1.Тела, которые начинают притягивать к себе после натирания, называют наэлектризованными.

Между наэлектризованными телами имеется либо притяжение, либо отталкивание. Из этого следует, что заряды бывают 2 типов, одни – положительные, другие – отрицательные.

Одноимённые заряды отталкиваются, разноименные притягиваются.

Силы взаимодействия между наэлектризованными телами называют электрическими силами.

Избыток эл.зарядов одного знака в каком-либо теле называется кол-вом электричества (зарядом) данного тела.

Общий заряд любого тела является алгебраической суммой всех эл.зарядов, находящихся в этом теле.

Эл.заряды не возникают и не исчезают, а только перераспределяются между телами.

Закон сохранения заряда: алгебраическая сумма Эл. Зарядов в замкнутой системе остаётся постоянной.

Закон Кулона: сила взаимодействия 2 точечных зарядов прямо пропорциональна произведению их величин, обратно пропорциональна квадрату расстояния между ними и направлена вдоль прямой соединяющей эти заряды.

F=Kq₁q₂/r²

2.Если 2 тела взаимодействуют без материи между ними то такое взаимодействие называется дальнодейственным. Если же в её присутствии то – близкодейственным.

Материя существует в виде вещ-ва и в виде поля.

Поле, передающее воздействие 1-ого неподвижного Эл.заряда на другой неподвижный заряд в соответствии с законом Кулона, называется электростатическим или электрическим полем.

Эл.поле действует только на Эл.заряды.

Поле вокруг заряда называют силовым полем.

Силовая характеристика точки Эл.поля Е называется напряжённостью поля. Она измеряется силой, с которой поле действует на единичный положительный заряд, внесённый в заданную точку поля.

Линию напряженности считают направленной в ту сторону, куда указывает вектор напряженности Е.

Линией напряженности называется такая линия, в каждой точке которой вектор напряженности поля направлен по касательной.

3.В однородном эл.поле работа Эл.сил не зависит от формы пути. Если распределение в пространстве Эл. Зарядов, создающих Эл. Поле не изменяется со временем, то силы поля являются консервативными.

Работа сил Эл.поля по замкнутому контуру всегда равна нулю.

Условились потен­циальную энергию заряда, находящегося в точке, бесконечно удален­ной от заряженного тела, создающего поле, считать за нуль

Потенциальная энергия за­ряда, находящегося в какой-либо точке поля, будет численно равна работе, совершаемой силами поля при перемещении данного заряда из этой точки в бесконечность.

В электротехнике за нуль часто принимают потенциальную энергию заряда, находящегося на Земле.

4. Энергетическая характеристика ф электрического поля в данной точке называется потенциалом поля в этой точке. Потенциал измеряется потенциальной энергией единичного положительного заряда, находящегося в заданной точке поля:

Ф_в=П_в/й

Потенциал точки электрического поля численно равен работе, совершаемой силами' поля при перемещении единичного положительного заряда из этой точки в бесконечность.

Потенциал в любой точке поля равен алгебраической сумме потенциалов, созданных в этой точке каждым зарядом в отдельности.

Работу сил поля можно выразить с помощью разности потенциалов.

Разность потенциалов (Ф₁—ф₂) называется напряжением точками 1 и 2 и обозначается U₁₂.

Работа сил поля при перемещении заряда q между двумя точками поля прямо пропорциональна напряжению между этими точками.

Поверхность, все точка которой имеют одинаковый потенциал, называется эквипотенциальной (от латинского «экви» — равный).

Линии напряженности электрического поля всегда нормальны к эквипотенциальным поверхностям.

Работа сил поля при перемещении заряда по эквипотенциальной поверхности равна нулю.

Напряженность однородного поля численно равна разности потенциалов на единице длины линии напряженности.

Приращение потенциала, приходящееся на единицу длины линии напряженности однородного поля, называют градиентом потенциала и обозначают grad ф.

Поле сильнее там, где быстрее изменяется потенциал.

5. Когда проводник попадает в электрическое поле, то он электризуется так, что на одном его конце возникает положитель­ный заряд, а на другом — такой же по величине отрицательный заряд. Такая электризация называется электростатиче­ской индукцией или электризацией влиянием.

При равновесии зарядов на проводнике потенциал всех его точек одинаков.

При равновесии зарядов поля внутри проводника нет, а потенциал всех точек проводника одинаков.

При равновесии зарядов на проводнике его поверхность является эквипотенциальной поверхностью.

При равновесии весь избыточный заряд наэлектризованного проводника расположен на его поверх­ности.

Поверхностная плотность зарядов о, а значит, и напряженность поля вблизи поверхности проводника больше там, где больше кривизна поверхности.

