- •1. Понятие жидкости. Виды жидкостей
- •2. Модель жидкости.
- •5. Вязкость жидкости.
- •9. Дифференциальное ур-е равновесия ж-ти (вывод).
- •10. Давление в произвольной точке жидкости. Гидростатический закон распределения давления.
- •12. Уравнение поверхностей равного давления.
- •15. Сообщающиеся сосуды.
- •8. Гидростатическое давление.
- •16. Сила давления жидкости на криволинейную стенку цилиндрической формы.
- •18. Общие сведения об относительном покое жидкости.
- •21 Виды движения жидкости
- •22 Струйная модель дв ж
- •27. Интеграл Бернулли. Напор. Виды напоров.
- •30.Методики применения Бернулли
- •31 Виды гидравлических сопротивлений.
- •32 Режимы движения жидкости. Критическое число Рейнольдса.
- •33. Сопротивление трения по длине. Формула Дарси-Вейсбаха.
- •34. Местные гидравлические сопротивления. Формула Вейсбаха.
- •36. Характеристики трубопроводов.
- •37. Последовательное соединение.
- •38. Параллельное соединение.
- •39. Способы подачи жидкости.
- •45. Истечение через насадки при постоянном напоре.
21 Виды движения жидкости
Рассмотрение движения жидкости в пространстве ограниченного твердыми направляющими поверхностями. Совокупность твердых направляющих поверхностей называется РУСЛОМ.
Скорость жидкости в заданной точке пространства называется местной скоростью. Задачей кинематики является нахождение скоростей в заданных точках пространства, т.е. в нахождении поля местных скоростей. По характеру изменения поля скоростей во времени движения жидкости подразделяется на – неустановившееся -установившееся Неустановившееся или нестационарное движение – это движение жидкости, с изменяющимися во времени местными скоростями.Т.к. скорость изменяется во времени, то существуют не равные нулю производные. условия нестационарности движения жидкости. Примеры неустановившегося движения жидкости -быстрое истечение жидкости через отверстие в дне сосуда -движение жидкости во всасывающем и напорном трубопроводе поршневого насоса. Установившимся движением жидкости называется движение с неизменными во времени скоростями. условие стационарности движения. Примеры установившегося движения: -истечение жидкости из сосуда, в котором поддерживается постоянный уровень жидкости -движение жидкости во всасывающем и напорном трубопроводе центробежного насоса. 2) По характеру изменения поля скоростей в пространстве установившиеся движения могут быть не равномерным , равномерным, плавноизменяющимся. –При неравномерном движении местные скорости изменяются в пространстве по величине и направлению. - При равномерном движении местные скорости неизменны во всех точках пространства( движение жидкости в цилиндрической трубе) - Плавноизменяющееся движение характеризуется плавным изменением поля скоростей в пространстве ( движение жидкости в трубе, которая имеет плавный поворот) к плавноизменяющемуся движению применимы законы равномерного движения.
22 Струйная модель дв ж
При изучении поступательного движения используется струйная модель жидкости. Её элементами являются: линии тока, трубки тока и элементарные струйки. Линия тока – это линия, в каждой точке которой, в данный момент времени, вектор скорости совпадает с касательной к этой линии. Трубка тока – это поверхность, образованная ЛТ нормальными в каждой точке бесконечно малого замкнутого контура. Элементарная струйка – это жидкость, движущаяся внутри трубки тока. Обладает двумя свойствами. Жидкость не входит и не выходит, через боковую поверхность элементарной струйки. Таким образом элементарная струйка является непроницаемой. Скорость и другие параметры жидкости в пределах поперечного сечения элементарной струйки изменяются на бесконечно малую величину.
23 потоки ЖПотоком называется движущаяся масса жидкости, ограничивающаяся твердыми направляющимися поверхностями. По характеру и сочетанию ограниченных поверхностей потоки подразделяются на безнапорные, напорные и гидравлические струи.Безнапорный поток – это поток ограниченный частично твердыми и частично свободными поверхностями. Напорный поток – поток ограниченный твердыми направляющими. Гидравлическая струя – это поток ограниченный только жидкостью или только газовой средой. В рамках струйной модели жидкости поток рассматривается как бесконечная совокупность элементарной струек, которые не перемешиваются, а при разных скоростях скользят относительно друг друга.
24 Живое сечение потока. Расход. Средняя скорость.Живое сечение потока – поверхность, в пределах потока нормальная в каждой своей точке проходящая через них линиями тока. При равномерном движении сечение является плоским. Основная характеристика сечения – его площадь. П – сплоченный периметр (перпендикулярно соприкасающийся с жидкой поверхностью стенки трубы). Расход – количество жидкости, проходящей через живое сечение потока в единицу времени. Количество можно изменять в объеме, массы и веса. Следовательно, различают: объемный расход Q [м3/с]; - массовый расход Qm [кг/с]; - весовой расход QG [Н/c]. Qm=ρ·Q QG=g·Qm= ρ·g·Q (взаимосвязь) dV=dS·dldQ=dV/dt=υ·dS Q= (*) υ – скорость жидкости вдоль элементарной струйки (*) – расход основной параметр потока Средняя скорость потока – в данном сечении определяется как частное от деления объемного расхода и площади живого сечения.υ ср=Q/S
Физический смысл: υ ср – средняя по сечению скорость жидкости Если известна υ ср → Q= υ ср·S
25. Уравнение неразрывности.
В соответствии со струйной моделью жидкости, поток может быть представлен бесконечной совокупностью элементарных струек. Элементарные струйки являются непроницаемыми, а жидкость сплошной и несжимаемой, поэтому объемный расход вдоль потока есть величина const. Q=const
Условие неразрывности υ ср·S=const S↑→ υ ср ↓ S↓→ υ ср ↑ Q1=Q2 S1· υ ср1= S2· υ ср2
υ ср1/ υ ср2= S2/ S1Скорости в сечениях обратно пропорциональны их площади.
26. Дифференциальные уравнения движения идеальной жидкости. Под идеальной понимают несжимаемой и лишенной вязкости жидкости. В этой жидкости сила внутреннего трения отсутствует, а так же связанные с ними потери энергии. Для вывода уравнений движения идеальной жидкости воспользуемся принципом Даламбера, который позволяет получить уравнение динамики из уравнения статики. ρ – плотность жидкости х, у, z – проекции единичной массовой силы на соответствующие оси координат Согласно принципу Даламбера уравнения движения могут быть получены из уравнения равновесия (1), если в каждой из них включить соответствующие проекции единичной силы инерции, взятой с противоположным («-») знаком. где δm – масса жидкости частицы (3) Величина это скорость жидких частиц по линии тока. Проекции вектора скорости зависят от координат ж.ч. по линии тока и времени.
) t-время, независимая переменная
координаты ж.ч. по линии тока (зависимые переменные)
Рассмотрим установившееся движение идеальной жидкости (5) (6) (6) и (5) (4) (3)
Уравнения (7) – дифференциальные уравнения установившегося движения ид. жидкости под действием единичной силы с проекциями X, Y, Z