- •Лабораторная работа n7 дифракция света.
- •1. Цель и задачи работы
- •3. Методика выполнения работы
- •3.1. Лабораторная установка
- •3.2. Определение длины волны лазерного излучения
- •3.3. Определение периода решётки
- •3.4. Определение диаметра мелких частиц.
- •Условия максимумов
- •3.5. Определение длин волн спектра ртути
- •4. Контрольные вопросы
- •Использование гониометра для исследования дифракционных спектров.
- •Правила снятия отсчета на гониометре
3. Методика выполнения работы
3.1. Лабораторная установка
Лабораторная установка для определения длины волны лазерного излучения, периода решетки и диаметра частиц ликоподия состоит из лазера 1 и экрана 2, укреплённых на рельсе 3.
3.2. Определение длины волны лазерного излучения
Для определения длины волны лазерного излучения установить решётку с периодом 1/500 мм на рельс 3 между лазером и экраном 2. Измерить расстояние Аm от главного максимума до максимумов m = 1, m = 2 порядков. Для вычисления длины волны используем формулу (2)
d λ = d/m • Sinφ (3)
где ― φm угол дифракции m-го порядка
где В - расстояние от решетки до экрана.
(4)
где ΔB, ΔA - ошибка определения B и Аm, равная 1/2 деления линеек.
B, мм
|
m порядок спектра |
Am, мм
|
λ, нм
|
Δλ, нм
|
120
|
2
|
|
|
|
250
|
1
|
|
|
|
среднее значение:
|
|
|
3.3. Определение периода решётки
Установить решетку с неизвестным периодом на рельс на расстоянии В1 = 75 см от экрана. Измерить расстояние А1 от главного максимума до максимума 1-го порядка. Затем установить решётку на расстояние B2 = 5O см и измерить расстояние A2 до максимума 2-го порядка. Для расстояния В3 = 25 см измерить А3 для максимума 3-го порядка. Рассчитать 3 значение периода решётки d по формуле:
(5)
Вычислить среднее значение периода.
(λ и Δλ брать из предыдущих результатов)
B, мм
|
Am, мм
|
d
|
d cp
|
Δ d
|
m порядок спектра |
750 500 250
|
|
|
|
|
|
3.4. Определение диаметра мелких частиц.
3.4.1. Дифракционная картина от круглого диска (или малой круглой частицы) представляет собой периодическое распределение интенсивности света в виде концентрических колец - дифракционных максимумов и минимумов. Дифракционная картина от одной частицы будет слаба на фоне прямого недифракционного света. Для её усиления вместо одной помещается большее количество одинаковых круглых частиц. Так как в параллельном пучке лазера, имеющим осевую структуру, при смещении частиц в сторону от оси перпендикулярной ей, дифракционная картина не меняет своего положения, то все частицы дадут одинаковые дифракционные картины, налагающиеся друг на друга.
Интенсивности этих картин сложатся и результирующий эффект усилится.
Условия минимумов и максимумов дифракции на круглых частицах имеют вид: