- •Курсовая работа
- •Глава 5
- •§5.1. Показатель эффективности при стрельбе по воздушным целям
- •§ 5.2. Оценка эффективности рв при стрельбе по наземным целям
- •§ 5.4. Определение области срабатывания для инерционных рв
- •§ 5.5. Пример расчета области срабатывания
- •§ 5.7. Определение области обнаружения цели для рв с узконаправленными антеннами
§ 5.4. Определение области срабатывания для инерционных рв
Для безынерционного РВ величина предельной дальности Rд является одновременно максимальной дальностью Rд= Rд макс , так как разрыв снаряда происходит мгновенно при наличии соответствующего сигнала от цели. При инерционном взрывателе произойдет смещение точки подрыва РВ от Rмакс , так как действие РВ в этом случае определяется не только уровнем, но и длительностью сигнала.
Величину предельной дальности, отвечающую инерционному взрывателю, обозначим через Rди . Очевидно, что
Методика расчета предельной дальности, у инерционных РВ сводится к следующему.
1.Определяется предельная дальность Rд макс, которая получается в том случае, если не учитывать условий стрельбы (углы встречи), частотной и временной характеристик РВ и сдвига максимума диаграммы излучения
При этом под U понимается наибольшая чувствительность тракта низкой частоты. Величина DF2=G и должна выбираться из условия F= 1. Тогда
2.Определяется предельная дальность Rд макс, которая была бы у безынерционного РВ с учетом условий стрельбы, но без учета временной характеристики РВ. С этой целью строится диаграмма срабатывания Rд(γ)= Rмакс (γ). Из полученной диаграммы находится нормированное значение дальности R макс и затем его абсолютное значение
3.Чаще всего инерционность РВ оценивается не по времени ,а по расстоянию (посредством счёта импульсов). Нужное количество символов , необходимых для срабатывания РВ , переводится в соответствующую инерционность по времени , а затем рассчитывается дальность подрыва Rд макс . Пусть РВ срабатывает после поступления на вход счётчика n импульсов , т.е n амплитудных значений сигнала какой-либо одной полярности , или , что то же самое , по истечении n переходов колебания доплеровской частоты Fд.
Тогда, если полагать, что при γ = 90
(5.24)
длительность периода колебаний допплеровской частоты составляет (в среднем)
(5.25)
Инерционность РВ по времени
(5.26)
Координата хд в случае безынерционного РВ соответствует хт и находится из соотношения
,
где
(5.27)
Величина хдн инерционных РВ определяется из следующих соображений. При инерционности по времени , заменяя реальный сигнал (рисунок 5.18) идеальным, в виде прямоугольника и считая, что точки Rm и хт соответствуют середине сигнала, т. е. задержка момента срабатывания РВ относительно точки
Rмакс определяется величиной, найдем координату
, (5.28)
Рисунок 5.18
В случае РВ с инерционностью по расстоянию определяем период Тд, инерционность и затем протяженность участка траектории , в пределах которого на предельном промахе реализуется n периодов Тд
; (5.29)
. (5.30)