Gurtov_TE
.pdf1- α0 { |
JБ (1- α0) 2 |
|
JЭ JК
ϕβ α0IЭ.e-i0,2 ωωα
Рис. 5.34. Векторная диаграмма токов в биполярном транзисторе в схеме с общим эмиттером для случая ω = ωβ
При малых ϕ и при α0 → 1 (см. рис. 5.28) следует, что
ϕ ≈ |
(1− α ) 2 |
≡ |
ωβ |
. |
|
α |
ω |
||||
|
|
|
|||
|
|
|
α |
|
Более точный расчет дает следующее выражение:
ϕ = ωβ = 0,8 (1− α ).
ωα α0
С учетом этого получаем:
ωβ = ωα (1− α ) 0,8 = ωα β0,8 ,
α0
или оценочное отношение
ωα β . ωβ
(5.141)
(5.142)
(5.143)
(5.144)
Таким образом, в схеме с общим эмиттером предельная частота усиления по току ωβ много меньше, чем предельная частота ωα в схеме с общей базой.
Частоты ωα и ωβ могут быть выражены через физические параметры
транзистора: |
|
2,43 L2p |
|
2,43 Dτ p |
|
|
|
|
|
|||
ω |
= |
= |
= |
2,43 |
. |
(5.145) |
||||||
τ W 2 |
τ |
|
Dτ |
|
τ |
|
||||||
α |
|
|
p |
D |
|
D |
|
|
||||
|
|
p |
|
|
|
|
|
|
|
Величина ωβ ≈ ωα/β, а значение β равно β = |
1 |
|
Lp 2 |
||
2 |
|
|
|
, тогда |
|
|
|||||
|
W |
|
231
|
2,43 L2p |
|
|
2,43 L2p |
|
|
|
|
|
ωβ = |
τ W 2 |
|
|
τ W 2 |
|
|
1 |
|
|
p |
β |
= |
p |
|
Lp 2 ≈ τ p . |
(5.146) |
|||
|
1 |
||||||||
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
W |
|
Для описания частотной зависимости β(ω) подставим в выражение для β частотно-зависимый коэффициент переноса α(ω). Получим:
|
|
|
−0,2i |
ω |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
ω |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
α (ω) |
α0e |
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|||
β (ω) = |
|
= |
|
|
α |
|
|
|
|
|
|
|
|
. |
(5.147) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
1− α (ω) |
1+ i |
ω |
|
|
−0,2i |
ω |
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
α0e |
|
ωα |
|
||||
|
|
|
ωα |
|
|
1− |
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
1+ i |
ω |
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ω |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
α |
|
5.12.4.Эквивалентная схема транзистора на высоких частотах
В заключение раздела построим эквивалентную схему биполярного транзистора на высоких частотах для схемы с общей базой (рис. 5.35).
|
|
. |
-i0,2 |
ω |
|
|
|
ω |
|
||
|
|
αIЭ e |
|
α |
|
|
|
Cф |
Rф = |
1 |
|
IЭ |
|
|
|
ωαCф |
|
|
|
|
|
К |
|
Э |
|
|
|
IК |
|
rЭ |
µЭКUК |
|
rК |
|
|
|
|
|
|
|
|
Cдиф |
RБ |
CБ |
|
|
|
|
|
|
IБ
Б
Рис. 5.35. Эквивалентная схема биполярного транзистора на высоких частотах для схемы с общей базой
На приведенной эквивалентной схеме основные параметры элементов в эмиттерной, базовой и коллекторной цепи такие же, как и для эквивалентной схемы при малых частотах. Различие этих двух схем проявляется в коллекторной цепи, где частотная зависимость коэффициента передачи α(ω) изображена в виде фазосдвигающей RC-цепочки Сф и Rф в коллекторной цепи.
232
5.13. Биполярные транзисторы с гетеропереходами
5.13.1. Типовая структура ГБТ на GaAs
Одним из перспективных направлений по улучшению параметров биполярных транзисторов является замена эмиттерного p-n перехода биполярного транзистора на гетеропереход. В этом случае возможно обеспечить одностороннюю инжекцию из эмиттера в базу, а, следовательно, и высокую эффективность эмиттера при низкой легирующей концентрации эмиттера и высокой легирующей концентрации базы. Последнее условие позволяет существенно уменьшить ширину базы и устранить влияние эффекта Эрли на выходные характеристики биполярного транзистора.
