osnovnye_ponjatija_i_zakony
.pdfФизические основы классической механики |
11 |
Связь между периодом, частотой и круговой частотой:
ω = 2πn = 2π/T; n = 1/T. |
(1.14) |
Связь между линейными и угловыми скоростями и ускорениями:
v = [ω r]; |
|
(1.15) |
|||
a t |
= r ε; |
|
|
||
a n |
= |
v2 |
= r ω2 |
; |
(1.16) |
|
|||||
|
|
r |
|
|
a = r ε2 + ω4 .
Колебательные движения (колебания) - движения или процес-
сы, обладающие повторяемостью во времени.
Гармонические колебания (простейший вид колебаний) - движения, при которых смещение материальной точки (тела) от положения равновесия изменяется по закону синуса или косинуса:
x = x0 sin(ω0t + ϕ0), (1.17)
где x - смещение - удаление материальной точки от положения равновесия в данный момент времени t;
x0 - амплитуда колебаний - наибольшее (максимальное) удаление материальной точки от положения равновесия;
(ωt + ϕ0) - фаза колебаний - периодически изменяющийся аргумент функции, описывающей колебательный или волновой процесс. Определяет положение материальной точки в данный момент времени t;
ϕ0- начальная фаза колебаний - определяет положение материальной точки в начальный момент времени t = 0;
ω = 2π/T = 2πn - круговая (циклическая) частота колебаний; T - период колебаний;
n - частота колебаний.
Скорость при гармоническом колебательном движении (ко-
лебательная скорость) - физическая величина, которая показывает, как изменяется смещение в единицу времени, численно равная первой производной от смещения по времени:
v = dxdt = x0 ω cos(ωt + ϕ0 )= v 0 cos(ωt + ϕ0 )= 2Tπ x0 cos(ωt + ϕ0 ). (1.18)
Ускорение при гармоническом колебании - физическая величи-
на, которая показывает, как изменяется скорость в единицу времени,
12 Физика. Основные понятия и законы
численно равная первой производной от скорости или второй производной от смещения по времени:
a = |
dv |
= |
d2 x |
= −ω2 x0 |
sin(ωt + ϕ0 )= −ω2 x = − |
4π2 |
x . |
(1.19) |
|
dt |
dt 2 |
T2 |
|||||||
|
|
|
|
|
|
Знак "минус" означает - ускорение направлено в сторону, противоположную смещению.
Сложение гармонических колебаний одного направления с
одинаковыми амплитудами и частотами (x01 = x02; ω1 = ω2 = ω), но разными начальными фазами (ϕ02 ≠ ϕ01), проводят аналитически.
Уравнение результирующего колебания имеет вид
|
|
|
|
|
|
|
|
ϕ |
−ϕ |
|
ϕ |
+ϕ |
|
|
|
|
x =x |
+x |
2 |
=2x |
01 |
cos |
01 |
02 |
sin ωt + |
01 |
02 |
, |
(1.20) |
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
1 |
|
|
|
|
2 |
|
|
2 |
|
|
||
|
|
|
ϕ01 +ϕ02 |
|
|
|
|
|||||||
где x0 = 2x01 cos |
- амплитуда результирующего колебания; |
|||||||||||||
|
|
ϕ01 +ϕ02 |
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ϕ0 |
= |
- фаза результирующего колебания. |
|
|
||||||||||
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Биения – возникают при сложение колебаний одного направления, с одинаковыми амплитудами (x02 = x01), начальными фазами ϕ01 = ϕ02 = 0 и круговыми частотами, мало отличающимися друг от друга (ω1 ≈ ω2). Уравнения таких колебаний имеют вид
|
|
x1 = x01 sinω1t; x2 = x01 sinω2t. |
|
|
(1.21) |
|||||
Уравнение результирующего колебания: |
|
|
|
|
||||||
|
|
|
ω − ω |
2 |
|
|
ω + ω |
2 |
|
|
x = x1 |
+ x2 |
= 2x01 cos |
1 |
t sin |
1 |
t , |
(1.22) |
|||
2 |
|
2 |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ω |
+ ω |
2 |
|
где |
x0 |
= 2x01 |
cos |
1 |
|
x - амплитуда результирующего колеба- |
|
|
2 |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ния, которая зависит от Δω = ω1 - ω2 – |
|
|
|
|
|
|
|
разности частот складываемых коле- |
