника.
1.Если для данного узла справедлива теорема взаимности, то четырехполюсник, ха- рактеризующий данный узел, является взаимным, а его матрица рассеяния [S] - симмет- ричной, т.е. выполняется равенство S12 = S21 .
2.Если S11 = S22 и S12 = S21 , то коэффициенты отражения от обоих сечений одинаковы,
ачетырехполюсник является симметричным.
3.При отсутствии потерь в узле суммарная мощность отраженных волн равна сум- марной мощности падающих волн, а матрица рассеяния удовлетворяет условию унитар-
ности
[SТ ] ×[S]= [I ], |
(4) |
где [ST ] - комплексно-сопряженная и транспонированная матрица по отношению к матри-
це [S]; [I] - единичная матрица.
Таким образом, унитарность матрицы рассеяния является формулировкой закона со- хранения энергии для пассивных узлов без потерь.
Проанализируем условие (4). Раскрывая матричную форму записи, получаем
|
|
é |
|
|
|
|
S21 |
ù |
é |
|
|
|
|
|
S12 |
ù |
= |
|
é1 |
0ù |
, |
||||||||||||
|
|
êS11 |
|
|
ú |
× êS11 |
|
|
ú |
|
ê |
|
ú |
||||||||||||||||||||
|
|
êS |
|
|
|
S |
22 |
ú |
êS |
21 |
|
|
S |
22 |
ú |
|
|
|
ë0 1û |
|
|||||||||||||
|
|
ë |
12 |
|
|
|
|
|
û |
ë |
|
|
|
|
û |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
откуда |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
S |
S |
+ S |
|
S |
21 |
|
|
= 1 ® |
|
S |
|
|
2 + |
|
|
|
S |
21 |
|
|
2 =1; |
(5) |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||
|
11 |
11 |
|
|
21 |
|
|
|
|
|
|
|
|
11 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
S S + S |
S |
22 |
=1® |
|
S |
|
2 + |
|
S |
22 |
|
2 =1; |
(6) |
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||
|
12 |
12 |
|
22 |
|
|
|
|
|
|
12 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
S |
S |
+ S |
|
S |
22 |
= 0; |
S |
S |
+ S S |
21 |
= 0. |
(7) |
|||||||||||||||||||||
11 |
12 |
|
21 |
|
|
|
|
|
|
|
12 |
11 |
|
|
|
22 |
|
|
|
|
Формулы (5) и (6) означают, что вся падающая на четырехполюсник мощность полно- стью расходуется на отражение и прохождение.
Первое из уравнений (7) можно записать в следующем виде:
PDF created with pdfFactory Pro trial version www.pdffactory.com
|
|
S |
|
|
|
|
|
|
|
|
S |
|
|
|
S |
|
e−iϕ11 |
|
|
|
|
±iπ |
|
S |
21 |
|
e−iϕ21 |
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
или |
|
|
|
11 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
, |
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
11 |
= - |
|
|
|
|
21 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= e |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
S22 |
|
|
|
|
|
|
|
S12 |
S |
eiϕ22 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
S |
eiϕ12 |
|||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
11 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
12 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
откуда следует |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
S11 |
|
|
= |
|
|
|
S21 |
|
|
|
и ϕ + ϕ |
22 |
= ϕ |
21 |
+ ϕ ± π . |
(8) |
|||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
S22 |
|
|
|
|
|
S12 |
|
|
|
|
11 |
|
|
|
|
|
|
|
|
12 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
Из соотношения (8) с учетом (5) и (6) следует, что |
|
S11 |
|
= |
|
S22 |
|
|
и |
|
S12 |
|
= |
|
S21 |
|
, т.е. амплиту- |
|||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
ды прошедших и отраженных волн при изменении направления передачи энергии остают- ся постоянными, изменяются лишь фазовые соотношения.
Рассмотрим матрицу рассеяния многополюсника. Многополюсником называется лю- бая электрическая цепь, имеющая 2n зажимов, образующих попарно n входов. Подразуме- вается, что клеммные сечения (плоскости отсчета) располагаются далеко от неоднородно- сти и во всех линиях существует одноволновый режим.
