5.2. Электронный микроскоп

Первый электронный микроскоп создан в 1932 году немецкими изобретателями Максом Кноплем и Эрнстом Руске. В отличие от электонографии, основанной на волновых свойствах электрона, в электронном микроскопе волновые свойства электронов, по возможности, стараются сделать несущественными. Предел разрешения микроскопа – наименьшее расстояние между двумя точками объекта, для которых ещё получаются несливающиеся изображения . В лучших оптических микроскопах предел разрешения порядка 300 нм. В электронных микроскопах его удаётся уменьшить до 0,5 нм. Этого удаётся достигнуть, увеличивая скорость электронов v и уменьшая его длину волны дё Бройля _Б.

Для сухого объектива при прямом освещении, как это имеет место в электронном микроскопе предел разрешения z:

Z= , где А – числовая апертура объектива электронного микроскопа – величина в силу его конструктивных особенностей очень маленькая –порядка 0,001.

Длина волны электронов:

Электроны ускоряются электрическим полем. Кинетическая энергия, приобретаемая электроном равна работе электрического поля:

m – масса электрона, e – его заряд, U – напряжение ускоряющего электроны электрического поля. Отсюда скорость, приобретённая электроном:

v , длина волны , а предел разрешения :

При ускоряющем напряжении U = 10⁹ В предел разрешения z 0,5 нм.

Фокусировка электронных пучков производится с помощью электромагнитных линз. По специальным катушкам текут токи, создающие магнитные поля. При помощи ферромагнитных обойм полям придают нужную форму. Действующие на движущиеся электроны силы Лоренца фокусируют их на объект (объективная катушка), а затем на экран (проекционная катушка).

В лучших электронных микроскопах достигается увеличение порядка 10⁶ .

Электронный микроскоп сыграл выдающуюся роль в прогрессе фармации, медицины, биофизики, особенно вирусологии и мембранологии.

5.3. Основные положения квантовой механики

А. Статистический (вероятностный) характер закономерностей квантовой механики.

В 1949 году советские физики В.А. Фабрикант с сотрудниками повторили опыт по исследованию дифракции электронов, но пропуская через кристаллическую фольгу электроны поочерёдно. Единичные электроны не дали никакой дифракционной картины на экране (рис.5.2 а). Они рассеивались хаотически, попадая в разные места экрана. И лишь когда через фольгу было пропущено достаточно большое количество электронов, выяснилось, что в некоторые места, а именно в те, которые соответствовали дифракционным максимумам, электроны попадают чаще, чем в другие (рис.5.2 б). Квантовые закономерности носят статистический, вероятностный характер и проявляются только для большого числа случаев. Поэтому волну дё Бройля иногда называют волной вероятностей.

Б. Волновая функция ( - функция)

Обладающая волновыми свойствами микрочастица описывается волновой функцией (х,y,z,t). Для стационарного, то есть не меняющегося во времени состояния, волновая функция не зависит от времени. Квадрат модуля - функции определяет вероятность dP нахождения частицы в малом объёме dV в окрестности точки (x,y,z).

dP = | |² dV (5.3)

Квантовая механика не определяет точно положение частицы в пространстве, а даёт вероятность её нахождения в тех и иных областях пространства.

В. Волновое уравнение Шрёдингера

Описывает поведение частицы с учётом её волновых и корпускулярных свойств. Для стационарного случая уравнение Шрёдингера имеет вид:

+ (5.4)

Е – полная энергия частицы, Е_п – потенциальная энергия частицы, m – масса частицы.

Г. Соотношение неопределённостей Гейзенберга

Для частицы, обладающей волновыми свойствами, нельзя точно определить ни координату х, ни проекцию импульса р_х. И то и другое определяется лишь с некоторыми неопределённостями р_х и х:

х х, р_х р_х

Согласно соотношению Гейзенберга, неопределённости координаты и импульса связаны между собой соотноением:

х р_х 1,05.10^-34 Дж.с (5.5)

Отсюда следует, что, чем точнее определена координата х, чем меньше неопределённость х, тем больше неопределённость проекции импульса р_х . И наоборот, чем меньше неопределённость р_х, тем больше неопределённость х .

Пример I. Электронно-лучевая трубка.

В электронно- лучевой трубке телевизора скорость электронов v_х = 10⁶ 10² м/с. То есть неопределённость скорости v_х = 10² м/с. Неопределённость проекции импульса р_х = m v_х связана с неопределённостью координаты х соотношением неопределённостей:

m v_х х , m 10^-30 кг.

Отсюда х 10^-6 ( м) = 1мкм.

То есть неопределённость координаты неизмеримо меньше размеров электронно-лучевой трубки и волновые свойства электрона в этом случае практически не проявляются. Электрон в электронно-лучевой трубке ведёт себя как частица.

Пример II. Электрон в атоме

Размер атома порядка 10^-10 м. Значит, неопределённость координаты электрона х 10^-10 м. Из соотношения неопределённостей:

v_х 10⁶ ( м/с).

Скорость движения электрона вокруг ядра атома v 10⁶ м/с.

Таким образом,

v_х = (10⁶ 10⁶) м/с –

- полная неопределённость. Поэтому нет смысла говорить об определённой траектории орбитального движения электрона и вообще об электроне как о сосредоточенной частице. Электрон в атоме – волна!

Другой вид соотнощения неопределённостей:

Е t , Е – неопределённость энергии некоторого состояния системы. t – время пребывания системы в этом состоянии. Чем меньше время пребывания системы в этом состоянии, тем больше неопределённость энергии состояния. Так как никогда t , Е 0. Энергию состояния системы можно определить лишь с некоторой точностью Е Е.