Fokin_Kogerentnye_opticheskie_seti_
.pdfРис. 3.47. Исполнение входной цепи когерентного приемника [49]
Рис. 3.48. Когерентный оптический приемник с цифровой обработкой сигнала [49]
Несинхронные схемы когерентных приемников могут использоваться для несложных форматов оптической модуляции, как правило, только двухуровневых сигналов (RZ, NRZ, DPSK) совместно со сложной цифровой обработкой в сигнальном процессоре (DSP, Digital Signal Processing).
151
Рис. 3.49. Когерентный гомодинный оптический приемник с фазо-частотной подстройкой оптического гетеродина LO [49]
3.4.3. Конструкции и характеристики фотодетекторов
Для реализации когерентного приема в оптических системах используют фотодетекторы с определенным набором выполняемых требований: высокой чувствительности (т.е., наибольшее соотношение фототока и падающей на детектор мощности, А/Вт); минимальных квантовых и тепловых шумов; полос частот, соответствующих детектируемым сигналам; широкому диапазону мощности на входе; термоустойчивости характеристик; интегрируемости в оптические схемы.
В качестве фотодетекторов для когерентных систем используют не только традиционные фотодиоды конструкций трехслойной p-i-n (рис. 3.50, а) и четырехслойной APD (лавинные фотодиоды) (рис. 3.50, б), имеющих минимальные шумы, но и приборы новых конструкций, например, MSM-TWPD (metal– semiconductor–metal traveling-wave photodetecor – фотодетектор бегущей волны в конструкции металл–полупроводник–металл) с последовательным или параллельным сегментным применением микро p-i-n диодов и лавинные фотодиоды с квантовыми ямами APD-MQW. Они имеют более широкую полосу пропускания (до 500 ГГц), высокую квантовую эффективность (чувствительность) и могут работать при достаточно больших мощностях оптического излучения на входе, что, в свою очередь, актуально при когерентном приеме, т. е. когда сигнал оптического гетеродина многократно превосходит информационный сигнал из оптической линии. Также современные приборы детектирования наделяются свойствами волновой селективности. В качестве материалов для фотодиодов применяют Ge, InGaAs и другие (рис. 3.51), соответствующие своими энергетическими характеристиками рабочим волнам.
Высокое быстродействие лавинных фотодиодов APD-MQW и высокая квантовая эффективность достигнуты применением многослойного, состоящего из двух видов материалов (рис. 3.52) AlGaAs/GaAs с различной шириной за-
152
прещенной зоны (рис. 3.53). Такая структура слоя лавинного умножения получила название сверхрешетки [43].
В физике полупроводников под термином «сверхрешетка» принято понимать твердотельную структуру, в которой помимо периодического потенциала кристаллической решетки имеется дополнительный потенциал, период которого существенно превышает постоянную решетки.
а |
б |
Рис. 3.50. Конструкции традиционных приборов p-i-n-фотодиода и ЛФД
Рис. 3.51. Характеристики поглощения оптического излучения различными материалами
153
Различают следующие виды сверхрешеток: композиционные сверхрешетки – эпитаксиально выращенные периодически чередующиеся тонкие слои полупроводников с различной шириной запрещенной зоны; легированные сверхрешетки – периодический потенциал образуется путем чередования ультратонких слоев n- и p-типов полупроводника, которые отделяются друг от друга нелегированными слоями; спиновые сверхрешетки – образованные периодическим чередованием слоев одного и того же полупроводника, одни слои легируются немагнитными примесями, а другие – магнитными, без магнитного поля энергетическая щель во всей сверхрешетке постоянна, периодический потенциал возникает при наложении магнитного поля; сверхрешетки, сформированные в двумерном электронном слое (например в системе МДП: металл–диэлектрик– полупроводник) путем периодической модуляции плоскости поверхностного заряда; сверхрешетки, потенциал в которых создается периодической деформацией образца в поле мощной ультразвуковой или стоячей световой волны.
Рис. 3.52. Конструкция лавинного фотодиода APD MQW
Еще одна причина применения сверхрешеток для построения лавинных фотодиодов заключается в том, что большие различия между коэффициентами ударной ионизации для электронов и дырок приводят к сокращению шумов и требуемых напряжений смещения.
Также преимущество подобных структур в том, что процесс лавинного размножения более локализован, что также уменьшает помехи. Толщины отдельных слоев лежат между 100 и 500 Å.
154
Рис. 3.53. Структура сверхрешетки MQW слоя умножения лавинного фотодиода
На рис. 3.53 буквенными индексами обозначено: Ec – энергетический уровень свободных носителей зарядов (электронов); Ev – энергетический уровень валентной зоны связанных электронов и свободных положительных зарядов (дырок); EF –энергетический уровень Ферми примесных полупроводников.
Одной из разновидностей современных конструкций фотодетекторов типа p-i-n, помимо MSM-TW-PD [46], стали приборы UTC-PD (Uni-Travelling-Carrier Photodetecor), TW-PD [47], TW-UTC-PD [48].
