29.30. Образуется теллур, у которого очень маленький период полураспада, а из теллура образуется уже йод 135

+ ˠ=0,003

ˠ=0,06 ( ˠ=0,06)

31. Волновое уровнение Гельмгольдса дает пространственное распределение нейтронов в активной зоне ЯР

32. >0.1 MэВ

33. Деле́ние ядра́ — процесс расщепления атомного ядра на два (реже три) ядра с близкими массами, называемых осколками деления. В результате деления могут возникать и другие продукты реакции: лёгкие ядра (в основном альфа-частицы), нейтроны и гамма-кванты. Деление бывает спонтанным(самопроизвольным) и вынужденным (в результате взаимодействия с другими частицами, прежде всего, с нейтронами). Деление тяжёлых ядер —экзотермический процесс, в результате которого высвобождается большое количество энергии в виде кинетической энергии продуктов реакции, а также излучения. Деление ядер служит источником энергии в ядерных реакторах и ядерном оружии.

При делении тяжёлого ядра выделяется примерно 200 МэВ и более 80 % этой энергии составляет кинетическая энергия осколков деления. Остальная часть распределяется между нейтронами, гамма-квантами, β⁻-частицами и антинейтрино. При этом соотношение между отдельными составляющими энергии деления слабо зависит от делящегося ядра и от энергии нейтрона, вызывающего процесс деления.

Превращающаяся в тепло энергия на один акт деления (200 МэВ), в перерасчёте на 1 г прореагировавшего ²³⁵U даёт:

5×10²³МэВ = 1,94×10¹⁰кал = 8,1×10¹⁰Дж = 22,5 МВт·ч ≈ 1 МВт·сут

34. Величина интегральной эффективности поглотителя обозначается r(Н) и в соответствии с определением измеряется в единицах реактивности ( в а.е.р., % или долях от b_э). Совершенно очевидно, что на НКВ величина интегральной эффективности любого поглотителя – нулевая (r(Н=0) = 0).

Столь же ясно, что на ВКВ интегральная эффективность поглотителя максимальна. Эту величину принято называтьфизическим весом поглотителя. То есть физический вес подвижного поглотителя – это величина положительной реактивности, высвобождаемая при подъёме его от НКВ до ВКВ. Иначе говоря, физический вес стержня-поглотителя – это его интегральная эффективность на верхнем концевом выключателе.

35. поглощение нейтронов частью ядер, у которых сечения поглощения в области энергии тепловых нейтронов велики (образующихся при делении урана и плутония) концентрация которых относительно быстро достигает равновесного значения. Отравление реактора практически полностью определяется ядрами Xe-135 и Sm-149.

Рассмотрим отравление Xe-135. Вероятность поглощения тепловых нейтронов этим нуклидом очень велика. Поэтому отравление наиболее существенно в реакторах на тепловых нейтронах и практически отсутствует в реакторах на быстрых нейтронах.

Можно предположить, что Xe-135 возникает лишь при делении U-235, потому что выход Xe-135 слабо меняется из-за присутствия других делящих ядер.

После пуска реактора количество Xe-135 вначале довольно резко возрастает, а затем, через некоторое время из-за ряда процессов достигает стационарного уровня (при работе реактора на стационарном уровне мощности).

После остановки реактора количество ядер Xe-135 увеличивается и проходит через максимум. При уменьшении потока нейтронов до нуля прекращается убыль ядер Xe-135 вследствие поглощения нейтронов, которая является преобладающей при достаточно больших мощностях. В то же время скорость образования ядер Xe-135 уменьшается гораздо медленнее, так как время жизни Х-135 достаточно велико.

Таким образом, после остановки реактора происходит уменьшение реактивности (обусловленное увеличением отравления ксеноном), которое принято называть йодной ямой. Поэтому при пуске реактора после кратковременной остановки требуется запас реактивности для компенсации йодной ямы. С помощью специальных режимов остановки реактора удается заметно уменьшить глубину йодной ямы, а значит, и запас реактивности, необходимый для пуска реактора после кратковременной остановки.

36. Мгновенной критичностью реактора называется такое его состояние, когда он критичен только на одних мгновенных нейтронах. При мгновенной критичности должно соблюдаться равенство k (1 )k 1 эф эф мгн

эф = - b = . Отсюда bэф = (kэф - 1)/kэф = r, то есть мгновенная критичность наступает при высвобождении реактивности r = bэф. Столь большое значение реактивности предопределяет разгон реактора с весьма малым периодом. По оценкам [8], при скачкообразном высвобождении реактивности r = bэф в первые 1,5 с плотность нейтронов возрастает примерно в 10 раз, что соответствует усредненному периоду Te = 0,65 с, а затем увеличение плотности нейтронов характеризуется установившимся периодом Te = 1,5 с. Такое малое значение Te объясняется тем, что при достижении мгновенной критичности установившийся период, так же как и переходные периоды, определяется условиями размножения и

запаздывающих, и мгновенных нейтронов, в то время как при r < bэф установившийся период определяется главным образом условиями размножения запаздывающих нейтронов, а переходные периоды – условиями размножения мгновенных нейтронов.