|
|
|
|
|
|
|
баний; |
x = x0 |
|
ω + ω |
2 |
|
- смещение результирующего колебания, |
sin |
1 |
t |
|||
|
|
2 |
|
|
|
изменяющееся по гармоническому закону;
Физические основы классической механики |
13 |
Частота и период результирующего колебания:
ω = |
ω1 + ω2 |
;T = |
4π |
|
. |
(1.23) |
ω + ω |
|
|||||
|
2 |
|
2 |
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
Частота и период изменения амплитуды в этом случае:
ω' = |
ω1 − ω2 |
;T' = |
4π |
|
. |
(1.24) |
|
2 |
ω − ω |
2 |
|||||
|
|
|
|
||||
|
|
|
1 |
|
|
Сложение взаимно перпендикулярных колебаний приводит к тому, что траектория движения представляет собой замкнутые фигуры, называемые фигурами Лиссажу:
1) сложение колебаний с одинаковыми частотами (ω1 = ω2 = ω), различными амплитудами (x0 ≠ y0) с начальными фазами ϕ1 =
ϕ2 = 0 - результирующее колебание - гармоническое. Траектория
движения - прямая линия, уравнение которой имеет вид |
|
y = (y0/x0) x; |
(1.25) |
2) сложение колебаний, начальные фазы ϕ1 и ϕ2 которых от-
личаются на π/2 (ϕ1 - ϕ2 = π/2) - результирующее колебание – гармоническое. Траектория движения – эллипс (при равных амплитудах x0 = y0 - траектория результирующего движения – окружность) с по-
луосями, равными, x0 и y0, уравнение которого: |
|
(y/y0)2 + (x/x0)2 = 1; |
(1.26) |
3) сложение колебаний, периоды которых относятся как це-
лые числа - через промежуток времени, равный наименьшему кратному обоих периодов, движущаяся точка возвращается в начальное положение – получаются фигуры Лиссажу более сложной формы.
1.2. Элементы классической динамики материальной точки и твердого тела
Динамика изучает движение и взаимодействия тел совместно с причинами, обусловливающими тот или иной характер движения и взаимодействия.
Основная задача динамики - для данного тела по известной силе найти его ускорение и, наоборот, по известному ускорению найти результирующую силу, действующую на тело.
Масса m - физическая величина, характеризующая количество вещества, инертность, гравитационные свойства и энергию материального тела. Массу тела, определяющую его инертные свойства, на-
14 |
Физика. Основные понятия и законы |
зывают инертной массой.
Импульс p (количество движения) - физическая величина, описывающая свойства движущихся тел, равная произведению массы на скорость:
p = mv. |
(1.27) |
Полный импульс системы равен произведению массы системы |
|
на скорость ее центра масс: |
|
p = mvc. |
(1.28) |
Центр масс (или центр инерции) системы - воображаемая точ-
ка С, положение которой характеризует распределение массы этой системы и определяется радиус-вектором:
|
|
n |
G |
|
|
|
|
∑m |
r |
|
|
Gr |
|
i=1 |
i i |
|
|
= |
|
, |
(1.29) |
||
|
|
||||
c |
|
mi |
|
|
|
|
|
|
|
|
где mi и ri - соответственно масса и радиус-вектор i-й материальной точки;
n - число материальных точек в системе.
Скорость центра масс
|
|
|
|
|
n |
dri |
|
|
n |
G |
|
n G |
|
|
|
|
|
|
|
G |
|
∑mi |
|
|
|
∑mi vi |
|
∑pi |
|
G |
|
|
|
|
|
|
dt |
|
|
|
||||||||||
|
|
vGc = |
drc |
= |
i=1 |
|
= |
i=1 |
|
= |
i=1 |
= |
p |
, |
(1.30) |
|
G |
n G |
dt |
m |
|
|
|
m |
m |
m |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
- полный импульс системы. |
|
|
|
|
|
|
||||||||||
где p = ∑pi |
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
i=1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Для движений со скоростью v<<c - масса и импульс не зависят |
||||||||||||||||
от скорости: |
|
|
|
m = m0; p = m0v, |
|
|
|
(1.31) |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
где m0 – масса покоя.
