- •Лабораторная работа №25 «Измерение удельной намагниченности насыщения»
- •Используемые приборы и принадлежности:
- •Лабораторная работа №28 Измерение температуры Кюри
- •Вонсовский с. В. Магнетизм. – м.: Наука, 1971
- •Приборы и принадлежности
- •Лабораторной работа №11 «Определение коэффициента термо-э.Д.С. Термопары».
- •При подготовке к выполнению лабораторной работы и к ее защите необходимо изучить теоретический материал по указанной литературе и данную методическую разработку.
- •Ответить на контрольные вопросы.
- •Подготовить заготовку отчета по лабораторной работе, включив в нее:
- •Контрольные вопросы
- •Описание установки
- •Порядок выполнения работы
Лабораторной работа №11 «Определение коэффициента термо-э.Д.С. Термопары».
Цель работы: градуирование термоэлемента, состоящего из десяти последовательно включенных термопар и определение коэффициента термо-э.д.с. термопары.
Приборы и принадлежности: макет установки, милливольтметр, мост.
Рекомендуемая литература:
1. Савельев И. В. Курс общей физики. – М.: Наука. 1989–т.1-3.
2. Детлаф А. А., Яворский Б. М. Курс физики. Высшая школа, 2002.
Содержание контрольных вопросов.
Расскажите о термоэлектрических явлениях.
Какими видами энергии обладают электроны зоны проводимости?
Какой уровень энергии называется уровнем Ферми?
Какая физическая величина называется термодинамической работой выхода электрона из металла?
Как связана работа выхода с положением уровня Ферми?
Какими процессами обусловлено возникновение термо-э.д.с.?
Выведите соотношение для суммы контактных разностей потенциалов в замкнутой цепи, состоящей из двух металлов.
Каков физический смысл α?
Дайте определение потенциала и напряженности электростатического поля? Как связаны и ?
Начертите схему установки и расскажите по ней ход выполнения работы.
Для каких целей используются термопары? Какими преимуществами они обладают по сравнению с жидкостными термометрами?
Задание на подготовку к работе:
При подготовке к выполнению лабораторной работы и к ее защите необходимо изучить теоретический материал по указанной литературе и данную методическую разработку.
Ответить на контрольные вопросы.
Подготовить заготовку отчета по лабораторной работе, включив в нее:
а) цель работы;
б) электрическую схему установки;
в) записать основные соотношения с пояснениями;
г) заготовить таблицу для результатов измерений.
Описание установки.
В качестве материалов, из которых изготовлена термобатарея, использованы сплавы хромель и константан. Выводы термобатареи подключены к клеммам C и D, к которым подключается милливольтметр, служащий для измерения термо-э.д.с. (рис. 1)
Н ечетные спаи (ТБ) помещены внутрь небольшого сосуда, температура Т2 которого измеряется термометром. С целью
термостатирования сосуд заполнен порошком окиси алюминия, который обладает хорошей теплопроводностью и высокими изоляционными свойствами. Четные спаи прикреплены вокруг чехла термометра сопротивления через изолирующий слой. Термометр сопротивления (ТС) вместе с четными спаями термопар помещается внутрь нагревателя Н. Нагреватель питается от понижающего трансформатора (Тр), напряжение на вторичной обмотке которого 30 В. Первичная обмотка включается в сеть напряжением 220 В.
Порядок выполнения работы.
Присоединить милливольтметр к клеммам CD термобатареи ТБ. Допустимо начинать измерения при наличии начальной ЭДС.
Подключить к клеммам АВ мост для измерения сопротивления термометра сопротивления. Измерить начальное сопротивление.
Включить первичную обмотку трансформатора Тр в сеть.
Через каждые 5-10 мВ регистрировать показания милливольтметра, измеряя соответствующие значения R термометра сопротивления. Нагревание производить не выше 200 ºC.
При достижении температуры 180 ºC выключить питание нагревателя.