Наибольшее распространение биполярные транзисторы с эмиттерным гетеропереходом получили при разработке СВЧ-транзисторов на основе арсенида галлия (ГБТ на GaAs). В англоязычной литературе для обозначения этих транзисторов используют аббревиатуру HBT. Стандартная топология ГБТ-транзисторов использует вертикальную структуру. Типовая структура биполярного транзисторы с эмиттерным гетеропереходом на основе арсенида галлия приведена на рисунке 5.36.
|
|
|
|
|
|
Эмиттерный контакт |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
n+ GaAs |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Градиентный слой |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
Контакт |
Эмитер, n-AlGaA |
Контакт |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
базы |
|
|
|
базы |
|||||||
|
|
|
|
|
|
Градиентный слой |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Коллекторный |
База, p+ GaAs |
|
|
Коллекторный |
||||||||||
|
контакт |
Коллектор, n-GaAs |
|
|
контакт |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
n+ GaAs-слой коллекторного контакта
Полуизолирующая GaAs-подложка
Рис. 5.36. Типовая структура биполярного транзисторы с эмиттерным гетеропереходом на основе арсенида галлия ГБТ на GaAs [22]
Типовой ГБТ на GaAs n-p-n типа формируется на полуизолирующей GaAs подложке с удельным сопротивлением порядка 107 Ом см. Коллектор формируется на основе электронного GaAs с концентрацией доноров ND, равной 3·1016 см-3. База представляет собой сильнолегированную область p+-GaAs с легирующей концентрацией акцепторов (бериллий или углерод) NA, равной 1019 см-3. Эмиттерный гетеропереход формируется за счет слаболегированного слоя AlGaAs n-типа в качестве эмиттера. Ширина запрещенной зоны полупроводникового соединения AlGaAs в эмиттере больше, чем GaAs в базе на величину ∆Еg = 0,37 эВ. В случае использования эмиттерного гетероперехода Al03Ga07As разрыв зоны проводимости составляет ∆ЕC = 0,24 эВ,
233
разрыв валентной зоны ∆ЕV = 0,13 эВ [22]. Как было показано в разделе 2.14, в этом случае реализуется односторонняя инжекция электронов из эмиттера в базу.
Высокий уровень легирования базы, а также низкий уровень легирования эмиттера, обуславливают низкое сопротивление базы и мало значение емкости этмиттерного гетероперехода. Низколегированный коллектор уменьшает емкость коллекторного перехода. Эти условия позволяют достичь высоких значений граничной частоты, усиления по току биполярного транзистора.
Важным преимуществом для биполярного транзисторы с эмиттерным гетеропереходом является простота технологической реализации Вертикальная структура ГБТ позволяет рационально использовать площадь кристалла в планарном технологическом процессе. Тонкие слои базы формируются путем эпитаксии, что даже в случае субмикронных толщин базы позволяет отказаться от электронно-лучевой литографии. Дополнительным преимуществом таких транзисторов по сравнению с полевыми транзисторами является однополярное питание.
5.13.2. Биполярные транзисторы с гетеропереходами на соединениях с фосфидом индия
Очередным шагом в развитии биполярного транзистора с эмиттерным гетеропереходом на GaAs является использование в транзисторах вместо GaAs других полупроводниковых соединений групп A3B5 : для базовой и коллекторной областей тройных соединений InGaAs, для эмиттерной и коллекторной областей – фосфида индия InP. Кроме этого, p-n переход базаколлектор также реализуется в виде гетероперехода. Биполярные транзисторы с двумя гетеропереходами обозначают аббревиатурой ДГБТ (DHBT в английской транскрипции).
