Описание экспериментальной установки. Методика измерений
Для измерения длин волн спектральных линий в работе используется призменный монохроматор–спектроскоп УМ–2, предназначенный для спектральных исследований в диапазоне от 3800 до 10000 Å(1 Å = 0,1 нм).
На рис. 2, изображена оптическая схема установки. Пунктиром выделена оптическая схема, спектроскопа УМ–2. Свет от водородной лампы 1 посредством конденсорной линзы 3 фокусируется на входной щели спектроскопа. Призма сравнения 4 позволяет наблюдать вместе со спектром водорода и эталонный спектр, источник которого – ртутная лампа ДРС–150 ( I ').
П 6 5 3 2 1 4
УМ-2
Блок питания Лампы
ДВС-25
Блок питания ЭСП-111 10 1’
9
Рис.2
|
Основной элемент спектроскопа УМ–2 – призма 7, которая представляет собой многогранник сложной формы, изготовленный из прозрачного вещества, обладающего значительной дисперсией показателя преломления Остальные элементы схемы описаны в приложении 1. Действие призмы на лучи света можно проследить на простейшем примере трехгранной призмы (рис. 3).
ψ
|
Рис. 3
Луч света, падающий на левую грань призмы под некоторым углом , вследствие преломления выходит из призмы отклоненным на некоторый угол который так и называется "углом отклонения". Если обозначить преломляющий угол призмы ψ, показатель преломления n , а углы падения и преломления, как показано на рис. 3, то на основании закона преломления и простых геометрических соображений можно записать систему равенств:
(5)
При некотором значении , угол отклонения принимает минимальное значение. Несложно показать, что условия минимального отклонения выполняются при симметричном прохождении луча через призму при этом Основные характеристики спектрального прибора –дисперсия и разрешение – в этом случае оказываются наилучшими.
Чем больше дисперсия спектрального прибора, тем больше расстояние между структурными элементами спектра. Различают угловую и линейную дисперсии. Угловой дисперсией называется производная ..
Продифференцировав по уравнения (5), после несложных преобразований можно получить выражение для угловой дисперсии призменного спектрального прибора:
или в режиме наименьшего отклонения:
Линейная дисперсия Dx получается из угловой Dxφ путем умножения ее на фокусное расстояние объектива спектрального прибора:
Она равна длине участка спектра dx , соответствующего единичному спектральному интервалу (например, равному I Å). Чаще всего выражается в мм / Å.
Однако на практике используют обратную линейную дисперсию
(здесь x – координатная ось, направленная вдоль спектра по экрану). Обратная линейная дисперсия спектрального прибора приблизительно может быть вычислена так:
где – разность длин волн двух близко расположенных линий в спектре;
– расстояние между этими линиями на экране, т.е. в фокальной плоскости объектива.
Устройство монохроматора и методика работы с ним изложены в прил.1.