osnovnye_ponjatija_i_zakony
.pdfПостоянный электрический ток |
101 |
Второй закон электролиза (второй закон Фарадея): электро-
химический эквивалент вещества прямо пропорционален его химическому эквиваленту:
k = |
1 |
A, |
(4.53) |
|
F
где A = μ/n – химический эквивалент вещества; μ - молярная масса;
n - заряд иона;
F = qn NnА = eN А - постоянная Фарадея, численно равная заряду,
который должен пройти через электролит, чтобы на электроде выделилась масса вещества, численно равная электрохимическому эквиваленту k;
qn = n e – заряд одного иона;
e – абсолютная величина заряда электрона; NА – число Авогадро.
Гальванопластика - получение металлических отпечатков рельефных предметов (медалей, монет и т.п.).
Гальваностегия - электролитическое осаждение металлов.
Рафинирование (очистка) металлов - получение чистых ме-
таллов.
Электрометаллургия - получение металла с помощью электролиза руд в расплавленном состоянии.
Электролитическое травление и полировка – травление и по-
лировка поверхностей с использованием электролиза.
Электрохимический потенциал – электрический потенциал,
приобретаемый металлом относительно электролита в процессе электролиза. Характеризует состояние какого-либо компонента i в фазе α при определенных внешних условиях. Работа по переносу заряженной частицы i из бесконечно удаленной точки с нулевым потенциалом внутрь фазы α, умноженная на число Авогадро.
Электродвижущая сила гальванического элемента - макси-
мальная работа химических реакций, рассчитанная на единицу заряда:
102 |
Физика. Основные понятия и законы |
|
||||||||
|
|
1 |
Q |
1 |
|
Q |
2 |
|
|
|
|
E ≈ |
|
|
|
+ |
|
, |
(4.54) |
||
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
F |
|
|
|
Z2 |
|
|
||
|
|
Z1 |
|
|
||||||
где Q1, Q2 – тепловые эффекты реакций на обоих электродах, рассчи- |
||||||||||
|
танные на один килограмм-атом. |
|
||||||||
Z1, Z2 – валентности вещества электродов. |
|
|||||||||
|
Закон Ома для электролитов: |
|
|
|
|
|||||
|
j = q (b+ |
+ b− ) αN 0 E , |
(4.55) |
|||||||
где |
γ = q (b+ + b− ) α N 0 - |
удельная |
электрическая |
проводимость |
раствора электролита; q – заряд иона одного знака;
b+, b- - подвижности положительных и отрицательных ионов (отношение скорости дрейфа к напряженности электрического поля b = vд/E);
α = N/N0 – коэффициент диссоциации; N – концентрация ионов;
N0 – концентрация молекул растворенного вещества; E – напряженность электрического поля.
4.4. Электрический ток в вакууме и газах
Вакуум - состояние газа при давлении меньше атмосферного. Понятие "вакуум" применяется к газу в замкнутом или откачиваемом сосуде или в свободном пространстве, например в космосе.
Физическая характеристика вакуума – соотношение между длиной свободного пробега λ молекул газа и размером d, характерным для каждого конкретного процесса или прибора (расстояние между стенками вакуумной камеры, диаметр вакуумного трубопровода, расстояние между электродами электровакуумного прибора и т.п.).
Длина свободного пробега молекул в вакууме определяется от-
ношением средней скорости молекулы к числу столкновений: |
|
λ = 0,056/(r2 n), |
(4.56) |
где r – радиус молекулы;
n – число молекул в единице объема.
Низкий вакуум – такой, которому соответствует давление p>133,3 Па, а соотношение между длиной свободного пробега λ мо-
Постоянный электрический ток |
103 |
лекул газа и размером d |
|
λ/d<<1. |
(4.57) |
Средний вакуум – такой, которому соответствует давление p от 133,3 Па до 133,3 10-3 Па, а соотношение между длиной свободного пробега λ молекул газа и размером d
λ/d 1. |
(4.58) |
Высокий вакуум - такой, которому |
соответствует давление |
p<133,3 Па, а соотношение между длиной свободного пробега λ молекул газа и размером d
λ/d>>1. (4.59)
Сверхвысокий вакуум - такой, которому соответствует давление p<133,3 10-8 Па.
Потенциальная энергия электрона в металле относительно вакуума отрицательна:
W = -e ϕ, |
(4.60) |
где e – заряд электрона;
ϕ - внутренний потенциал (положительный потенциал внутренней части металла).
Работа выхода электрона из металла в вакууме равна “глуби-
не потенциальной ямы”:
Aвых = b = e ϕ, |
(4.61) |
где b = e ϕ - “глубина потенциальной ямы”.