Определить температуру Т горячих спаев, пользуясь градуировочной кривой термометра сопротивления (табл.1)
Таблица 1
Температура, ºС |
Сопротивление, Ом |
Температура, ºС |
Сопротивление, Ом |
-30 |
88,04 |
+100 |
139,10 |
-20 |
92,04 |
+110 |
142,95 |
-10 |
96,03 |
+120 |
146,78 |
0 |
100,00 |
+130 |
150,60 |
+10 |
103,96 |
+140 |
154,41 |
+20 |
107,91 |
+150 |
158,21 |
+30 |
111,85 |
+160 |
162,00 |
+40 |
115,78 |
+170 |
165,78 |
+50 |
119,70 |
+180 |
169,54 |
+60 |
123,60 |
+190 |
173,29 |
+70 |
127,49 |
+200 |
177,03 |
+80 |
131,37 |
+210 |
180,76 |
+90 |
135,24 |
+220 |
184,48 |
Записать результаты измерений в виде таблицы 2.
Таблица 2.
№ п/п |
Н А Г Р Е В А Н И Е |
Температура холодных спаев Т2 |
Разность температур Т1 - Т2 |
||
|
R |
T1 |
|||
|
|
|
|
|
|
Построить график на миллиметровой бумаге. По оси абсцисс отложить значения (Т1 – Т2), а по оси ординат – значение . Затем определить коэффициент термо-э.д.с.
,
где n – число термопар (n = 10),
- термо-э.д.с.,
(Т1 – Т2) – соответствующая разность температур.
Вычислить среднее значение коэффициента термо-э.д.с.
Приложение.
Между тепловыми и электрическими процессами в металлах и полупроводниках имеется связь, которая обуславливает явления, называемые термоэлектрическими. К их числу принадлежат явление Зеебека, явление Пельтье и явление Томсона.
Явление Зеебека заключается в том, что в случае, если спаи 1 и 2 двух разнородных металлов, образующие замкнутую цепь (рис.2), имеют неодинаковую температуру, в цепи течет электрический ток. Изменение знака у разности температур спаев сопровождается изменением направления тока. Это явление используется для измерения температур. Соответствующее устройство называется термопарой. Термопара представляет собой два разнородных проводника, спаянных с одного конца. Спай помещают в ту среду, температуру которой хотят измерить. Два других конца подключают к милливольтметру для измерения возникающей термоэлектродвижущей силы (термо-э.д.с.). Предварительно термопару градуируют.
Термо-э.д.с. обусловлена тремя причинами:
Зависимостью уровня Ферми от температуры.
Диффузией электронов (или дырок).
Увеличением электронов фононами.
Уровень Ферми зависит от температуры
.
Поэтому скачок потенциала при переходе из одного металла в другой (т. е. внутренняя контактная разность потенциалов) для спаев, находящихся при разных температурах, неодинаков, и сумма скачков потенциала отлична от нуля. Одного этого было бы достаточно для возникновения действующей в указанном на рис. 2 направлении э.д.с., равной:
Полученное выражение можно представить следующим образом:
(1)
Д ля выяснения второй причины возникновения термо-э.д.с. рассмотрим однородный металлический проводник, вдоль которого имеется градиент температуры (рис.3). В этом случае концентрация электронов с E>EF у нагретого конца будет больше, чем у холодного; концентрация электронов с E<EF будет больше у холодного конца. Вдоль проводника возникает градиент концентрации электронов с данным значением энергии, что повлечет за собой диффузию более быстрых электронов к холодному концу, а более медленных – к теплому. Диффузионный поток быстрых электронов будет больше, чем поток медленных электронов. Поэтому вблизи холодного конца образуется избыток электронов, а в близи горячего – их недостаток. Это приводит к возникновению диффузионного слагаемого термо-э.д.с.
