- •1. Напряженность Эл.П. Принцип суперпозиции.
- •4.Типы диэлектриков. Поляризованность.Поляризация диэлектриков.
- •2.Магнитное поле и его характеристики. Закои Био-Савара-Лапласа.
- •3.Поток вектора напряжённости(магнитный поток). Теорема Гаусса для электростатического поля.
- •5.Сила Ампера. Сила Лоренца .Движение заряженных частиц в магнитном поле.
- •7.Явление электромагнитной индукции. Закон Фарадея. Правило Ленца.
- •6.Электрический ток. Сила и плотность тока. Правило Киргофа для разветвлённых цепей.
- •8.Действие магнитного поля на проводнике с током. Закон Ампера.
- •10.Идеальный проводник (Сверхпроводи́мость)эл-стат поле. Поверхностная плотность заряда.
- •9. Явление самоиндукции. Индуктивность контура. Токи при замыкании и размыкании цепей.
- •15)Классическая электронная теория проводимости металлов.
- •11.Теорема о циркуляции электростатического поля. Потенциальный характер эл-стат.Поля.
- •12. Потенциал электростатического поля и его связь с напряжённостью.
- •13.Электроёмкость уеденнёного проводика. Взаимная ёмкость двух проводников. Конденсаторы.
- •14. Условия существования эл тока. Закон Ома в инт и диф форме.
- •17.Идеальный проводник в электростатическом поле. Электростатическое поле в полости, электростатическая защита.
- •18.Магнитные свойства вещества. Природа пара- и диамагнетиков.
- •19.Намагниченность. Магнитное поле в веществе.
- •20.Стронние силы. Эдс и напряжение.
- •16. Работа электростатичсекого поля. Условие потенциальности электростатического поля.
- •21.Электро заряд. Дискретность заряда. Закон Кулона.
- •22. Ферромагнетики и их свойства. Природа ферромагнетизма.
- •23. Интерференция света в тонких плёнках.
- •26.Резонанс токов и напряжений.
- •24. Дифракция света. Принцип Гюйгенса-Френеля. Метод зон френеля.
- •27.Дисперсия света.
- •28.Естественный и поляризованный свет. Поляризация света. Закон
- •30.Когерентность световых волн. Интерференция света.
- •29.Поляризация света при отражении. Закон Брюстера.
- •31. Тепловое излучение и его характеристики. Абсолютно чёрное тело.
- •32.Закон Киргофа для теплового излучения
- •33. Вектор электромагнитной индукции. Магнитный поток.
- •34.Закон Стефана-Больцмана. Закон смещения Вина.
- •35.Внешний фотоэффект и его законы. Фотоны. Уравнение Энштейна для фотоэффекта.
- •36. Состав и характеристики атомного ядра.
- •38. Эффект Холла.
- •37. Дефект массы и энергия связи ядра. Ядерные реакции и законы сохранения.
- •3. Закон сохранения момента импульса
- •39. Колебательный контур. Вывод уравнений электромагнитных колебаний.
- •40.Тепловое излучение. Законы абсолютно чёрного тела.
- •41.Гипотеза Луи-де-Бройля. Волновая функция и её статический смысл.
- •42. Шредингера(стационарная).
- •43. Виды радиоактивности. Закон радиоактивного распада.
- •44. Корпусно волновой дуализм свойств вещества. Соотношение неопределенностей.
14. Условия существования эл тока. Закон Ома в инт и диф форме.
Условия существования: 1)наличие свободных носителей зарядов, 2) наличие разности потенциалов. это условия возникновения тока. чтобы ток существовал необходимы еще: 3) замкнутая цепь, 4) источник сторонних сил, который поддерживает разность потенциалов. Зако́н О́ма — физический закон, определяющий связь между Электродвижущей силой источника или напряжением с силой тока и сопротивлением проводника. В диф форме: зависимость от геометрических размеров исчезает, и тогда закон Ома описывает исключительно электропроводящие свойства материала. Для изотропных материалов имеем: j— вектор плотности тока, — удельная проводимость, E— вектор напряжённости электрического поля. - закон Ома в интегральной форме для участка цепи, содержащего эдс и формулируется следующим образом: падение напряжения на участке цепи равно сумме падений электрического потенциала на этом участке и эдс всех источников электрической энергии, включённых на участке.
17.Идеальный проводник в электростатическом поле. Электростатическое поле в полости, электростатическая защита.
Сверхпроводи́мость — свойство некоторых материалов обладать строго нулевым электрическим сопротивлением при достижении ими температуры ниже определённого значения (критическая температура). Известны несколько десятков чистых элементов, сплавов и керамик, переходящих в сверхпроводящее состояние. Сверхпроводимость — квантовое явление. Явление сверхпроводимости используется для получения сильных магнитных полей, поскольку при прохождении по сверхпроводнику сильных токов, создающих сильные магнитные поля, отсутствуют тепловые потери. Все внутренние области проводника, внесенного в электрическое поле, остаются электронейтральными. Если удалить некоторый объем, выделенный внутри проводника, и образовать пустую полость, то электрическое поле внутри полости будет равно нулю.
Электростатическая защита — помещение приборов, чувствительных к электрическому полю, внутрь замкнутой проводящей оболочки для экранирования от внешнего электрического поля.Это явление связано с тем, что на поверхности проводника (заряженного или незаряженного), помещённого во внешнее электрическое поле, заряды перераспределяются так (явление электрической индукции), что создаваемое ими внутри проводника поле полностью компенсирует внешнее.
18.Магнитные свойства вещества. Природа пара- и диамагнетиков.
Существуют магниты двух разных видов. Одни – так называемые постоянные магниты, изготовляемые из «магнитно-твердых» материалов. Их магнитные свойства не связаны с использованием внешних источников или токов. К другому виду относятся так называемые электромагниты с сердечником из «магнитно-мягкого» железа. Создаваемые ими магнитные поля обусловлены в основном тем, что по проводу обмотки, охватывающей сердечник, проходит электрический ток. Притягивание и отталкивание взависимости приближения различных полюсов. Вещества крайне разнообразны по своим магнитным свойствам. У большинства веществ эти свойства выражены слабо. Слабо-магнитные вещества делятся на две большие группы – парамагнетики и диамагнетики. Они отличаются тем, что при внесении во внешнее магнитное поле парамагнитные образцы намагничиваются так, что их собственное магнитное поле оказывается направленным по внешнему полю, а диамагнитные образцы намагничиваются против внешнего поля. Поэтому у парамагнетиков μ > 1, а у диамагнетиков μ < 1. Отличие μ от единицы у пара- и диамагнетиков чрезвычайно мало.