Эмиссия электронов – выход свободных электронов из метал-
лов.
Вторичная эмиссия электронов – эмиссия электронов под воз-
действием ударов частиц о поверхность металла.
Фотоэмиссия электронов - эмиссия электронов под воздействием падающего на металл света.
Термоэлектронная эмиссия – эмиссия электронов, порождаемая их тепловым движением.
Условие, при котором электрон может покинуть металл, имеет вид
|
mv2 |
|
|
W = |
n |
≥ e ϕ, |
(4.62) |
|
|||
k |
2 |
|
|
|
|
|
где m – масса электрона;
vn – проекция скорости электрона на направление нормали к по-
104 |
Физика. Основные понятия и законы |
|
верхности металла. |
Распределение плотности электронов в электронном облаке, которое находится в равновесии с металлом:
n' = n0 e |
− |
(ϕ−ϕ' )e |
, |
(4.63) |
|
kT |
|||||
|
где n′ - плотность электронов в электронном облаке; n0 – плотность электронов внутри металла;
ϕ′ - потенциал поля, образуемого зарядом электронного облака; k – постоянная Больцмана;
T – абсолютная температура.
Плотность электронного облака у поверхности металла:
n' = n0 e |
−eϕ |
(4.64) |
kT . |
Распределение электронов в металле по энергетическим уровням (распределение Ферми-Дирака):
ni |
1 |
|
|
|
|
= |
|
, |
(4.65) |
qi |
exp[β (Ei −μ)]+1 |
где β = 1/kT;
ni – число электронов, имеющих энергию Ei;
qi – число квантовых состояний, соответствующих энергии Ei;
|
|
|
|
π |
2 |
|
kT |
|
2 |
|
μ = μ |
0 |
1 |
− |
|
|
|
+ |
- энергия Ферми при температуре T, |
||
|
|
|
||||||||
|
|
|
12 |
|
μ0 |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
которая при T→0 стремится к μ0.
Зависимость плотности электронного облака вблизи поверхности металла от работы выхода электронов из металла:
q |
= |
1 |
|
, |
(4.66) |
||
|
|
|
|
|
|||
|
exp[β (Wk + Ф)]+1 |
||||||
n W |
|
|
|
||||
|
|
k |
|
|
|
|
|
где Ф = (W0 - μ) работа выхода электронов из металла;
Wk – кинетическая энергия электронов вблизи поверхности металла.
Термоэлектронный ток представляет собой движущиеся под действием электрического поля электроны электронного облака.
Максимальная сила тока (сила тока насыщения) – сила тока,
обусловленная движением электронов, попадающих через поверхность катода в электронное облако и не возвращающихся внутрь ка-
Постоянный электрический ток |
105 |
тода, под действием внешнего электрического поля.
Зависимость силы тока насыщения от работы выхода электронов из металла и температуры:
q |
|
|
Ф |
|
|
W |
|
||||
|
|
|
≈ exp |
− |
|
|
exp |
− |
k |
. |
(4.67) |
|
|
|
|||||||||
n W |
|
|
kT |
|
|
kT |
|
||||
|
|
k |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Плотность тока насыщения определяется соотношением (формула Ричардсона-Дешмана):
|
|
e m |
e |
k |
|
|
Ф |
|
|
|
jнас |
= |
|
|
T2 exp |
− |
|
|
, |
(4.68) |
|
2π2 |
h3 |
|
||||||||
|
|
|
|
kT |
|
|
где h – постоянная Планка.
Зависимость плотности тока от приложенного напряжения между электродами в вакууме (закон трех вторых):
j = |
4ε0 |
|
2e |
U3 / 2 , |
(4.69) |
9d |
|
||||
|
|
me |
|
где d – расстояние между электродами, расположенными в вакууме; U – напряжение (разность потенциалов), приложенное к электро-
дам.
Уравнение Пуассона для потенциала имеет вид
d2ϕ |
= |
ne |
, |
(4.70) |
|
dx2 |
ε0 |
||||
|
|
|
где n – концентрация электронов.
Закон сохранения энергии для дрейфа электронов:
m |
e |
v 2 |
|
|
|
д |
= e ϕ, |
(4.71) |
|
|
2 |
|||
|
|
|
где vд - скорость дрейфа электронов в точке с потенциалом ϕ.
Вторичная электронная эмиссия – явление испускания элек-
тронов с поверхности металлов, полупроводников и диэлектриков при бомбардировке их пучком электронов.
Вторичные электроны – электроны, которые выбиваются с поверхности первичными электронами.
