1) Электронный

, - антинейтрино

2) Позитронный

-нейтрино

Гамма-излучение - электромагнитные фотоны с высокой энергией ~ от 1 до 2-3 МэВ и малой длиной волны от 0,1 нм и меньше. Обозначается -  с индексом, указывающим энергию фотонов, например, _0,5 или _2,0.

-излучение

 - излучение радиоактивных веществ имеет линейчатый спектр, содержащий несколько (одну) линий.

3) Электронный или е-захват

Гамма-излучение - электромагнитные фотоны с высокой энергией ~ от 1 до 2-3 МэВ и малой длиной волны от 0,1 нм и меньше. Обозначается -  с индексом, указывающим энергию фотонов, например, _0,5 или _2,0.

-излучение

 - излучение радиоактивных веществ имеет линейчатый спектр, содержащий несколько (одну) линий.

Основной закон распада

Радиоактивный распад — это статистическое явление. Невозможно предсказать, когда распадется данное нестабильное ядро, можно лишь сделать некоторые вероятностные суждения об этом событии. Для большой совокупности радиоактивных ядер можно получить статистический закон, выражающий зависимость нераспавшихся ядер от времени.

Пусть за достаточно малый интервал времени dt распадается dN ядер. Это число пропорционально интервалу времени dt, а также общему числу N радиоактивных ядер:

где  — постоянная распада, пропорциональная вероятности распада радиоактивного ядра и различная для разных радиоактивных веществ. Знак «» поставлен в связи с тем, что dN < 0, так как число нераспавшихся радиоактивных ядер убывает со временем.

Разделим переменные и проинтегрируем (27.8) с учетом того, что нижние пределы интегрирования соответствуют начальным условиям (t = О, N = N₀; N₀ — начальное число радиоактивных ядер), а верхние — текущим значениям t и N: , т.е .

Потенцируя это выражение, имеем N = N₀ e^t.

^

Это и есть основной закон радиоактивного распада: число радиоактивных ядер, которые еще не распались, убывает со временем по экспоненциальному закону.

Н

Рис. 27.2

а рис. 27.2 изображены кривые 1 и 2, соответствующие разным веществам (₁ > ₂); начальное число N₀ радиоактивных ядер одинаково.

На практике вместо постоянной распада чаще используют другую характеристику радиоактивного изотопа — период полураспада Т. Это время, в течение которого распадается половина радиоактивных ядер. Естественно, что это понятие применимо к достаточно большому числу ядер. На рис. 27.2 показано, как с помощью кривых 1 и 2 можно найти периоды полураспада ядер; проводится прямая, соответствующая N₀/2, до пересечения с кривыми. Абсциссы точек пересечения дают Т₁ и Т₂.

Чтобы установить связь между Т и , подставим в уравнение (27.9) N = N₀/2 и t = T, откуда следует N₀/2 = N₀ e^T. Сокращая на n_o и логарифмируя это равенство, получаем

Т = In 2/  0,69/.

135.Период полураспада.Активность и единицы активности,Получение радионуклидов. Пери́од полураспа́да квантовомеханической системы (частицы, ядра, атома, энергетического уровня и т. д.) — время T_½, в течение которого система распадается с вероятностью 1/2. Если рассматривается ансамбль независимых частиц, то в течение одного периода полураспада количество выживших частиц уменьшится в среднем в 2 раза. Термин применим только к экспоненциально распадающимся системам.

_я.

Активность и единицы активности.

Скорость распада называемая активностью, является существенной характеристикой радиоактивного препарата:

или .

Единица измерения активности в СИ - распад с секунду(Бк).