Покой - частный случай равномерного прямолинейного движения со скоростью v = 0.
Инерция - свойство тел сохранять состояние покоя или равномерного прямолинейного движения.
Инерциальные системы отсчета – системы отсчета, в которых выполняются первый и второй законы Ньютона (их уравнения и все следствия).
Неинерциальная система отсчета – система отсчета, движу-
щаяся по отношению к инерциальной системе отсчета с ускорением.
Физические основы классической механики |
15 |
Первый закон Ньютона: "Всякое тело находится в состоянии покоя или равномерного прямолинейного движения, пока равнодействующая всех приложенных сил равна нулю".
Принцип относительности Галилея (в классической механи-
ке) - никакие опыты, проводимые в инерциальных системах отсчета с механическими приборами, не позволяют установить, покоится система отсчета или движется равномерно и прямолинейно по отношению к другой инерциальной системе отсчета. Предполагается, что время не зависит от относительного движения систем отсчета.
Преобразования Галилея определяют положение произвольной материальной точки в двух инерциальных системах отсчета, одна из которых движется со скоростью vo относительно другой (при усло-
вии, если направление скорости v0 совпадает с направлением ro): |
|
r = r' + r0 = r' + vot; t = t'. |
(1.32) |
где r и r' - радиус-векторы, определяющие положение материальной точки в неподвижной и подвижной системе отсчета в данный момент времени;
ro - радиус вектор, определяющий положение начала координат системы К' (подвижной) в системе К (неподвижной).
В проекциях на оси координат в произвольный момент времени t положение выбранной точки в системе К можно определить так:
x = x' + v0xt, x' = x - v0xt, у = у' + v0уt, у' = у - v0уt, z = z' + v0zt, z' = z - v0zt,
t = t'. t = t'. (1.33)
Ковариантные или инвариантные уравнения - уравнения, обе части которых при переходе от одной системы координат к другой преобразуются одинаково и сохраняют свой вид во всех инерциальных системах отсчета.
Закон сложения скоростей в классической механике: |
|
|||||||||
|
|
|
|
v = v' + v0. |
|
|
(1.34) |
|||
Ускорение материальной точки в инерциальных системах |
||||||||||
отсчета К и К' одинаково: |
|
|
|
|
|
|||||
G |
|
dvG |
d(vG' + vG0 ) |
|
dvG' |
G' |
' |
|
||
a |
= |
|
= |
|
|
= |
|
= a |
; a = a. |
(1.35) |
dt |
dt |
dt |
Относительное расстояние между выбранными точками
16 |
Физика. Основные понятия и законы |
пространства в системах отсчета определяется соотношением
-они абсолютны, т.е. инвариантны:
1)в подвижной –
l1,2' = (x12 − x1' )2 − (y12 − y1' )2 − (z'2 − z1' )2 , |
(1.36) |
2) в неподвижной –
l1,2. = (x 2 − x1 )2 − (y2 − y1 )2 − (z 2 − z1 )2 . |
(1.37) |
Инварианты преобразований - инвариантные величины (рас-
стояния между телами (точками), промежутки времени между событиями, относительные скорости тел, ускорения).
Сила F – векторная физическая величина, характеризующая воздействие одних тел на другие. В результате действия силы изменяется состояние движения тела (тело приобретает ускорение а) или тело деформируется.
Сложение нескольких сил производится геометрически:
G |
n |
G |
|
F = ∑Fi . |
(1.38) |
||
|
i=1 |
|
|
Закон независимости действия сил: - при действии на тело не-
скольких сил, каждая из них сообщает телу такое же ускорение, какое она сообщила, если бы действовала одна.