Коэффициент вторичной эмиссии – отношение полного коли-
чества электронов эмитирующей поверхностью к числу первичных электронов:
106 |
Физика. Основные понятия и законы |
|
||
|
σ = |
N |
, |
(4.72) |
|
|
|||
|
|
N0 |
|
где N – полное количество эмитирующих электронов; N0 – число первичных электронов.
Ионизация газа – процесс вырывания из электронной оболочки атома одного или нескольких электронов под влиянием различных факторов (высоких температур, рентгеновских, ультрафиолетовых и космических лучей, радиоактивных излучений, в результате столкновений атома с электронами и другими быстрыми частицами).
Рекомбинация атомов – процесс соединения положительных ионов с отрицательными ионами или электронами после прекращения действия ионизатора, в результате которого образуются нейтральные атомы.
Уравнение баланса ионов в газе: |
|
|
||
|
dn |
= q − α n2 |
, |
(4.73) |
|
dt |
|||
|
|
|
|
где α - коэффициент рекомбинации ионов разных знаков; q – число пар ионов разных знаков.
Энергия ионизации атома или молекулы – минимальная энер-
гия, которую необходимо затратить на ионизацию атома или молекулы.
Потенциал ионизации – разность потенциалов, которую должен пройти электрон, чтобы приобрести энергию, равную энергии ионизации.
Плотность электрического тока в газах определяется выражением
j = ne (b+ + b− ) E, |
(4.74) |
||
где n – концентрация ионов по всему объему; |
|
||
e – заряд ионов; |
|
|
|
b+, b- - подвижности ионов; |
|
|
|
E – напряженность электрического поля. |
|
||
Закон Ома в слабых электрических полях: |
|
||
j = e |
q |
(b+ + b− ) E . |
(4.75) |
|
|||
|
α |
|
Закон Ома в сильных электрических полях и в случае малых концентраций ионов n:
Постоянный электрический ток |
107 |
j = qle, |
(4.76) |
где l – длина ионизационной камеры.
Квазинейтральный газ – идеализированный газ, в котором с высокой степенью точности выполняется равенство концентраций положительных и отрицательных ионов: n+ = n-.
Электронная лавина – лавинообразное нарастание числа электронов по мере их приближения к аноду.
Теория Таусенда – теория прохождения электрического тока через газ, которая учитывает ударную ионизацию атомов и молекул, ограничивающаяся стационарным режимом, т.е. таким, при котором все величины, характеризующие заряд, не зависят от времени.
Полная плотность электрического тока (согласно теории Таунсенда) остается постоянной на всем протяжении от катода к
аноду: |
|
|
|||
j = je + jp = const, |
|
(4.77) |
|||
где j – полная плотность тока; |
|
|
|||
je – плотность электрического тока электронов; |
|
|
|||
jp – плотность электрического тока положительных ионов. |
|
||||
Плотность электрического тока электронов |
|
|
|||
je = C exp[(α −β) x]− |
βj − qe |
|
, |
(4.78) |
|
α −β |
|||||
|
|
|
где C – постоянная интегрирования, которая определяется граничными условиями на электродах;
α - коэффициент ионизации, который определяется как среднее число ионов одного знака, производимое электронами на единице длины своего пути;
β - коэффициент ионизации, который характеризует ионизующую способность положительных ионов.
Условие пробоя газа или зажигания газового разряда: |
|
= (β + γα) exp[(α −β)l − (1 + γ)α], |
(4.79) |
где γ - среднее число электронов, вырываемых из катода одним положительным ионом.
Закон Пашена: если в нескольких разрядных трубках с плоскими электродами создать условия, при которых произведения давления p на расстояние l между электродами постоянны, то для всех трубок потребуется одна и та же разность потенциалов, чтобы вы-
108 |
Физика. Основные понятия и законы |
звать газовый разряд.
Виды разрядов в газах: тлеющий разряд, искровой разряд, коронный разряд и дуговой разряд.
Тлеющий разряд – самостоятельный стационарный разряд, в котором катод испускает электроны вследствие бомбардировки его положительными ионами и фотонами, образующимися в газе. Для тлеющего разряда характерна большая напряженность электрического поля и соответствующее ей большое падение потенциала вблизи катода (катодное падение) и сравнительно малой плотностью тока.
Искровой разряд – неустановившийся электрический разряд, возникающий в том случае, когда непосредственно после пробоя разрядного промежутка напряжение на нем падает в течение очень короткого времени (от нескольких долей микросекунды до сотен микросекунд) ниже величины напряжения погасания разряда.
Коронный разряд – самостоятельный высоковольтный электрический разряд в газе при давлении порядка атмосферного, возникающий в резко неоднородном электрическом поле вблизи электродов с большой кривизной поверхности (тонкая проволочка, острие).
