- •Якушевич Л. В.
- •ISBN 978-5-93972-638-2
- •http://shop.rcd.ru
- •Оглавление
- •Структура ДНК
- •1.1. Химический состав и первичная структура
- •1.2• Пространственная геометрия и вторичная структура
- •1.3. Силы, стабилизирующие вторичную структуру ДНК
- •1.3.1. Водородные взаимодействия
- •1.3.2. Стэкинговые взаимодействия
- •1.3.3. Дальнодействующие силы внутри и снаружи сахарофосфатного остова
- •1.3.4. Электростатическое поле ДНК
- •1.4. Полиморфизм
- •1.5. Третичная структура
- •1.5.1. Суперспираль
- •1.5.2. Структурная организация в клетках
- •1.6. Моделирование структуры ДНК
- •1.6.1. Общие замечания
- •1.6.2. Иерархия структурных моделей
- •1.7. Экспериментальные методы исследования структуры ДНК
- •Динамика ДНК
- •2.1. Общая картина внутренней подвижности ДНК
- •2.2. Крутильные и изгибные движения
- •2.3. Динамика оснований
- •2.3.1. Состояние равновесия
- •2.3.2. Возможные движения оснований
- •2.4. Динамика сахарофосфатного остова
- •2.4.1. Состояние равновесия
- •2.4.2. Возможные движения сахарофосфатного остова
- •2.5. Конформационные переходы
- •2.6. Движения, связанные с локальным разделением нитей
- •2.6.1. Раскрытие пар оснований вследствие вращения оснований
- •2.7. Моделирование динамики ДНК
- •2.7.2. Иерархия динамических моделей
- •2.8. Экспериментальные методы изучения динамики ДНК
- •2.8Д. Раман-спектроскопия
- •2.8.2. Рассеяние нейтронов
- •2.8.3. Инфракрасная спектроскопия
- •2.8.4. Водородно-дейтериевый (-тритиевый) обмен
- •2.8.5. Микроволновое поглощение
- •2.8.7. Эксперименты по переносу заряда
- •2.8.8. Эксперименты с отдельными молекулами
- •Функционирование ДНК
- •3.1. Физические аспекты функционирования ДНК
- •3.2. Интеркаляция
- •3.3. Белок-нуклеиновое узнавание
- •3.4. Экспрессия генома
- •3.5. Регуляция генной экспрессии
- •3.6. Репликация
- •Линейная теория ДНК
- •4.1. Основные математические модели
- •4.1.1. Линейная модель упругого стержня
- •4.1.1.1. Продольные и крутильные движения: дискретный случай
- •4.1.1.3. Изгибные движения
- •4.1.2. Линейная модель двойного упругого стержня
- •4.1.2.1. Дискретный случай
- •4Л.2.2. Непрерывный случай
- •4.1.3. Линейные модели более высоких уровней иерархии
- •4.1.3.1. Модели третьего уровня
- •4.1.3.2. Модели четвертого уровня (решеточные модели)
- •4.2. Статистика линейных возбуждений
- •4.2.1. Фононы в модели упругого стержня
- •4.2.1.1. Общее решение модельных уравнений
- •4.2.1.2. Представление вторичного квантования
- •4.2.1.3. Корреляционные функции
- •4.2.2. Фононы в модели двойного стержня
- •4.2.2.1. Общее решение модельных уравнений
- •4.2.2.2. Представление вторичного квантования
- •4.2.2.3. Корреляционные функции
- •4.2.3. Фононы в моделях более высокого уровня
- •4.3. Задача рассеяния
- •4.3.1. Рассеяние на «замороженной» ДНК
- •4.3.2. Упругое рассеяние
- •4.3.3. Неупругое рассеяние
- •4,4. Линейная теория и эксперимент
- •4.4.1. Флуоресцентная деполяризация
- •Нелинейная теория ДНК. Идеальные динамические модели
- •5.1. Нелинейное математическое моделирование: основные принципы и ограничения
- •5.2. Нелинейные модели упругого стержня
- •5.2.1. Модель Муто
- •5.2.2. Модель Христиансена
- •5.2.3. Модель Ичикавы
- •5.3. Нелинейные модели двойного упругого стержня
- •5.3.1. Общий случай: гамильтониан
- •5.3.2. Общий случай: динамические уравнения
- •5.3.ЗЛ. Дискретный случай
- •5.3.3.3. Линейное приближение
- •5.3.3.4. Первый интеграл
- •5.3.3.5. Решения в виде кинков, полученные методом Ньютона
- •5.3.3.6. Решения в виде кинков, найденные методом Херемана
- •5.3.4. Модель Пейарда и Бишопа
- •5.3.6. Модель Барби
- •5.3.7. Модель Кампы
- •5.4. Нелинейные модели более высоких уровней иерархии
- •5.4.1. Модель Крумхансла и Алекзандер
- •5.4.2. Модель Волкова
- •Нелинейная теория ДНК: неидеальные модели
- •6.1. Модели, учитывающие влияние окружающей среды
- •6.1.2. Частные примеры
- •6.1.3. ДНК и термостат
- •6.2. Модели, учитывающие неоднородность ДНК
- •6.2.1. Граница
- •6.2.2. Локальная область
- •6.2.3. Последовательность оснований
- •6.3. Модели, учитывающие спиральность ДНК
- •6.4. Модели, учитывающие асимметрию ДНК
- •Нелинейная теория ДНК: статистика нелинейных возмущений
