- •Кафедра оФиФнгп
- •Сборник задач по физике
- •И примеры их решения
- •Часть
- •Предисловие
- •Программа курса физики для инженерно -технических специальностей заочного отделения вуза
- •Часть II
- •Электродинамика
- •Волновая и квантовая оптика
- •Атомная и Ядерная физика
- •Библиографический список
- •Контрольная работа №3
- •Электродинамика. Волновая оптика
- •Основные формулы
- •Электродинамика
- •Волновая оптика
- •Примеры решения задач
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Задачи для самостоятельного решения
- •Контрольная работа №4
- •Квантовая оптика. Атомная и ядерная физика
- •Основные формулы
- •Квантовая оптика
- •Атомная физика
- •Ядерная физика
- •Примеры решения задач
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Задачи для самостоятельного решения
- •Приложения
- •1. Основные физические константы
- •2. Работа выхода электрона из металлов
- •3. Периоды полураспада радиоизотопов
- •4. Массы атомов легких изотопов (а. Е. М.)
- •Содержание
- •Сборник задач по физике и примеры их решения
- •443100, Самара, ул. Молодогвардейская, 244. Главный корпус
Решение
Активность радиоактивного изотопа равна числу ядер, распавшихся за единицу времени
m2 =1,00.10–6кг,
а1=а2=а.
m1=?
а = –dN/ dt, (1)
где N–число нераспавшихся ядер в момент времениt. Знакминусозначает, что числоNуменьшается. Используем закон радиоактивного распада (22Ф)
N=N0e – λt , (2)
где N0–первоначальное число ядер в момент времениt=0; λ–постоянная радиоактивного распада, выражается через период полураспадаT(см. (24Ф))
λ =ln2/T. (3)
Продифференцируем уравнение (2) и полученный результат подставим в (1)
а= N0λe– λt,
или с учетом (2) имеем
а=λN. (4)
Число нераспавшихся ядер Nможно выразить через массу изотопаm, постоянную АвогадроNAи молярную массуM
N =mNA/M. (5)
Подставляя (3) и (5) в (4), получим:
По условию задачи активность уранаа1 равна активности стронцияа2.Тогда, используя (6), имеем:
откуда найдем искомую массу стронция
(7)
Подставляя сюда, взятые из таблиц периоды полураспада и молярные массы урана (T1, M1) и стронция (Т2, М2), получим ответ:
m1=435 кг.
Пример 14.Найти энергетический выход (тепловой эффект) реакции10B(n, α)7Li, протекающей в результате взаимодействия медленных нейтронов с покоящимися ядрами бора. Найти также кинетические энергии продуктов реакции.
Решение
В развернутом виде заданная реакция запишется
(1)
В соответствии с этой реакцией покоящееся ядро бора поглощает медленный нейтронполучившееся ядро испускает α-частицу (ядро гелия), и превращается в ядро литияЭнергетический выход реакцииQ находится из формулы (32Ф)
Q=(m1+ m2 – m3– m4)c2. (2)
В нашей задаче m1=mB–масса атома бора;m2= mn–масса нейтрона;m4 = mHe–масса атома гелия; m3 = mLi –масса лития. Тогда (2) запишется:
Q=(mB+mn–mLi –mHe)c2. (3)
Если массы атомов и частиц в этом уравнении выразить в атомных единицах массы (а. е. м.) и воспользоваться соотношением c2=931 МэВ/а. е. м., то энергетический выход реакции будет выражен в МэВ. Используя табличные данные, из (3) получим:
Q =2,80 МэВ.
Для нахождения кинетической энергии продуктов реакции (1) необходимо учесть, что покоящееся ядро бора взаимодействует с медленным нейтроном. Следовательно, кинетической энергией этих частиц можно пренебречь, и в соответствии с законом сохранения энергии, энергетический выход реакции Qбудет равен сумме кинетических энергий продуктов реакции
ELi+EHe =Q. (4)
Суммарный импульс частиц до реакции равен нулю, т. к. ядро бора покоилось, а нейтрон медленный. Следовательно, суммарный импульс частиц после реакции также равен нулю
рLi + рHe = 0.
Отсюда следует, что импульсы частиц направлены в противоположные стороны и равны по модулю
рLi= рHe. (5)
Ядра лития и гелия считаем нерелятивистскими (v<< c) , следовательно, их импульсы равны
где mLi,mHe–массы ядер лития и гелия, которые с достаточной для нас точностью равны массам соответствующих атомов. Используя (5), получим:
mLi ELi = mHe EHe . (6)
Из уравнений (4), (6) найдем искомые энергии
Округляя массы ядер (или атомов) mLi ,mHe , взятые из таблицы, до целых чисел и, используя найденное значениеQ, получим числовые значения кинетических энергий:
ELi =4Q/11=1,02 МэВ,
EHe= 7Q/11=1,78 МэВ.
Пример 15.Найти полезную мощностьPполатомной электростанции, расходующей за сутки уран235Uмассойm=0,10 кг, если к. п. д. электростанции η=16%. Энергия, выделяемая при распаде одного ядра урана,E0=200 МэВ.