6.Если весь отрицатель­ный заряд облака сосредоточен в его центре, а весь атом, находящийся в электрическом поле, можно уподобить системе двух равных по величине и противоположных по знаку зарядов q=Ze, которые расположены на расстоянии, то такую систему называют дипо­лем.

Произведение p_эл=lq называется э л ектрическим мо­ментом диполя.

чем больше напряженность внешнего поля тем больше становятся электрические моменты диполей в диэлектрике. При этом все векторы электрических моментов молекул диэлектрика оказываются направленными параллельно Е. Такой диэлектрик

называется поляризованным, а его диполи называются мягкими, так как их длина l зависит от Е.

Поляризация диэлектрика, обусловленная смещением элект­ронных облаков в молекулах относительно ядер, называется электронной поляризацией.

Поле, созданное внутри диэлектрика его поляризационными зарядами, направленно навстречу внешнему полю.

Сила взаимодействия между зарядами имеет наибольшее значение в вакууме.

7. Величина С, характеризующая зависимость заряда наэлектри­зованного проводника от размеров и формы проводника и внешних условий, называется электрической емкостью проводника. Электри­ческая емкость проводника измеряется количеством электричества, необходимым для повышения потенциала этого проводника на еди­ницу.

Фарад электрическая емкость такого проводника, которому для повышения потенциала на 1 В необходимо сообщить заряд в 1 Кл.

Конден­саторы — приборы, служащие для накопления .электрических зарядов и электрической энергии, электрическая емкость которых не зависит от внешних условий, т. е. имеет определенную величину.

Когда обкладки конденсатора являются плоскими поверхнос­тями, конденсатор называется плоским.

Когда конденсатор заряжен, то притягивающиеся друг к дру­гу разноименные заряды распо­ложены на внутренних сторонах обкладок. При сдвиге обкладок заряды собираются только на расположенных друг против дру­га поверхностях и емкость конденсатора умень­шается. Это явление использует­ся при устройстве конден­саторов переменной емкости, которые применяются, напри­мер, для настройки радиопри­емников.

9. Во многих слу­чаях для получения нужной емкости конденсаторы приходится соединять в группу, которая называется батареей.

Последовательным называется такое соединение кон­денсаторов, при котором отрицательно заряженная обкладка пре­дыдущего конденсатора соединена с положительно заряженной обкладкой последующего.

10. Направленное движение свободных зарядов в проводнике под дей­ствием сил поля называется электрическим током проводимости или электрическим током.

Движение отдельного заряда в проводнике иногда на­зывают микротоком, а полный ток — макротоком.

Ток в веществе всегда сопровождается увеличением внутренней энергии вещества.

Признаком существования в проводнике электрического поля является наличие не равной нулю разности потенциалов между любыми двумя точками проводника.

Для поддержания тока в электрической цепи на заряды кроме кулоновских сил должны действовать силы неэлектрической природы (сторонние силы).

11. Коэффициент пропорциональности и, который выражает зави­симость скорости движения носителей зарядов, обусловленной дей­ствием сил поля, от рода вещества проводника и внешних условий, называют подвижностью носителей тока. Подвижность измеряет­ся скоростью направленного движения носителей тока в проводнике при напряженности поля, равной единице.

Величину I, характеризующую быстроту переноса заряда в провод­нике через его поперечное сечение, называют силой тока (или током). Силу тока в проводнике измеряют количеством электричества, про­ходящего через поперечное сечение проводника за единицу времени:

I=q/t

Величину j, характеризующую быстроту переноса заряда в про­воднике через единицу площади его поперечного сечения, называют плотностью тока.

Такой ток, при котором плотность тока в каждой точке провод­ника не изменяется со временем, называют постоянным.

Если же ток изменяется со временем, то его называют переменным.

За направление тока принято направление движения положительных зарядов,которое совпадает с направлением Эл.поля.

12. Когда по какому-либо участку цепи протекает ток, то между силой тока и напряжением для этого участка существует определенная функциональная зависимость, которую называют вольт-амперной характеристикой.

Величину g, выражающую зависимость силы тока в проводнике от его рода, размеров и внешних условий, называют проводимостью участка цепи. Проводимость из­меряется силой тока, возникающей в проводнике при напряжении на его концах, равном единице.

Величина, характеризующая противодействие электрическом// току в проводнике, которое обусловлено внутренним строением про­водника и хаотическим движением его частиц, называется электри­ческим сопротивлением проводника. Сопротивление участка цат (без э. д. с.) измеряется напряжением на этом участке, необходи­мым для получения в нем тока, равного единиц.

Закон Ома для участка цепи без э.д. с: сила тока на участ­ке цепи без э.д. с. прямо пропорциональна напряжению на концах этого участка и обратно пропорциональна его сопротивлению: I=U/R.