Использование фосфида индия InP позволяет улучшить частотные характеристики ДГБТ, увеличивает пробивное напряжение коллектора. Поскольку
ширина заперщенной зоны InP больше, чем у In 0,53Ga 0,47As (1,35 эВ и 0,75 эВ соответственно), то напряжение пробоя коллекторного гетероперехода не ме-
нее 6 вольт. Существует большое разнообразие в комбинациях материалов эмиттера, базы и коллектора биполярного транзистора с двумя гетеропереходами на основе InP. Наиболее часто используется n-p-n транзисторные гете-
роструктуры типа InAlAs – InGaAs – InP и InP – InGaAs – InP. Толщина базы в случае использования технологии молекулярно-лучевой эпитаксии может быть снижена до 25 нм при уровне легирования углеродом 1020 см-3. Приборы с такими структурами обладают рекордными частотными характеристиками с граничной частотой 250 ГГц при токе коллектора 10 мА, напряжение на коллекторе 1 вольт. [22, 27]
234
Контрольные вопросы
5.1.Нарисуйте зонную диаграмму n-p-n транзистора в равновесном состоянии.
5.2.Дайте определение коэффициенту переноса и коэффициенту инжекции.
5.3.Как связан коэффициент переноса с шириной базы?
5.4.В чем заключается эффект Эрли?
5.5.Какая постоянная времени определяет инерционность транзистора в схеме ОБ?
5.6.Какая постоянная времени определяет инерционность транзистора в схеме ОЭ?
5.7.Что такое составной транзистор? Опишите его принцип действия и характеристики.
Задачи
5.1. Для некоторого транзистора типа p-n-p задано Ipэ = 1 мА, Inэ = 0,01 мА, Ipк = 0,98 мА, Inк = 0,001 мА. Вычислить: а) статический коэффициент передачи тока базы – αT; б) эффективность эмиттера (коэффициент инжекции – γ); в) ток базы и коэффициент передачи тока в схемах с ОБ – α и ОЭ – β.
5.2. Показать, что при экспоненциальном распределении примеси в базе n-p-n биполярного транзистора поле Ex постоянно. Найти в этом случае концентрацию неосновных носителей вблизи коллектора, если уровень легирования
около эмиттера |
NA = 1017 см-3, толщина |
базы транзистора xб = 0,3 мкм, а |
Ex = 4000 В/см. |
транзистор типа n+-p-n |
имеет эффективность эмиттера |
5.3. Кремниевый |
γ = 0,999, коэффициент переноса через базу αT = 0,99, толщину нейтральной области базы Wб = 0,5 мкм, концентрацию примеси в эмиттере ND = 1019 см-3,
базе NA = 1016 см-3 и коллекторе ND = 5.1015 см-3. Определить предельное напряжение на эмиттере, при котором прибор перестает быть управляемым и наступает пробой и вычислить время пролета базы и частоту отсечки.
5.4. Имеется |
|
кремниевый |
|
транзистор |
|
. |
типа |
p+-n-p с |
параметрами: |
||||||||||
NAэ = 5·10 |
18 |
см |
-3 |
|
. |
16 |
см |
-3 |
, |
NAк = |
1 |
10 |
15 |
см |
-3 |
, ширина |
области базы |
||
|
|
, NDб = 1 10 |
|
|
|
|
|||||||||||||
W = 1 мкм, |
|
площадь |
S = 3 мм2, |
Uэк = +0,5 В, |
|
Uбк = –5 В. |
Вычислить: |
а) толщину нейтральной области Wб в базе, б) концентрацию неосновных носителей около перехода эмиттер – база pn(0), в) заряд неосновных носителей в области базы Qб.
235
Глава 6. Полевые транзисторы
6.1. Типы и устройство полевых транзисторов
Полевые, или униполярные, транзисторы в качестве основного физического принципа используют эффект поля. В отличие от биполярных транзисторов, у которых оба типа носителей, как основные, так и неосновные, являются ответственными за транзисторный эффект, в полевых транзисторах для реализации транзисторного эффекта используется только один тип носителей. По этой причине полевые транзисторы называют униполярными. В зависимости от условий реализации эффекта поля полевые транзисторы делятся на два класса: полевые транзисторы с изолированным затвором и полевые транзисторы с затвором в виде p-n перехода.