Второй закон Ньютона - изменение импульса пропорционально приложенной силе и направлено вдоль прямой, по которой действует данная сила:
|
p |
n |
G |
, |
(1.39) |
|
|
= ∑F |
|||||
|
t |
i=1 |
i |
|
|
|
При t→0 |
|
G |
|
|
||
|
dp |
|
n |
|
|
|
|
= ∑F . |
(1.40) |
||||
|
dt |
|||||
|
i=1 |
i |
|
|
При v<<c - ускорение, с которым движется тело прямо пропорционально приложенной силе и обратно пропорционально массе тела:
G |
= |
F |
|
|
a |
|
. |
(1.41) |
|
m |
Основной закон классической динамики - инвариантен при переходе от одной инерциальной системы к другой, при этом
Физические основы классической механики |
17 |
ma = F; ma' = F'; F = F'. |
(1.42) |
Третий закон классической динамики - силы, |
с которыми |
взаимодействуют два тела, равны по величине и противоположны по направлению. Силы действия и противодействия приложены к разным телам и никогда не уравновешивают друг друга:
|
F12 = - F21. |
(1.43) |
|
Импульс силы - мера действия силы за некоторый промежуток |
|||
времени: |
G |
v2 |
|
t |
|
||
∫ |
F dt |
= m ∫dvG. |
(1.44) |
0 |
|
v1 |
|
Силы инерции: |
|
|
|
1) силы, действующие на тело при ускоренном движении |
|||
системы отсчета: |
ma’= ma + Fин, |
(1.45) |
|
|
|||
где a’ – ускорение тела в неинерциальной системе отсчета; |
|
a – ускорение тела в инерциальной системе отсчета; Fин – сила инерции.
2) силы, действующие на тело, покоящееся во вращающейся
системе отсчета: G |
= m [ω[r ' ω]]= mω2 R , |
(1.46) |
F |
||
ц |
|
|
где Fц – центробежная сила инерции;
ω - угловая скорость вращающейся системы отсчета;
r’ – радиус-вектор тела относительно начала вращающейся системы отсчета;
R – перпендикулярная к оси вращения составляющая r’.
3) силы, действующие на тело, движущееся во вращающейся системе отсчета:
Fк = 2m [v’ ω], |
(1.47) |
где Fк – сила Кориолиса;
v’ – скорость движения тела;
ω - угловая скорость вращающейся системы отсчета.
Основной закон динамики для неинерциальных систем отсчета:
ma’ = F + Fин + Fц +Fк, |
(1.48) |
где F, Fин, Fц, Fк - ранее рассмотренные силы, действующие в неинерциальных системах отсчета.
18 |
Физика. Основные понятия и законы |
Основная задача динамики вращательного движения - нахо-
ждение угловых ускорений, сообщаемых известными силами.
Момент силы относительно неподвижной оси вращения -
векторная физическая величина, модуль которой равен произведению модуля силы на плечо:
M = F l, (1.49)
где l - плечо силы - кратчайшее расстояние от линии действия силы до центра вращения.
В векторной форме
M = [r×F]. |
(1.50) |
Главный или результирующий момент сил относительно не-
подвижной оси вращения равен векторной сумме моментов слагаемых сил:
G |
n |
G |
|
M = ∑Mi . |
(1.51) |
||
|
i=1 |
|
|
Моменты сил относительно осей, которые перпендикулярны и параллельны оси вращения, равны нулю.
Момент инерции – характеристика инертности тел (материальных точек) при вращательном движении.
Момент инерции материальной точки относительно непод-
вижной оси вращения - физическая величина, равная произведению массы материальной точки на квадрат расстояния до оси или центра вращения:
I = m r2. |
(1.52) |
Момент инерции тела относительно оси z – физическая вели-
чина, равная сумме моментов инерции отдельных материальных то-
чек тела относительно той же оси вращения: |
|
|
Iz = ∑n (mi ri2 ); Iz |
= ∫ρ r 2 dV, |
(1.53) |
i=1 |
V |
|
где mi - масса i-й точки;
ri - расстояние i-й точки до оси z;
ρ – плотность вещества, из которого состоит тело; V - объем тела.