Матрицы рассеяния многополюсников строятся по тому же принципу, что и анало- гичные матрицы четырехполюсников. Мощность, выходящая из многополюсника в каж- дое из его плеч, зависит от мощностей, входящих в каждое его плечо. Поэтому многопо- люсник можно также описать в терминах падающих и отраженных волн напряжений - комплексными коэффициентами отражения и передачи.
Приведем для многополюсника, изображенного на рис.3, выражения, связывающие напряжения падающих и отраженных волн на его зажимах:
éb |
ù |
éS |
ê 1 |
ú |
ê 11 |
êb2 |
ú |
= êS21 |
ê |
ú |
ê |
ê M |
ú |
ê |
ëbn û |
ëSn1 |
S12 K S1n ù |
éa1 ù |
|||
|
|
ú |
ê |
ú |
S22 |
K |
S2n ú |
× êa2 |
ú или [b] = [S][a], (9) |
K |
K |
ú |
ê M |
ú |
|
|
ú |
ê |
ú |
Sn2 |
K Snn û |
ëan û |
здесь [S] - квадратная матрица рассеяния, а [a] и [b] - векторы-столбцы падающих и отра- женных волн.
1 |
|
2 |
|
a1 |
a2 |
b1 |
|
b2 |
|
|
a3 |
|
Многополюсник |
|
an |
|
3 |
|
b3 |
|
|
bn |
|
n |
|
Рис.3. Схема многополюсника со смещенными клеммными сечениями
PDF created with pdfFactory Pro trial version www.pdffactory.com
Раскрывая матричную форму записи в (9), легко получить:
b1 = S11a1 + S12a2 +K+ S1nan , |
|
|
|
|
|
|
b2 = S21a1 + S22a2 +K+ S2nan , |
|
|
(10) |
|||
LLLLLLLLLLLL |
|
|
||||
|
|
|
|
|
||
bn = Sn1a1 + Sn2a2 +K+ Snnan. |
|
|
|
|
|
|
Из (10) следует, что коэффициенты матрицы рассеяния |
Sσν = |
bσ |
|
|
имеют смысл |
|
|
|
|||||
aν |
||||||
|
|
|
aK =0,k ¹ν |
|||
|
|
|
коэффициентов передачи по напряжению из плеча n в плечо s и зависят от внутренней структуры многополюсника. Если многополюсник взаимен, то Sσν = Sνσ . При отсутствии потерь матрица рассеяния многополюсника обладает свойством унитарности:
n |
ì1, |
|
|
s = n, |
||
åSkσSk*ν = í |
|
|
s ¹ n. |
|||
k =1 |
î0, |
|
|
|||
Коэффициенты матрицы рассеяния |
Snn = |
bn |
|
|
являются коэффициентами отра- |
|
|
|
|||||
an |
||||||
|
|
|
aK =0,k¹0 |
|||
|
|
|
жения Гν в n-м плече, если остальные плечи нагружены на согласованные нагрузки.
При изменении положения клеммных сечений матрица [S] трансформируется в мат- рицу [ST]:
ée±γ1l1 |
0 |
K 0 |
ù |
|
|
ê |
e±γ2l2 |
|
|
ú |
|
[ST] = [R]×[S]×[R], где [R]= ê 0 |
K |
0 |
ú |
, |
|
ê |
K |
K |
|
ú |
|
ê |
|
ú |
|
||
|
|
|
|
||
ëê 0 |
0 |
K e±γnln ûú |
|
||
причем lk , k = 1,2Kn - расстояние смещения клеммных сечений, а γn |
- постоянные распро- |
||||
странения волн в соответствующих плечах. |
|
|
|
|
|
Пример 1. Определить матрицу рассеяния согласованного с обоих концов отрезка ли-
нии передачи (например, МПЛ на рис.4) длиной l с постоянной распространения g.