Дуговой разряд – самостоятельный квазистационарный электрический разряд в газе практически при любых давлениях, превышающих 133,3 10-2÷133,3 10-4 Па, при постоянной или меняющейся с низкой частотой (до 103 Гц) разности потенциалов между электродами. Отличается высокой плотностью тока на катоде (102÷108 А/см2) и низким катодным падением потенциала, не превышающим эффективного потенциала ионизации среды в разрядном промежутке.
Плазма – частично или полностью ионизованный газ, в котором плотности положительных и отрицательных зарядов практически одинаковы (ионизованный квазинейтральный газ).
Идеальная плазма – потенциальная энергия взаимодействия частиц мала по сравнению с их тепловой энергией.
Степень ионизации плазмы α - отношение числа ионизованных атомов к полному их числу в единице объема.
Слабо ионизованная плазма - α порядка долей процента. Умеренно ионизованная плазма - α составляет несколько про-
центов.
Полностью ионизованная плазма – α близка к 100%.
Изотермическая плазма – плазма, для которой температура
Постоянный электрический ток |
109 |
всех компонентов одинакова (Te – электронная температура; Ti – ионная температура; Ta – температура нейтральных атомов).
Низкотемпературная плазма – принято считать плазму с Ti ≤
105 К.
Высотемпературная плазма – принято считать плазму с Ti
106÷108 К.
Основные свойства плазмы:
а) квазинейтральность – плотность положительных и отрицательных зарядов одинакова;
б) коллективность взаимодействия частиц – одновременно взаимодействуют друг с другом большое число частиц;
в) появление в плазме объемных зарядов и токов под влиянием электрического и магнитного полей – этим обусловливается ряд специфических свойств плазмы.
Дебаевская длина (дебаевский радиус экранирования) – опреде-
ляет размеры области, в которой не могут происходить заметные нарушения квазинейтральости плазмы:
D = |
kT |
. |
(4.80) |
|
2πne2 |
||||
|
|
|
Условие квазинейтральности плазмы – линейные размеры об-
ласти существования плазмы должны быть намного больше дебаевской длины.
Ленгмюровские волны в плазме – продольные колебания про-
странственного заряда.
Плазменная частота (частота ленгмюровских волн):
ω0 = |
4πne2 |
, |
(4.81) |
|
m |
||||
|
|
|
||
где n-объемная плотность зарядов плазмы; |
|
m, e –масса и заряд электрона.
Циклотронные частоты – частоты, с которым совершают вращательное движение заряженные частицы плазмы в магнитном поле:
ωB = |
eB |
, |
(4.82) |
|
mc |
||||
|
|
|
где B – индукция магнитного поля.
Ларморовские спирали – траектории движения заряженных частиц плазмы в магнитном поле, радиус которых определяется соотно-
110 Физика. Основные понятия и законы
шением: |
|
|
||
rB = |
v |
, |
(4.83) |
|
ω |
||||
|
|
|
||
|
B |
|
|
где v - перпендикулярная вектору индукции магнитного поля B составляющая скорости движения частицы.
Прицельный параметр r - расстояние, при котором угол отклонения электрона от первоначального направления порядка 900:
|
|
= |
Ze2 |
≈ |
e2 |
|
|
r |
|
|
|
. |
(4.84) |
||
mv2 |
|
||||||
|
|
|
kT |
|
|||
|
|
|
|
|
“Эффективное поперечное сечение” с учетом дальних взаимодействий электрона с положительными ионами:
2 |
|
Ze2 |
2 |
|
|
|
σ = πr |
|
|
|
|
, |
(4.85) |
|
2 |
|||||
L = πL |
|
|
||||
|
mv |
|
|
|
|
где Z – число элементарных зарядов положительных ионов плазмы;
L = ln D - кулоновский логарифм.
r
Время свободного пробега электрона в плазме – промежуток времени, в течение которого направление движения электрона меняется на угол порядка 900:
τ ≈ |
(3kT)3/ 2 |
m |
. |
(4.86) |
πZne4 L |
|
|||
|
|
|
|
|
Диамагнетизм плазмы – явление, |
при котором уменьшается |
внешнее магнитное поле за счет магнитных полей круговых токов, обусловленных вращением электронов и ионов плазмы.
Магнитный момент круговых токов заряженных частиц
плазмы |
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
mv |
|
|
|
|
pm = |
|
|
|
. |
|
(4.87) |
|
|
|
|
|||||
|
|
|
2B |
|
|||
Удельная проводимость плазмы |
|
|
|
|
|||
γ ≈ |
(3kT)3 / 2 |
|
|||||
|
|
|
|
. |
(4.88) |
||
πZe |
2 L |
|
|||||
|
|
m |
|
4.5. Электроны в кристаллах