К полевым транзисторам с изолированным затвором относятся МДП-транзисторы, МНОП-элементы памяти, МДП-транзисторы с плавающим затвором, приборы с зарядовой связью (ПЗС-структуры), МДП-фотоприемники. К полевым транзисторам с затвором в виде p-n перехода относятся транзисторы с затвором в виде барьера Шоттки, с затвором в виде обычного p-n перехода и с затвором в виде гетероперехода. Отметим, что в качестве дискретных элементов разработаны и имеют применение МДП-транзисторы и транзисторы с затвором в виде обычного p-n перехода. Остальные типы полевых транзисторов применяются только в интегральном исполнении как фрагменты интегральных схем.
Рассмотрим на примере МДП-транзистора основные элементы структуры полевых транзисторов. На рисунке 6.1 приведена топология МДП-транзистора. [28, 68]
236
исток |
затвор |
|
VG |
|
|
|
VDS |
сток |
окисел
z
n+ |
n+ |
|
L |
канал |
p-тип |
|
VSS
Рис. 6.1. Топология и основные элементы МДП-транзистора
Термин «МДП-транзистор» используется для обозначения полевых транзисторов, в которых управляющий электрод – затвор – отделен от активной области полевого транзистора диэлектрической прослойкой – изолятором. Основным элементом для этих транзисторов является структура металл – диэлектрик – полупроводник. По этой причине в названии транзистора используется аббревиатура МДП. Монокристаллический полупроводник n- или p-типа, на котором изготавливается МДП-транзистор, получил название подложки. Две сильнолегированных области противоположного с подложкой типа проводимости, получили название исток и сток. Область полупроводниковой подложки, находящаяся под затвором между истоком и стоком, называется каналом. Диэлектрический слой, находящийся между затвором и каналом, получил название подзатворного диэлектрика. В качестве полупроводниковой подложки в большинстве МДП-транзисторов используется кремний, а в качестве подзатворного диэлектрика – двуокись кремния. По этой причине как синоним для МДП транзисторов используется термин «МОП-транзистор». Канал в МДП-транзисторах может быть как индуциро-
ванным, так и встроенным.
6.2. Принцип работы МДП-транзистора
Физической основой работы полевого транзистора со структурой металл – диэлектрик – полупроводник является эффект поля. Напомним, что эффект поля состоит в том, что под действием внешнего электрического поля изменяется концентрация свободных носителей заряда в приповерхностной области полупроводника. В полевых приборах со структурой МДП внешнее
237
поле обусловлено приложенным напряжением на металлический электрод – затвор. В зависимости от знака и величины приложенного напряжения могут быть четыре состояния области пространственного заряда (ОПЗ) полупроводника – обогащение, обеднение, слабая и сильная инверсия. Полевые транзисторы в активном режиме могут работать только в области слабой или сильной инверсии, т.е. в том случае, когда инверсионный канал между истоком и стоком отделен от квазинейтрального объема подложки областью обеднения.
Полевой транзистор относится к типу приборов, управляемых напряжением. Обычно электрод истока является общим, и относительно его определяются величина и знак прикладываемого напряжения и протекающего тока. Напряжение на затворе МДП-транзистора обозначается значком VG, на стоке транзистора – VDS, на подложке – VSS. Ток, протекающий между истоком и стоком, обозначается IDS, ток в цепи «затвор – канал» – IG. Для полевых транзисторов с изолированным затвором ток затвора пренебрежимо мал, составляет величины пикоампер. По этой причине мощность, расходуемая на реализацию транзисторного эффекта в первичной цепи, практически нулевая. На рисунке 6.2 показана схема МДП-транзистора с индуцированным p-каналом в равновесных условиях (VDS = 0) при нулевом напряжении на затворе и при напряжении на затворе выше порогового напряжения.
