fkx109

Применение

уравнения КлаузиусаКлапейрона к процессам сублимации

21

Процессы возгонки (сублимации)

в однокомпонентной системе

Уравнение Клаузиуса-Клапейрона в применении к равновесной системе, состоящей из твердой и газообразной фаз, дает возможность получить ответ на вопрос:

как зависит давление насыщенного пара над твердым веществом от температуры?

Пусть кристаллы вещества А находятся в равновесии со своим насыщенным паром (рис.3.7) и пусть 1 моль вещества А равновесным путем переходит из твердой фазы в газообразную:

Акр ↔ Агаз

Тогда согласно уравнению КлаузиусаКлапейрона:

где Нвозг – мольная теплота возгонки вещества А, Vтв – объем 1 моля твердого вещества А,

Vг – объем 1 моля насыщенного пара,

Р– давление насыщенного пара над твердым веществом при температуре Т,

Т – температура, при которой находится система.

Рис. 3.7. Двухфазная равновесная система: кристаллы вещества А находятся в равновесии со своим паром при температуре Т

Критическая

точка

воды

24

На диаграмме состояния воды, изображенной на рис. 3.10:

∙линия ОА описывает зависимость

температуры плавления Н2О (Тпл) от внешнего давления (Рвн) (сравните рис.3.3);

каждая точка лежащая на линии ОА, соответствует таким условиям (Р и Т), при которых система состоит из двух равновесных фаз: твердой (лед) и жидкой;

∙линия ОВ описывает зависимость давления насыщенного пара надо льдом от

−H возг

=A × e RT (сравните

рис. 3.9); каждая точка на линии ОВ соответствует таким условиям (Р и Т), при которых система состоит из двух фаз: твердой (лед) и газообразной (водяной пар);

∙линия ОС выражает зависимость давления насыщенного пара над жидкой водой от

−Hисп

=A ×e RT (сравни-

те рис. 3.6); каждая точка на линии ОС соответствует таким условиям (Р и Т), при которых система состоит из двух фаз: жидкой воды и ее насыщенного пара.

Верхний предел кривой испарения ОС находится в точке С, которая называется

критической точкой. Для Н2О: Ткрит=374°С

(647К) и Ркрит=2,2·105кПа (218 атм). Выше критической температуры фазы жидкости и пара

становятся неразличимыми, исчезает четкая межфазная граница между жидкостью и паром.

Линии ОА, ОВ и ОС делят диаграмму на три области.

Каждая точка области I соответствует условиям (температуре и давлению), при которых Н2О состоит из одной

Задание

Тройная

точка

воды

Замечание

25

твердой фазы (льда).

Каждая точка области II соответствует условиям (Р и Т), при которых система состоит из одной жидкой фазы.

Каждая точка области III соответствует таким

Р и Т, при которых вода находится в виде одной паробразной фазы.

* * *

Доказать, что обязательно существует некоторые давление и температура, причем только одна Т и одно Р, при которых все три фазы Н2О (лед, пар и жидкая вода) находятся в равновесии: Т ↔ Г ↔ Ж. Другими словами, доказать, что линии ОА, ОВ и ОС обязательно должны пересечься в одной точке (при доказательстве следует использовать правило фаз Гиббса).

* * *

Точка «О» на диаграмме состояния воды (рис. 3.10) соответствует условиям (Р и Т), при которых в системе находятся три равновесные фазы: лед, жидкая вода и водяной пар. Эта точка называется тройной точкой воды. В отсутствии атмосферного воздуха тройная точка воды имеет

координаты: Ттр.точки= 0,01°С и Ртр.точки = 610 Па

(4,58 мм.рт.ст).

* * *

В присутствии атмосферного воздуха три фазы воды находятся в равновесии при Т = 0°С и Р= 1 атм. Понижение тройной точки на воздухе вызвано:

1)растворимостью воздуха в жидкой воде, что

приводит к снижению Ттр.точки на 0,0024° и 2)повышением внешнего давления от 4,58 мм.рт.ст.

до 1 атм, которое снижает Ттр.точки еще на 0,0075°.

* * *

Задание

Идеальный

раствор

27

Прочитайте в учебной литературе о силах Ван дер Вальса, водородной связи и других видах межмолекулярного взаимодействия.

* * *

Раствор называется идеальным, если силы взаимодействия между однородными и разнородными молекулами в растворе одинаковы.

При образовании идеальных растворов из чистых компонентов не поглощается и не выде-

ляется теплота ( Нрастворения = 0) и не меняется объем системы ( Vрастворения = 0) (рис.4.1).

P, T = const

процесс

Врастворения

АA = 0

Рис. 4.1. Термодинамическая схема образования идеального раствора из чистых компонентов: объем системы не меняется: V = V2 – V 1= 0; при образовании идеального раствора теплота и рабо-

та процесса растворения равны 0, поэтому

Н = Н2 – Н1= 0, U = U2 – U 1= 0,

процесс протекает за счет «энтропийного» фактора: G2 – G 1 = H – T S = 0 – T(S 2 – S 1) < 0.

По свойствам к идеальным растворам приближаются смеси некоторых неполярных органических веществ, например бензол – толуол; смеси оптически активных изомеров, некоторые расплавы.

Для обоих компонентов идеального рас-

твора, находящегося в равновесии со своим па-

Летучие

смеси с отрицательными

отклонениями от закона Рауля

Реальные летучие смеси. Законы

Рауля и Генри

Для реальных растворов, находящихся в равновесии со своим паром, закон Рауля выпол-

няется только при небольших концентрациях

растворенного вещества и не для обоих ком-

понентов, а только для растворителя. При дру-

гих концентрациях наблюдаются отклонения от закона Рауля, вызванные тем, что силы взаимодействия однородных и разнородных молекул в растворе неодинаковы. Различают растворы с

положительными и отрицательными откло-

нениями от законов Рауля.

Смеси с отрицательными отклонениями от закона Рауля

Пусть в реальном растворе взаимодействие разнородных Р=РА+РВ молекул сильнее, чем одно- родных (при образовании таких растворов из чистых

компонентов теплота выделяется ( Н < 0) и объем рас-

твора уменьшается ( V < 0)).

Если такой реальный раствор находится в равновесии со своим паром, то:

а) при малых концентрациях вещества А дав-

ление насыщенного пара компонента В над раствором подчиняется закону Рауля: