- •Основы голографии
- •Голография как раздел физики.
- •Элементарный метод получения голограмм
- •Основные уравнения голографии (уравнения Габора)
- •Основные типы голографических схем
- •Основные свойства голограмм
- •Восстановление объектной волны
- •Делимость голограммы
- •Воспроизведение широкого диапазона градаций яркости объекта
- •Обращение волнового фронта
- •Ассоциативные свойства голограммы
- •Мультиплицирование изображения
- •Предельные параметры по информационной емкости
- •Голографическая интерферометрия.
- •Метод реального времени.
- •Метод двух экспозиций.
- •Метод двух длин волн.
- •Голографическая спекл-интерферометрия
- •Спекл-структуры
- •Практические достоинства и недостатки методов спекл-интерферометрии и их применение
-
Голографическая спекл-интерферометрия
В настоящее время во многих отраслях науки и техники широкое применение находят оптические методы исследования напряженно-деформированного состояния и пространственного положения твердого тела. Наиболее прогрессивным методом оценки качества чувствительных элементов является голографическая интерферометрия, причем для промышленного применения оказываются наиболее привлекательными методы голографической спекл-интерферометрии.
В основе голографической спекл-интерферометрии, лежит двухэкспозиционная регистрация сфокусированных изображений предметов в диффузно рассеянном когерентном излучении. Такая регистрация приводит к пространственной модуляции получаемых (наблюдаемых) изображений спекл-структурой, являющейся результатом взаимной интерференции пространственных составляющих диффузно рассеянного поля.
Спекл-структуры
Рис. 10
Различают два случая образования спеклов:
-
в пространстве предметов (объектов)
-
в пространстве изображений.
В пространстве предметов возникают так называемые объективные спеклы. Схема образования объективной спекл-структуры показана на рис. 11. Лазер освещает шероховатую, диффузно рассеивающую поверхность; полная амплитуда световой волны в точке наблюдения является суммой векторов амплитуд волн, рассеянных всеми точками освещенной поверхности. Эти волны имеют случайные фазы, и в результате их сложения получается результирующая амплитуда. При изменении координат точки наблюдения полная амплитуда (и интенсивность) принимает различные, также случайные значения, что и обусловливает появление спеклов. Поперечное смещение точки наблюдения (без изменения расстояния до рассеивающей поверхности) ведет к быстрому изменению разности хода между интерферирующими волнами и, соответственно, к мелкомасштабным изменениям интенсивности. Продольное смещение точки наблюдения ведет к относительно медленным изменениям разности хода и, соответственно, к относительно крупномасштабным флуктуациям интенсивности. Отдельные спеклы имеют вытянутую вдоль направления наблюдения сигарообразную форму.
Средний поперечный диаметр спекла D = 1,22λ/α, где α – угловой диаметр освещенной когерентным светом шероховатой поверхности. Средний продольный размер спекла L = 4λ/α2 .
В пространстве изображений образуются субъективные спеклы. При наблюдении субъективных спеклов изображение предмета оказывается промодулированным спекл-структурой. В этом случае средние размеры спеклов также описываются формулами D = 1,22λ/α и L = 4λ/α2, где α – угловые размеры линзы, образующей изображение (см. рис. 12).
Изображения, модулированные спекл-структурами, способны воспроизводить пространственный спектр объекта в его исходном и смещенном состояниях, что и позволяет получать спекл-интерферограммы, отражающие величину и характер изменений, которые претерпел объект.