37. Плотность нейтронов (n).  Попросту говоря, это число нейтронов, находящихся в данный момент времени в единичном объёме среды. Из этого определения следует, что размерность плотности нейтронов - нейтр./см³, или формально - см^-3. Плотность нейтронов является сугубо статической характеристикой: в определении нет и намёка на то, что нейтроны движутся; в нём внима­ние сосредоточено только на факте присутствия в данный момент времени в единичном объёме среды определённого числа нейтронов, фиксации их в этом единичном объёме подобно тому, как моментальная фотография фикси­рует положение множества движущихся объектов, попадающих в поле зрения объектива, не давая при этом представления ни о характере, ни о нап­равлении, ни о скорости их движения. Благостная простота этого определения, давая легко воспринимаемое представление о плотности нейтронов, имеет один изъян: представляя факт присутствия n нейтронов в единичном объёме среды, оно не даёт представ­ления о том, равномерно или неравномерно размещены эти нейтроны в этом объёме. По существу, это простое выражение является определением средней величины плотности нейтронов. Для математического описания больших количеств нейтронов в больших объёмах среды с помощью непрерывных функций необходимо иметь строгое определение, охватывающее понятие и локальной плотности нейтронов. Вот почему Ядерный Стандарт рекомендует более общее определение: Плотность нейтронов - это отношение числа нейтронов, находящихся  в данный момент времени в объёме элементарной сферы, к величине объёма этой сферы. Элементарный объём - это объём, величина которого может быть сколь угодно малой, поэтому (в соответствии с понятием математики) оправдан­ным является его обозначение как dV. Значит, если в объёме dV в данный момент времени содержится dN нейтронов, то локальная плотность нейтро­нов в этом элементарном объёме (практически - "в точке", т.к. в преде­ле элементарный объём стягивается в точку) будет: n = dN/dV .                                  Cтандартное определение плотности нейтронов, преодолевая отмеченный изъян простейшего определения, тем самым делает в нашем представлении величину n (изначально дискретную) величиной непрерывной, меняющей­ся в объёме среды плавно, "от точки к точке", допуская при этом, что  n может принимать не только целые значения, но и дробно-долевые, например, n = 0.0784 нейтр/см³ или n = 3.496 нейтр/см³. А это удобно тем, что для математического описания нейтронных по­лей становится возможным использовать компактный аналитический аппарат непрерывных функций, который во всех отношениях удобнее дискретных описаний

38. функцией косинуса,

39. Какой функцией описывается радиальное распределение плотности потока ТН в гомогенной цилиндрической а.з.? - функцией Бесселя 1-го рода нулевого порядка для действительного аргумента.

40. Каковы основные функции отражателя в ВВЭР? - выравнивание поля ТН в а.з. в результате снижения утечки ТН и, как следствие, - уменьшение критических размеров а.з

41.

42. Период реактора (Т) — время, за которое мощность ядерного реактора изменяется в e раз (~2,7 раза). Величина, обратная реактивности. Измеряется в секундах.

43.

Мгновенной критичностью реактора называется такое его состояние,  когда он критичен только на одних мгновенных нейтронах.  При мгновенной критичности должно соблюдаться равенство k (1 эф )kэф 1 мгн эф = - b = . Отсюда bэф = (kэф - 1)/kэф =  r, то есть мгновенная критичность наступает при высвобождении реактивности r = bэф.

44.     частичная компенсация запаса реактивности на выгорание в начальный период кампании топлива; •     полное выгорание ВП на заключительном периоде кампании топлива и, соответственно, полное освобождение оставшейся реактивности первич-ного и наработанного вторичного топлива; •     выравнивание распределение энерговыделения как по радиусу актив-ной зоны реактора в целом, так и по сечению отдельных ТВС;

45. – период полураспада J-135 меньше величины периода полураспада Xe-135, то йод распадается быстрее чем ксенон.

- на всех реальних стационарных уровнях мощности ВВЭР стационарная концентрация J-135 всегда выше стационарной концентрации Xe-135.

- если , а , то это значит, что скорость распада J-135 всегда выше скорости распада Xe-135.

46.Радиоакти́вный распа́д — спонтанное изменение состава нестабильных атомных ядер путём испускания элементарных частиц или ядерных фрагментов. Процесс радиоактивного распада также называют радиоакти́вностью, а соответствующие элементы радиоактивными. Радиоактивными называют также вещества, содержащие радиоактивные ядра.

47. Различают альфа-распад ( с испусканием альфа-частиц), бета-распад (с испусканием бета-частиц), термина "гамма-распад" не существует. 

Альфа-частицы испускаются только тяжелыми ядрами, т.е. содержащими большое число протонов и нейтронов. Явление бета-распада состоит в том, что ядра некоторых элементов самопроизвольно испускают электроны и элементарную частицу очень малой массы - антинейтрино. В процессе радиоактивного излучения ядра атомов могут испускать гамма-кванты. Испускание гамма-квантов не сопровождается распадом ядра атома.

48. Ядро состоит из нуклонов единичной массы двух видов:

- протонов – частиц с единичным положительным зарядом.

- нейтронов – электронейтральных нуклонов

49. Величина нейтронно-протонного отношения в устойчивых ядрах с ростом их атомной массы возрастает от 1 до 1,6. Это означает, что в тяжелых ядрах число нейтронов выше числа протонов более чем 1,5 раза, а в легких ядрах числа протонов и нейтронов одинаковы. Этот факт в связи с возможность деления тяжелых ядер означает: если ядро U-235 разделится на 2 осколка произвольных масс, то наверняка в них окажутся лишние для их устойчивости нейтроны. Поэтому получаемый при делении осколки деления будут радиоактивны, и первое что будет происходить с ними, - испускание этих лишних для их устойчивости нейтронов.

50. – период радиоактивного полураспада – величина, обратная постоянной распада.

51.Борное регулирование — управление интенсивностью цепной реакции деления (реактивностью) в двухконтурных водо-водяных ядерных реакторах. Предназначено для компенсации медленных изменений реактивности во время эксплуатации реактора, производится изменением концентрации бора (борной кислоты) в воде первого контура.

52.Борное регулирование, в отличии от регулирования реактора с помощью поглотителя, практически не изменяют формы поля активной зоны.