- •1. Параметры состояния
- •Давление
- •Температура
- •2. Идеальные газы
- •3. Смеси идеальных газов
- •Уравнение состояния смеси
- •Теплоемкость смеси идеальных газов
- •4. Первый закон термодинамики
- •Пример решения задач
- •5. Процессы изменения состояния идеальных газов
- •Пример решения задач
- •6. Второй закон термодинамики. Работоспособность газов
- •Пример решения задач
- •7. Вода и водяной пар. Равновесная парожидкостная смесь
- •Пример решения задач
- •8. Цикл Ренкина (цикл паросиловых установок)
- •Термический к.П.Д. Цикла Ренкина
- •Цикл Ренкина с промежуточным перегревом пара
- •Примеры решения задач
- •9. Цикл парокомпрессорной холодильной установки
- •Пример решения задач
- •10. Циклы газотурбинных установок
- •Пример решения задач
- •Приложение
- •Литература
9. Цикл парокомпрессорной холодильной установки
Идеальным циклом холодильных машин является обратный цикл Карно (рис. 9.1.).
Обход контура осуществляется против часовой стрелки.
В результате осуществления этого цикла затрачивается внешняя работа над рабочим телом ( ), которая идет на отбор тепла (q2) более нагретому телу ( ).
Показателем эффективности цикла является отношение отведенной от охлаждающей среды теплоты (произведенного холода) к затраченной работе ( ) и называется холодильным коэффициентом: .
Рис. 9.1. Обратный цикл Карно:
q2 – полученное отобранное рабочим телом тепло (Дж/кг);
q1– отданное рабочим телом тепло (Дж/кг)
Для обратного цикла Карно
Холодильный коэффициент обратного цикла Карно (обратимый процесс) имеет наибольшее значение по сравнению с другими циклами холодильных машин, осуществляемыми в том же интервале температур теплоисточников.
В парокомпрессорных холодильных установках рабочим телом (хладагентом) является низкокипящие вещества – аммиак (NH3), углекислота (СО2),сернистый ангидрид (SО2), фреоны и т.д. Значения термодинамических параметров берутся из таблицы термодинамических свойств хладагентов.
Принципиальная схема установки представлена на рис. 9.2, соответствующая T-s-диаграмма цикла – на рис. 9.3, h-s-диаграмма цикла – на рис. 9.4. (обход контура – против часовой стрелки!).
Установка, реализующая цикл, представленный на рис. 9.3, 9.4, работает следующим образом. Подаваемый на вход компрессора пар (P=P2,Т=Ts(P2), X≈1 адиабатно сжимается в компрессоре до давления P1> P2 (участок 1-2) и переходит в перегретое состояние. В конденсаторе перегретый пар сначала охлаждается до X=1 (участок 2-3), затем, конденсируясь при том же давлении P1 и Т=Ts(P1), охлаждается до X=0 (участок 3-4). На участке 2-3-4 в изобарном процессе (P=P1=const) в окружающую среду хладагентом передается тепло q1.
Рис. 9.2. Схема парокомпрессорной холодильной установки (ПКХУ): КП – компрессор; ЭД – электродвигатель;
КН – конденсатор; ДВ – дроссельный (редукционный) вентиль; ИС – испаритель; q2 – полученное в цикле хладагентом тепло;
q1 – отданное в цикле хладагентом тепло
Рис. 9.3. T-s-диаграмма цикла ПКХУ:
АК – жидкость на линии насыщения (Х=0); КВ – сухой насыщенный пар (Х=1); линия «2–3–4» – изобара P=P1; линия «5–1» – изобара P=P2; h4=hs=h′(P1); s4=s(P1)=s5
Рис. 9.4. h-s- диаграмма цикла ПКХУ
В дроссельном (редукционном) вентиле (т. 4–5) происходит процесс адиабатного дросселирования (изоэнтальпийный процесс – эффект Джоуля-Томсона). Этот процесс адиабатный (∆q=0), но принципиально необратимый и поэтому неизоэнтропийный (∆s=s5 – s4 > 0). При использовании расширительного цилиндра (детандера) вместо дроссельного вентиля процесс, практически, изоэнтропийный (участок 4–5).
Наконец, в испарителе (участок 5–1) по изобаре-изотерме влажный насыщенный пар, отбирая тепло q2 у охлаждаемой среды, переходит в состояние «сухой насыщенный пар» (X=1).
Холодильный коэффициент (ε) цикла, как это видно из рис. 9.4
( , , ; ).
Основной характеристикой холодильной установки является холодопроизводительность (Q0) – количество тепла, отбираемое от охлаждаемой среды (полученное хладагентом) в единицу времени ([Q0]=Вт). Так как в наших обозначениях q2 – это количество тепла, отбираемое 1 кг хладагента от охлаждаемой среды, то
,
где G – массовый расход хладагента ([G] = кг/c).
По определению, , следовательно,
,
где GA0 – мощность компрессора (теоретическая).
Формализм решения задач этого раздела и задач предыдущего раздела (цикл Ренкина) практически один и тот же.