VG =0
VDS =0
p+ |
p+ |
n-тип
а
VSS =0
VT < VG < 0
VDS =0
p+ |
p+ |
n-тип
б
VSS =0
Рис. 6.2. МДП-транзистор с индуцированным каналом в равновесных условиях
238
а) напряжение на затворе отсутствует VG = 0;
б) напряжение на затворе больше порогового напряжения VG > VT (VG < 0)
В области инверсии концентрация неосновных носителей заряда в инверсионном канале выше, чем концентрация основных носителей в объеме полупроводника. Напряжение на затворе VG, при котором происходит формирование инверсионного канала, называется пороговым напряжением и обозначается VT . Изменяя величину напряжения на затворе VG в области выше порогового напряжения, можно менять концентрацию свободных носителей в инверсионном канале и тем самым модулировать сопротивление канала Ri. Источник напряжения в стоковой цепи VDS вызовет изменяющийся в соответствии с изменением сопротивления канала Ri ток стока IDS, и тем самым будет реализован транзисторный эффект. Напомним, что транзисторный эффект заключается в изменении тока или напряжения во вторичной цепи, вызванном изменениями тока или напряжения в первичной цепи. Отметим, что ток в цепи «исток – канал – сток» IDS обусловлен только одним типом носителей, то есть, действительно, МДП-транзистор является униполярным прибором. Поскольку области истока и стока сильно легированы, то они не оказывают влияния на ток канала, а только обеспечивают контакт к области канала.
Таким образом, МДП-транзистор является сопротивлением, регулируемым внешним напряжением. К нему даже в большей степени, чем к биполярным приборам, подходит историческое название «транзистор», так как слово
«transistor» образовано от двух английских слов – «transfer» и «resistor», что переводится как «преобразующий сопротивление».
6.3. Выбор знаков напряжений в МДП-транзисторе
Как уже отмечалось в предыдущем разделе, электрод истока является общим, и относительно его определяются величина и знак прикладываемого напряжения и протекающего тока. Рассмотрим на примере n-канального МДП-транзистора с индуцированным каналом, каким образом выбираются величина и знак напряжения на затворе, стоке и подложке, обеспечивающих работу МДП-транзистора в активном режиме.
Для МДП-транзистора с индуцированным n-каналом при нулевом напряжении на затворе VG = 0 канал между истоком и стоком отсутствует. Для формирования канала необходимо подать напряжение на затвор VG такого знака, чтобы на поверхности полупроводника сформировался инверсионный слой. Для n-канального транзистора (полупроводниковая подложка p-типа) знак напряжения VG в этом случае должен быть положительным. Напряжение на затворе VG, при котором происходит формирование инверсионного канала, называется пороговым напряжением и обозначается VT. Следовательно, величина напряжения на затворе VG в активной области должна быть больше, чем значение порогового напряжения: 0 < VT < VG.
239
Напряжение, поданное на сток VDS, вызывает движение электронов в инверсионном слое между истоком и стоком. С точки зрения транзисторного эффекта безразлично, в каком направлении в канале будут двигаться носители. Но, в то же время, напряжение VDS, приложенное к стоку, это напряжение, приложенное к стоковому n+–p переходу. При положительном знаке VDS > 0 это соответствует обратному смещению стокового n+–p перехода, а при отрицательном знаке VDS < 0 это соответствует прямому смещению p-n перехода «сток – подложка». В случае прямого смещения p-n перехода «сток – подложка» в цепи стока будет течь дополнительно к току канала еще и большой ток прямосмещенного p-n перехода, что затруднит регистрацию тока канала. В случае обратного смещения p-n перехода «сток — подложка» паразитный ток будет составлять наноамперы и будет пренебрежимо мал. Таким образом, знак напряжения на стоке VDS нужно выбирать так, чтобы стоковый переход был смещен в обратном направлении. Для n-канальных транзисторов это условие соответствует VDS > 0, а для p-канальных транзисторов VDS < 0. На рисунке 6.3 показана схема p-канального МДП-транзистора в области плавного канала.
VG >VT
VDS <VDS*
p+ |
p+ |
n-тип
VSS =0
Рис. 6.3. Схема p-канального МДП-транзистора в области плавного канала
Напряжение, подаваемое на подложку VSS, управляет током в канале через изменение заряда в области обеднения QB, или, что то же самое, через изменение порогового напряжения VT. Для эффективного увеличения ширины области обеднения, следовательно заряда в области обеднения, необходимо подавать обратное смещение на индуцированный электронно-дырочный переход «канал – подложка». Для n-канальных транзисторов это условие соответствует отрицательному знаку напряжения на подложке VSS < 0, а для p-канальных транзисторов – положительному знаку напряжения VSS > 0. На рисунке 6.4 приведена схема p-канального МДП-транзистора в области плавного канала при наличии управляющего напряжения на подложке.
240