- •Механические колебания и волны.
- •Краткие теоретические сведения
- •Методические рекомендации к решению задач по теме «Законы сохранения импульса и механической энергии»
- •9. Подставить полученное значение ℓ в формулу периода и частоты колебаний математического маятника Контрольные вопросы
- •Образцы решения задач
- •Задания для самостоятельного решения Уровень 1
- •Уровень 2
- •Уровень 3
Практическое занятие №4
Механические колебания и волны.
Цель работы: научиться рассчитывать параметры колебаний (амплитуду, фазу, циклическую частоту, частоту, период), научиться применять уравнение гармонических колебаний, научиться рассчитывать колебания математического и пружинного маятника.
Приборы и оборудование: линейка, карандаш, задание.
Краткие теоретические сведения
Колебания – явления или процессы, имеющие ту или иную степень повторяемости во времени.
Параметры, описывающие колебательное движение:
1. Период (Т) – время одного полного колебания (измеряется в секундах).
2. Частота (v) – физическая величина, показывающая, сколько полных колебаний система совершает в единицу времени (измеряется в Гц (1 Гц = с–1)).
3. Циклическая частота колебаний ( ) – физическая величина, показывающая, сколько полных колебаний система совершает за 2 секунд (измеряется в Гц).
4. Амплитуда (xm или Sm) – максимальное отклонение системы от положения равновесия (измеряется в метрах).
5. Мгновенное значение отклонения системы от положения равновесия (х или S) – отклонение системы от положения равновесия в данный момент времени (измеряется в метрах).
Зависимости между параметрами:
; .
Гармонические колебания – колебания, происходящие по закону синуса или косинуса.
Математический маятник – материальная точка, подвешенная на невесомой и нерастяжимой нити.
Колебания математического маятника будут гармоническими при малых углах отклонения от положения равновесия (или при условии, что амплитуда колебаний гораздо меньше длины подвеса маятника).
Формулы для расчета частоты ( ) и периода (Т) свободных колебаний математического маятника:
; .
Период свободных колебаний математического маятника не зависит от: 1) массы подвешенной материальной точки; 2) амплитуды (изохронность колебаний).
Пружинный маятник – тело, скрепленное с пружиной.
Колебания пружинного маятника будут гармоническими при условии, что амплитуда колебаний лежит в пределах выполнения закона Гука.
Формулы для расчета частоты ( ) и периода (Т) колебаний пружинного маятника:
; .
Период колебаний пружинного маятника зависит от: 1) массы скрепленного с пружиной тела; 2) жесткости пружины.
Превращения механической энергии при колебаниях математического и пружинного маятников: 1) каждые четверть периода потенциальная энергия превращается в кинетическую и обратно; 2) в любой момент времени сумма потенциальной и кинетической энергий маятника (полная энергия колебаний) неизменна.
Методические рекомендации к решению задач по теме «Законы сохранения импульса и механической энергии»
Гармонические колебания происходят по синусоидальному или косинусоидальному закону:
х = хmcos(ωt + φo) = хmcos( + φo) = хmcos(2πνt + φo),
где хm – амплитуда колебаний, ω – циклическая частота колебаний, ν – частота колебаний, Т – период колебаний.
Для определения частоты гармонических колебаний можно использовать разные приёмы:
1. использовать связь возвращающей силы со смещением, а циклическую частоту определить через коэффициент k возвращающей силы по формуле ;
2. использовать закон сохранения полной механической энергии и полученное выражение продифференцировать по времени (в результате получается дифференциальное уравнение гармонических колебаний);
3. сравнить колебания данного тела (колебательной системы) с колебаниями математического маятника, имеющего ту же частоту и период (применяется к системам, совершающим колебания вокруг оси, совпадающей с точкой подвеса).
При первом способе необходимо:
1. сделать схематический чертёж, на котором изобразить исследуемое тело в положении равновесия;
2.указать действующие на тело силы и написать уравнение равновесия в проекциях на координатную ось, направленную вдоль возможных колебаний тела;
3. мысленно сместить тело из положения равновесия на х и отпустить;
4. выяснить, какие силы изменились по модулю, а какие остались неизменными;
5. написать уравнение движения тела для какого-либо промежуточного положения (не равновесия и не в крайних точках) на траектории в виде max = , где – сумма проекций на координатную ось всех действующих на тело сил.
Учесть при этом:
а) противоположные знаки проекций на координатную ось смещения тела вдоль координатной оси и равнодействующей сил;
б) учесть условие равновесия тела (при этом некоторые слагаемые в уравнении движения тела уничтожатся).
6. Привести уравнение движения тела к виду циклическая частота колебаний тела.
7. Определить частоту свободных колебаний тела и период по формулам:
.
При втором способе необходимо:
1. выполнить пункты 1 – 4, записанные для первого способа;
2. если положение тела в поле силы тяжести изменяется, то нужно выбрать уровень с нулевой потенциальной энергией в этом поле;
3. написать выражения для расчёта полной механической энергии тела в начальном Е1 и промежуточном Е2 положении;
4. приравнять эти выражения;
5. взять от обеих частей полученного равенства производную по времени. При этом учесть, что:
а)
б) .
6. получить в результате дифференциальное уравнение гармонических колебаний:
или , где х – смещение тела из положения равновесия, α – угол отклонения нити, к которой прикреплено тело, или любого подвеса от вертикали.
При действиях по третьему способу необходимо:
1. определить положение центра масс (центра тяжести) системы;
2. выбрать нулевой уровень отсчёта потенциальной энергии системы в поле силы тяжести (удобно связать его с положением равновесия);
3. мысленно отклонить систему от положения равновесия на малый угол α;
4. написать выражение для расчёта потенциальной энергии системы в поле силы тяжести при отклонении от положения равновесия;
5. написать выражение для расчёта кинетической энергии системы тел при возвращении системы в положение равновесия. При этом учесть, что υ = ωR – линейная скорость на расстоянии R от точки подвеса (угловая скорость всех тел системы одинакова);
6. приравнять выражения для расчёта потенциальной и кинетической энергии системы и получить формулу для α2;
7. провести вычисления, указанные в пунктах 1 – 6, для математического маятника некоторой длины ℓ, колеблющегося с такой же частотой при отклонении на такой же малый угол α;
8. приравнять два выражения для α2 и получить значение ℓ;