- •7.1. ПБД-подход
- •7.2. Приближение идеального газа
- •7.3. Задача рассеяния и нелинейные математические модели
- •7.3.1. Динамический фактор для простой модели синус-Гордона
- •7.3.2. Динамический фактор для спиральной модели синус-Гордона
- •Экспериментальные исследования нелинейных свойств ДНК
- •8.1. Водородно-дейтериевый (-тритиевый) обмен
- •8.2. Резонансное микроволновое поглощение
- •8.3. Рассеяние нейтронов и света
- •8.3.2. Интерпретация Баверстока и Кундалла
- •8.4. Флуоресцентная деполяризация
- •9.1. Нелинейный механизм конформационных переходов
- •9.2. Нелинейные конформационные волны и эффекты дальнодействия
- •9.3. Нелинейные механизмы регуляции транскрипции
- •9.4. Направление процесса транскрипции
- •9.5. Нелинейная модель денатурации ДНК
- •Математическое описание крутильных и изгибных движений
- •Литература
- •Предметный указатель
щей механизм регуляции и координации одновременной транскрипции во многих генах.
9.4. Направление процесса транскрипции
Из многочисленных биологических экспериментов хорошо извест но, что направления транскрипционного процесса различны не только для молекул ДНК различных живых организмов, но также и для раз личных промоторных областей в одной и той же молекуле ДНК. Для некоторых промоторов транскрипционный процесс предпочтительно раз вивается в одном направлении, для других — в другом. Существуют также промоторы, которые не имеют предпочтительного направления транскрипции.
Объяснение этим явлениям дал Салерно [39,278-280]. Чтобы изло жить его, давайте вернемся в раздел 6.3. Нелинейная модель, предло женная Салерно, состоит из ряда нелинейных дискретных уравнений
1фп = K l2(?/>n+i - 2фп + фп-\) - VtiSinipn = 0; п = 1, 2, .,77, (9.5)
где фп = <Pn,i ~ <Рп,2 и <pn>i, (рп,2 — углы вращения п-х оснований 1-й и 2-й полинуклеотидных цепей соответственно; I — момент инерции от дельных оснований; К — константа жесткости сахарофосфатного осто ва; Vn — параметр, моделирующий прочность водородных связей между комплементарными основаниями. Информация о специфической после довательности оснований включена в уравнения (&5) через коэффициент Vn: Vn пропорционально двум (Vn = 2(3) для аденин-тиминовой (А-Т) пары оснований и трем (Vn = 3(3) для гуанин-цитозиновой (G-С) пары оснований.
В частном случае, когда параметр Vn является константой {Vn = VQ), и в континуальном пределе уравнения (9.5) сводятся к хорошо извест
ному уравнению синус-Гордона |
|
1фи = К12а2ф2г - vo sin ф, |
(9.6) |
имеющему решения в виде |
|
Ф(-г, t) = 4 tg_1 {exp [(z - v t - z0) 7/d\} , |
(9.7) |
где d = la(K /v0)1/7 |
|
Уравнения (9.5) исследовались численно, а решение (9.7) в виде кинка использовалось Салерно как начальное условие. В результате бы ло найдено, что первоначально статический солитон может (i) оставаться статическим, или (ii) начать осциллировать, или (iii) начать двигаться вдоль молекулы ДНК в одном из двух возможных направлений: вверх (up stream) или вниз (down stream). Какое из этих трех событий про изойдет, зависит от последовательности оснований в исследуемом фраг менте ДНК. В случае (iii), когда солитон может начать движение вдоль ДНК, возникает вопрос о направлении этого движения (или о направле нии процесса транскрипции). Салерно предположил, что это направле ние зависит от последовательности оснований в окрестности стартовой точки. Чтобы проверить это предположение, он взял последовательность (S)y состоящую из 168 оснований и соответствующую Т7.А1-промотору ДНК
TTGTCTTTATTAATACAACTCACTATAAGGAGAGACAACTTAAAGA
| -6 0
GACTTAAAAGATTAATTTAAAATTTATCAAAAAGAGTATTGACTTA
| —20 |
- 1 U +1 |
|
AACTCTAACCTATAGGATACTTACAGCCATCGAGAGGGACACGGC |
|
|
1+20 |
|
(9.8) |
GAATAGCCATCCCAATCGACACCGGGGTCAA |
||
и построил с ее помощью более длинную последовательность |
|
|
S (1,5) + 95 (1,50) + S (51,140) + 165 (140,168) + S (162,168), |
(9.9) |
содержащую 1000 пар оснований. Здесь символ kS (i,j) обозначает под последовательность последовательности 5, простирающуюся от г-й до j-Pi пары оснований к раз. Такая более длинная последовательность поз воляет использовать безопасные отражательные граничные условия при численном моделировании.