Теорема Штейнера - момент инерции тела относительно произвольной оси z равен сумме момента инерции того же тела I0 относительно оси, параллельной данной и проходящей через центр масс, и произведения массы тела m на квадрат расстояния между осями (а):
Физические основы классической механики |
19 |
Iz = I0 + mа2. |
(1.54) |
Момент импульса материальной точки относительно непод- |
|
вижной оси вращения (L) – векторная физическая величина, модуль |
|
которой равен произведению модуля импульса на плечо: |
|
L = p l. |
(1.55) |
В векторной форме |
|
L = [r×p] = [r×mv], |
(1.56) |
где m - масса материальной точки; v - скорость материальной точки;
l – плечо (кратчайшее расстояние от направления импульса до оси вращения).
Момент импульса системы относительно неподвижной оси вращения z - проекция на эту ось вектора L (момента импульса системы):
L |
|
n |
G |
G |
] |
, |
(1.57) |
z |
= ∑ |
[r |
×p |
||||
|
i=1 |
i |
i |
z |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где ri, pi - радиус-вектор и импульс i-й материальной точки; n - общее число точек в системе.
Связь момента импульса тела с вектором угловой скорости ω и моментом инерции:
L = I·ω. |
(1.58) |
Основной закон динамики вращательного движения твердых (недеформирующихся) тел, для которых I = const (второй закон
динамики для вращательного движения): |
|
|
|
|
||||
G |
M |
G |
G |
|
dL |
|
||
dω |
|
|
||||||
ε = |
|
; M = I·ε; M = I |
|
|
= |
|
. |
(1.59) |
I |
dt |
dt |
||||||
Импульс вращающего момента - произведение вращающего |
||||||||
момента на время его действия: |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
M dt = dL. |
|
|
|
|
|
(1.60) |
Главные оси инерции – три взаимно перпендикулярных свободных оси вращения тела произвольной формы, проходящие через его центр масс.
Осциллятор – физическая система, совершающая колебания. Система, у которой величины, описывающие ее, периодически меняются с течением времени.
Гармонический осциллятор – механическая система, совер-
20 |
Физика. Основные понятия и законы |
шающая колебания около положения устойчивого равновесия, описывающие величины которой изменяются по гармоническому закону (закону синуса или косинуса).
Уравнение движения гармонического осциллятора:
d2 x |
+ ω02 x = 0, |
(1.61) |
|
dt2 |
|||
|
|
где a = d2x/dt2 = - ω02x - ускорение материальной точки;
F - возвращающая сила, которая стремится вернуть систему в положение равновесия (F = - mω02x = - kx);
x – смещение;
k = mω02 - коэффициент возвращающей силы. Он численно равен возвращающей силе, вызывающей единичное смещение.
Решение уравнения движения гармонического осциллятора:
x = x0 sin(ω0t + φ0). |
(1.62) |
Примеры гармонических осцилляторов: физический, матема-
тический и пружинный маятники:
а) пружинный маятник - тело массой m, подвешенное на пружине, совершающее гармоническое колебание.
Уравнение движения пружинного маятника: |
|
||||||||||||||
m |
d2 ( |
|
l) |
|
+ k( |
l)= 0 ; |
d2 ( l) |
+ ω02 |
( l)= 0 , |
(1.63) |
|||||
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
dt2 |
|
|
|
|
|
dt2 |
|
|
|
|||||
где d2( l)/dt2 = - ω02( |
l); |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
l – величина деформации. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
Решение уравнения движения пружинного маятника: |
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
l = ( |
|
l )0 sin(ω0t + φ0). |
|
|
(1.64) |
|||||
Круговая частота, частота и период колебаний пружинного |
|||||||||||||||
маятника: |
|
k |
|
1 |
|
k |
|
|
m |
|
|
||||
ω0 = |
|
; ν = |
|
;T = 2π |
; |
(1.65) |
|||||||||
|
|
|
2π |
|
|
||||||||||
|
|
|
m |
|
|
m |
k |
|
б) физический маятник - твердое тело, совершающее гармоническое колебательное движение относительно оси, не совпадающей с центром масс.
Уравнение движения физического маятника: |
|
||||
I |
d2 |
ϕ |
+ mglϕ = 0. |
(1.66) |
|
dt |
2 |
||||
|
|
|