- •Постоянное электрическое поле
- •3. Электрическое поле
- •3.6. Принцип суперпозиции электрических полей
- •3.7. Напряженность поля точечного заряда
- •3.8. Линии напряженности
- •4. Теорема Гаусса
- •4.1. Поток вектора напряжeнности электрического поля
- •4.1.3. Поток вектора через произвольную поверхность в неоднородном поле
- •4.2.2. Заряд в произвольном месте внутри сферы
- •4.2.4. Поток вектора е поля системы зарядов, находящихся внутри замкнутой поверхности
- •4.2.5. Поток вектора е для поля, созданного зарядами, находящимися вне замкнутой поверхности
- •9.4.3. Формулировка теоремы Гаусса
- •4.4.1. Поле равномерно заряженной бесконечной плоскости
- •Вопросы
- •9. Проводник в электрическом поле
- •10. Электроемкость уединенного проводника
- •11. Электроемкость конденсатора
- •12. Энергия электрического поля
- •12.1. Плотность энергии электрического поля в вакууме
- •13. Электрическое поле в диэлектрике
- •13.1. Диэлектрик
- •13.1.1. Два типа диэлектриков - полярные и неполярные
- •13.2. Поляризованность диэлектрика (вектор поляризации) - это дипольный момент единицы объема:
- •13.4.1. Плотность энергии электрического поля в диэлектрике
- •Постоянный электрический ток
- •1. Определение электрического тока
- •2. Плотность тока
- •2.1. Связь плотности тока и скорости упорядоченного движения зарядов
- •4. Закон Ома для участка цепи
- •5. Закон Ома в дифференциальной форме
- •6. Закон Джоуля-Ленца в дифференциальной форме
- •Магнитное поле в вакууме
- •1. Движущийся заряд - источник магнитного поля, индикатор магнитного поля - другой движущийся заряд
- •2. Проводник с током создает только магнитное поле, другой проводник с током реагирует только на магнитное поле
- •3. Рамка с током. Вектор магнитной индукции
- •3.1. Линии магнитной индукции:
- •4. Закон Био-Савара-Лапласа
- •4.1. Применение закона Био-Савара-Лапласа для нахождения магнитного поля прямого тока
- •5.6. Магнитное поле тороида
- •6. Закон Ампера
- •7. Сила Лоренца - это сила, действующая со стороны магнитного поля на движущийся в нем заряд
- •7.1. Движение заряженной частицы в однородном магнитном поле
- •11.1. Потокосцепление
- •11.2. Индуктивность соленоида
- •Практическое применение электромагнитной индукции
- •11.3. Энергия магнитного поля
- •Магнитное поле в веществе
- •2. Классификация магнетиков
- •Уравнения Максвелла
- •3. Система уравнений Максвелла в интегральной форме
13.4.1. Плотность энергии электрического поля в диэлектрике
|
, |
|
|
Вводя D, получим:
.
13.4.2. Теорема Гаусса для вектора , или .
В вакууме D = ε0E,
.
Это выражение справедливо и для поля в диэлектрике, если qi- свободные заряды.
Постоянный электрический ток
Электрический ток - это упорядоченное движение электрических зарядов, в металле - электронов. Ток, не изменяющийся со временем, называют постоянным.
1. Определение электрического тока
.
За время dt переносится заряд dq. Единица силы тока - ампер.
.
2. Плотность тока
|
|
, dI - ток, проходящий через площадку dS1. |
2.1. Связь плотности тока и скорости упорядоченного движения зарядов
|
|
За время dt через площадку dS пройдут заряды, отстоящие от нее не дальше чем на vdt. Заряд dq, прошедший за dt через dS: , где q0 - заряд одного носителя; n - число зарядов в единице объема; dS·v·dt - объем. |
Ток через площадь поперечного сечения проводника .
Плотность тока: .
Вектор направлен как и вектор .
3. ЭДС источника Для поддержания постоянного замкнутого тока при наличии сил, тормозящих движение носителей, необходимо компенсировать носителям заряда потери энергии, т.е. совершать над ними работу. Работа электростатического поля по замкнутой траектории:
.
φ1 = φ2, если траектория замкнута. Следовательно, эту работу должны совершать силы неэлектрического происхождения, сторонние силы. ЭДС - это
.
где q - заряд, над которым сторонние силы совершили работу Aст.сил.
.
Единица ЭДС - такая же, как и единица потенциала - вольт.
4. Закон Ома для участка цепи
|
|
|
, |
. Единица сопротивления - Ом.
Для однородного проводника длиной l и сечением S:
,
ρ - удельное сопротивление (из таблиц).
.
5. Закон Ома в дифференциальной форме
Закон Ома для элементарного объема проводника.
получим:
|
, |
где |
. |
|
Закон Ома в дифференциальной форме |
|
Удельная проводимость |
6. Закон Джоуля-Ленца в дифференциальной форме
Количество тепла, выделяемое в элементарном объеме с сопротивлением R при прохождении тока I в течении времени dt:
Найдем |
|
- |
закон Джоуля-Ленца. |
|
- |
плотность мощности. |
|
|
- |
закон Джоуля-Ленца в дифференциальной форме. |
7. Закон Ома для неоднородного участка цепи Неоднородный участок - участок, содержащий ЭДС.
|
|
Работа при перемещении заряда dq из точки 1 в точку 2: , где dq(φ1-φ2) - работа сил поля, dq ε12 - работа сторонних сил. |
dA12 переходит в джоулево тепло I2Rdt:
, (10.1), .
Закон Ома для неоднородного участка цепи:
.