В результате, было найдено, что в том случае, когда солитон в на чальный момент времени находился вне промотора, он в дальнейшем оставался неподвижным. Когда же солитон первоначально находился внутри промоторной области, солитонная волна начинала двигаться.
Этот результат указывает на существование динамически «актив ной» области внутри промоторной области. Более того, он оказался в хорошем согласии с известными данными о функциональных свойствах Т7А\ промотора.
Таким образом, подход Салерно дает новое эффективное средство для идентификации динамически активных областей в ДНК. Более того, можно ожидать, что такие области будут соответствовать функциональ но активным областям. Если это ожидание будет подтверждено, ученые получат еще один новый метод анализа и интерпретации кода ДНК.
9.5. Нелинейная модель денатурации ДНК
Нелинейная модель тепловой денатурации молекулы ДНК была предложена Пейардом и Бишопом [34,262]. В ее основе лежит пред положение о том, что локальная денатурация ДНК происходит в основ ном благодаря плавлению водородных связей и разделению нитей ДНК (рис. 9.3). Для имитации водородных связей Пейард и Бишоп исполь зовали потенциал Морзе Vn. А при моделировании внутренней подвиж ности ДНК предположили, что каждая пара оснований имеет только две степени свободы (ип и vn), которые соответствуют смещениям осно ваний из их положений равновесия в направлении водородных связей (рис. 9.4). Тогда гамильтониан модели приобретает вид
H = J 2 { m ( u l+ vl) /2 + к [(un - itn_ i)2 + (vn
П
с потенциалом Vn, равным |
(9.10) |
|
|
Vn = D {exp [—А (ип —i>n)] —I}2 , |
(9.11) |
где т — масса оснований; к — константа связи; D и А — параметры системы. Разделение нитей описывается в таком случае переменной хп
хп = (wn - г>п) /2 1/2 |
(9.12) |
Эта переменная представляет собой противофазное смещение оснований, растягивающее водородные связи. Динамическое уравнение для пере менной хп (см. формулу (5.99)) и его солитоноподобные решения уже обсуждались в разделе 5.3. Там же было показано, что такие решения достаточно хорошо имитируют локальную денатурацию ДНК.
Чтобы применить эти результаты для решения задачи об общей де натурации ДНК, необходимо дополнить модель, допустив возможность возбуждения в ДНК более чем одного солитона и предположив, что чис ло этих солитонов будет расти с ростом температуры. Таким образом,
Рис. 9.3. Схематическое изображение денатурации ДНК вследствие локального разделения нитей. Водородные связи показаны при помощи штриховых линий
Рис. 9.4. Смещения {un,vn) оснований в модели Пейарда и Бишопа
изучение процесса денатурации оказывается тесно связанным с пробле мой статистики солитонов ДНК. Для решения такой задачи можно вос пользоваться результатами по статистике солитонов, описанными в раз деле 7.1, где был изложен метод расчета среднего значения величины хп ((х)). Эти расчеты были выполнены в свое время Пейардом и Бишопом, и результаты показали, что величина (х) быстро возрастает в окрестно сти критического значения температуры, как это наблюдалось, напри мер, при измерении поглощения ультрафиолета в области 260 нм [315].
Заметим, что вычисления величины (х) хотя и дают возможность определить, при какой температуре происходит денатурация, однако они не указывают, как она происходит. Чтобы ответить на вопрос, как она происходит, вернемся снова к модельному гамильтониану (9.10) и запи шем соответствующее ему динамическое уравнение
mxntt - к (хп+1 + xn_i - 2хп) - |
23/2DA exp ( - 2 ^ 2Ахп) х |
||
г |
/ |
м |
(9.13) |
х |ехр Г—21/2Ахп — l) I |
= 0. |
||
Чтобы упростить задачу, разложим уравнение (9.13) по малой пере |
|||
менной хп |
|
|
|
mxntt- k ( xn+1+ xn_ 1 - |
2xn)-4 D A 2xn -6 D 2 1/2A3Xn + 28DA4x3/3 = 0. |
||
|
|
|
(9.14) |
Решение уравнения (9.14) найдем при помощи многомасштабного разложения [272], как это было сделано в разделе 5.3. Действительно, разложение такого типа дает нелинейное уравнение Шредингера для Fi,
аналогичное (5.102) |
|
iFu + P F izz + Q |F i|2 Fi - 0. |
(9.15) |
Солитонные волны, являющиеся решениями уравнения (9.15), представ ляют собой бризерные моды. Их статистика была изучена Лейбовичем с соавторами [316], которые показали, что нелинейная система, описы ваемая уравнением (9.15), может развить сингулярности в ограниченное время, и эти сингулярности могут быть ответственными за образование зародышей денатурации ДНК.