2
l
1
Рис.4. Отрезок МПЛ длиной l
PDF created with pdfFactory Pro trial version www.pdffactory.com
Решение. Поскольку отрезок ЛП согласован, то Г1 = Г2 = 0 , т.е. S11 = S22 = 0 . В линии существует чисто бегущая волна, напряжение которой изменяется по закону Uвых = Uвхe−γl
Полагая U |
вх |
= a , а U |
вых |
= b , находим |
S |
21 |
= b2 |
= Uвых = e−γl . Поскольку узел взаим- |
||||
|
|
|
1 |
2 |
|
a1 |
Uвх |
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
ный, то S |
21 |
= S |
|
. В результате матрица рассеяния принимает вид: [S]= e−γl é0 |
1ù . |
|||||||
|
12 |
|
|
|
|
|
|
|
ê |
ú |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ë1 |
0û |
Пример 2. Определить матрицу рассеяния симметричного Y-тройника, плечи которо-
го с волновым сопротивлением ρ расходятся под углом 120o. Общий вид такого волновод- ного тройника показан на рис.5.
2
1 |
3 |
Рис.5. Симметричный волноводный Y-тройник
Решение. Устройство симметрично со стороны любого входа. Матрица рассеяния [S]
имеет размер 3х3. Входное сопротивление тройника со стороны любого входа равно ρ/2.
Коэффициент отражения от каждого из входов легко определить по формуле
Г = |
zн - r |
= r 2 - r |
= - |
1 . |
|
zн + r |
|||||
|
r 2 + r |
|
3 |
Поскольку тройник симметричен, можно найти диагональные элементы матрицы [S]:
S11 = S22 = S33 = G = - 13 . От любого входа тройника доля отраженной входной мощности
составляет G 2 =19 . В каждое из остальных плеч поступает при этом 4/9 входной мощно-
сти, вследствие чего модуль коэффициента передачи по напряжению оказывается равным
49 = 23. Поскольку устройство является взаимным, а волны разветвляются синфазно,
то все коэффициенты передачи по напряжению также равны 2/3. В результате матрица
рассеяния имеет вид
S = |
1 |
|
-1 |
2 |
2 |
|
. |
|
|
||||||
|
2 |
-1 |
2 |
|
|||
|
3 |
|
2 |
2 |
-1 |
|
|
PDF created with pdfFactory Pro trial version www.pdffactory.com
Пример 3. Написать матрицу рассеяния стыка двух линий передачи с волновыми со- противлениями ρ1 и ρ2 (например, МПЛ) в сечениях, отстоящих на расстояния l1 и l2 от стыка. Топология стыка двух МПЛ показана на рис.6.
1′ |
ρ1 |
|
ρ2 |
2′ |
|
|
|
|
|
1′ |
l1 |
|
l2 |
2′ |
|
||||
|
|
|||
|
|
|
|
|
Рис.6. Топология стыка двух МПЛ с разными волновыми сопротивлениями
Решение. Сначала определим матрицу рассеяния [S] самого стыка:
G = |
Z |
н - r |
, откуда |
G = |
r2 |
- r1 |
= S |
|
, |
G |
= |
r1 |
- r2 |
= S |
|
= -S |
|
. |
|||
Z |
|
|
+ r |
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
н |
+ r |
|
1 |
r |
2 |
|
11 |
|
2 |
|
r + r |
2 |
|
22 |
|
11 |
|
|||
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
Воспользовавшись свойством унитарности (6), найдем коэффициенты матрицы рас-
сеяния S12 = 1 - S22 2 = 1 - G1 2 и S21 = S12 . В результате матрица принимает вид
|
|
[S]= |
|
|
G |
|
|
|
|
|
|
1 - |
|
G |
|
2 |
. |
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
1 - |
|
G |
|
2 |
|
|
|
- G |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
Искомую матрицу [S’] в сечениях 1′ − 1′ |
и 2′ − 2′ в соответствии с (3) можно представить в |
|||||||||||||||||||||||||||||||
следующем виде: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
é |
−γ1l1 |
|
ù |
|
|
|
G |
|
|
|
|
|
|
1 - |
|
G |
|
|
2 |
|
é |
−γ1l1 |
|
ù |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
[S¢]= êe |
|
0 |
ú |
× |
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
× êe |
|
0 |
ú . |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
ê 0 |
e−γ2l2 ú |
|
|
|
1 - |
|
G1 |
|
2 |
|
|
|
- G1 |
|
|
|
|
ê 0 |
e−γ2l2 ú |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||
ë |
|
|
û |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ë |
|
|
û |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Пример 4. Определить матрицу рассеяния последовательно включенного в линию c волновым сопротивлением ρ реактивного сопротивления Z = iX (рис.7).