При наличии градиента температуры вдоль проводника возникает дрейф фононов. Сталкиваясь с электронами, фононы сообщают им направленное движение от более нагретого конца проводника к менее нагретому. В результате происходит накапливание электронов на холодном конце и обеднение электронами горячего конца, что приводит к возникновению «фононного» слагаемого термо-э.д.с.
Оба процесса – диффузия электронов и увлечение электронов фононами – приводят к образованию избытка электронов вблизи холодного конца проводника и недостатка их вблизи горячего конца. В результате внутри проводника возникает электрическое поле, направленное навстречу градиенту температуры. При определенном значении напряженности E* поля сумма диффузионного и фононного потоков электронов становится равной нулю, и, следовательно, устанавливается стационарное состояние. Напряженность этого поля связана с изменением потенциала вдоль проводника в виде:
, где
Это электрическое поле является полем сторонних сил. Циркуляция напряженности этого поля по участку цепи А от спая 2 до спая 1 даст термо-э.д.с., действующую на этом участке в направлении, указанном стрелкой на рис. 2:
(2)
Аналогично термо-э.д.с., действующая на участке B от спая 1 до спая 2, равна:
(3)
Термоэлектродвижущая сила слагается из э.д.с., возникающих в контактах, и э.д.с., действующих на участках А и B:
Подставив выражения (1), (2), (3) и произведя несложные преобразования, получим:
Величина называется коэффициентом термоэлектродвижущей силы. Тогда термо-э.д.с. может быть представлена в виде:
, где .
Величину называют дифференциальной или удельной термоэлектродвижущей силой данной пары металлов или полупроводников. Для большинства пар металлов имеет порядок , для полупроводников - .
В отдельных случаях удельная термо-э.д.с. слабо зависит от температуры. Тогда термо-э.д.с. можно представить в виде:
.
С помощью термопар можно измерять с точностью порядка сотых долей градуса как низкие, так и высокие температуры.
Явление Пельтье заключается в том, что при протекании тока через цепь, составленную из разнородных металлов или полупроводников, в одних спаях происходит выделение, а в других – поглощение тепла. Экспериментально установлено, что количество выделившегося или поглотившегося в спае тепла пропорционально заряду q, прошедшему через спай:
, где ПAB – коэффициент Пельтье.
Явление Томсона заключается в том, что при прохождении электрического тока I по однородному проводнику, вдоль которого имеется градиент температуры , выделяется (или поглощается) тепло, аналогичное теплу Пельтье.
Количество тепла, выделяющееся в элементе проводника за время , равно:
, где - коэффициент Томсона.
МЕТОДИЧЕСКАЯ РАЗРАБОТКА
к лабораторной работе № 21
«Изучение термоэлектронной эмиссии и определение работы выхода. Выпрямляющее действие вакуумного диода»
Цель работы: Изучение термоэлектронной эмиссии и определение работы выхода электрона из вольфрама по экспериментальным вольт - амперным характеристикам диода с вольфрамовым катодом; изучение выпрямляющего действия вакуумного диода.
Литература (основная)
Сивухин Д. В. Общий курс физики.- М.: Наука, 1977.- Т. З.- § 101, 102.
Савельев И. В. Курс общей физики.- М.: Наука, 1979.- Т. З.- § 51-54, 60, 61.
Лабораторный практикум «Электрические и магнитные свойства вещества и движение частиц и электромагнитном поле».- Учебное пособие.- Под ред. Л. П. Горбачева.- М.: МИФИ, 1987.- 60 с.
Подготовка к работе
При подготовке к выполнению лабораторной работы и к её защите необходимо изучить указанный материал по основной литературе и настоящее описание лабораторной работы.
Изучение рационально строить в соответствии с приведенными ниже контрольными вопросами.
Подготовить бланк отчета по лабораторной работе, где необходимо указать:
цель работы,
электрические схемы,
основные расчетные соотношения с пояснениями,
таблицы для результатов измерений.