PDF created with pdfFactory Pro trial version www.pdffactory.com
Z
ρρ
Рис.7. Эквивалентная схема последовательно включенного
в линию реактивного сопротивления
Решение.
G = S |
11 |
= |
Zн - r |
= |
(r + iX )- r |
= |
iX |
= |
ix |
, |
|
|
|
|
|||||||
1 |
|
Zн + r |
|
(r + iX )+ r 2r + iX |
|
2 + ix |
||||
|
|
|
|
|
где x = X ρ .
Очевидно, что S11 = S22 в силу симметрии схемы. Воспользовавшись свойством уни-
тарности, запишем выражения для остальных коэффициентов матрицы:
S12 = S21 =
В итоге матрица [S] имеет вид
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1- |
|
|
ix |
|
2 |
, откуда |
S |
= S |
21 |
= |
2 |
. |
|||
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
2 + ix |
|
|
|
|
|
12 |
|
|
ix + 2 |
||||
[S]= |
|
|
1 |
|
|
éix |
2 ù |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
ê |
|
ú . |
|
|
|
|
|
|
||||
2 |
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
+ ix ë |
ixû |
|
|
|
|
|
|
Задание 1. Определить матрицу рассеяния ферритового вентиля отрезка линии пере-
дачи длиной l с постоянной распространения, γ пропускающего мощность только в пря- мом направлении.
Задание 2. Написать матрицу рассеяния симметричного тройника, согласованного со стороны одного плеча, т.е. ρ1 = ρ2 = ρ .
Задание 3. Определить матрицу рассеяния параллельно включенной в линию реак- тивной проводимости Y = iB .
Задание 4. Написать матрицу рассеяния идеального циркулятора со схемой циркуля-
ции 1-2-3-1.
Задание 5. Написать матрицу рассеяния идеального циркуляра со схемой циркуляции
4-3-2-1-4.
PDF created with pdfFactory Pro trial version www.pdffactory.com
Литература
1. Веселов Г.И., Алехин Ю.Н. Элементы теории и вопросы проектирования СВЧ-
устройств. - М.: МИЭТ, 1980. - С. 33 - 47.
Семинар № 3. Определение матрицы рассеяния произвольного 2N- полюсника по известным параметрам составляющих его элементарных многополюсников
Рассмотрим произвольный 2N-полюсник (рис.1).
N 1 2
m
m+1
m+2
m+3 m+4
Рис.1. Произвольный 2N-полюсник
Пронумеруем все зажимы следующим образом:
1)свободные зажимы, обозначим цифрами от 1 до m;
2)зажимам, соединенным между собой, присвоим обозначения m + 1, m + 2,... и т.д., причем зажим m + 1 соединен с зажимом m+2, а зажим m + 3 - с зажимом m + 4 и т.д.;
3)зажимы, которые нагружаются сопротивлениями, вызывающими в общем случае отражения, обозначим оставшимися цифрами до N.
Падающие и отраженные волны на зажимах 2N-полюсника связаны между собой со-
отношением
éb |
ù |
|
éa |
ù |
|
ê 1 |
ú |
|
ê 1 |
ú |
|
êb2 |
ú |
= [S]× |
êa2 |
ú |
, |
ê |
ú |
ê |
ú |
||
êM |
ú |
|
êM |
ú |
|
ëbN û |
|
ëaN û |
|
где [S] - матрица рассеяния, которая записывается в виде
PDF created with pdfFactory Pro trial version www.pdffactory.com