Фотодиоды UTC-PD отличаются от обычных p-i-n сокращением времени дрейфа носителей заряда (дырок и электронов) после их образования от воздействия фотонов на носители зарядов в кристаллах (рис. 3.54). При этом для положительных носителей (дырок) создается короткий путь, а для электронов повышенная скорость дрейфа.
Рис. 3.54. Энергетические диаграммы уровней UTC-PD (а) и p-i-n (б)
Фотодиоды TW-PD имеют два варианта конструктивного оформления: последовательное включение микро p-i-n-фотодиодов с определенным периодом (рис. 3.55, а) и параллельное включение микро p-i-n-фотодиодов (рис. 3.55, б).
155
Периодичность размещения микрофотодиодов связана с длиной волны, на которой требуется получение максимальной квантовой эффективности, что в таком случае способствует селективности. Замена в этих конструкциях p-i-n- фотодиодов на приборы UTC-PD повышает быстродействие, т. е. расширяет полосу частот детектируемых сигналов (рис. 3.56).
а) последовательный фотодиод TW-PD
б) параллельный фотодиод TW-PD
Рис. 3.55. Фотодиод бегущей волны с последовательным (а) и параллельным (б) размещением p-i-n-фотодиодов
Фотодетекторы с управляемыми селективными свойствами строятся на основе оптических избирательных систем с решетками Брэгга, резонаторами Фабри–Перо [44] и резонаторами кольцевого типа [45]. Один из примеров конструкции такого прибора представлен на рис. 3.57, где селективные управляемые свойства реализованы многослойной структурой на основе брэгговских
156
решеток (DBR) и поддержкой высокой чувствительности секциями из p-i-n- фотодиодов.
Рис. 3.56. Нормированные коэффициенты передачи фотодетекторов
Рис. 3.57. Пример конструкции селективного перестраиваемого фотодетектора секционного типа
Пример характеристик перестраиваемой селективности фотодетектора приведен на рис. 3.58, где показаны экспериментальные характеристики квантовой эффективности управляемого прибора в диапазоне волн селекции 1530–1580 нм. Полоса пропускания на каждой волне составляет около 10 ГГц по уровню –3 дБ.
Для выполнения операций переключения волновых каналов, оптимизации использования волновых диапазонов (grooming – обобщенный термин, характеризующий различные пути улучшения использования ресурсов оптических сетей) и т. д. в состав интегрированных оптических схем включаются волновые конверторы (рис. 3.59, 3.60), которые имеют малые габариты, малое потребление энергии. Использование полупроводниковых оптических усилителей, фотодетектора и перестраиваемого лазера в составе конвертора волн позволяет реализовать малогабаритные, контролируемые и управляемые устройства для гибкого построения оптической сети.
157
Рис. 3.58. Пример измеренных характеристик ФД с перестройкой [44,45]
Рис. 3.59. Структура интегрального волнового конвертора
Рис. 3.60. Конструкция интегрального волнового конвертора
158
Контрольные вопросы
1.Какие структуры оптических передатчиков различают при классифика-
ции?
2.Чем характеризуют оптические передатчики с прямой модуляцией?
3.Какие преимущества имеют передатчики с внешней модуляцией?
4.Какие особенности имеет структура оптического передатчика с двойным модулятором?
5.Какие требования предъявляют к источникам излучения когерентных ВОСП?
6.Какие конструкции лазеров в большей степени пригодны для когерентных ВОСП?
7.С какой целью в лазерах реализуется управление излучением?
8.Какие способы перестройки лазеров возможны?
9.Что предусмотрено в конструкции лазера SG-DBR для перестройки?
10.Какой диапазон перестройки волн излучения имеет лазер SG-DBR?
11.Что особенного в конструкции лазера DS-DBR?
12.Что в конструкции лазера GCSR обеспечивает независимое управление мощностью излучения?
13.Почему в конструкции лазера LGLC получен диапазон перестройки до 65 нм?
14.Чем производится перестройка волн излучения в лазере MGY?
15.Какое устройство определяет волну излучения и ее перестройку в лазе-
ре ECL?
16.Чем характеризуют все типы перестраиваемых лазеров когерентных
систем?
17.Чем отличаются форматы модуляции RZ и NRZ?
18.Что принято считать параметрами модуляции?
19.Какой физический эффект является основой функционирования модулятора EAM?
20.Чем определяется полоса частот модулирующего сигнала для EAM?
21.Что входит в конструкцию модулятора MZM?
22.Что подлежит управлению в модуляторе MZM для формирования модулированного по интенсивности оптического сигнала?
23.Какая основная проблема у простых модуляторов EAM, MZM?
24.Какие конструкции оптических модуляторов позволяют при увеличении скорости передачи информационных данных не расширять полосу частот модулированного сигнала?
25.Чем оправдано использование сложных схем оптических модуляторов?
26.Что входит в состав приемников оптических сигналов когерентного и некогерентного типов?
27.Какое преимущество имеют балансные (спаренные) схемы фотоприем-
ников?
28.Для чего в оптических цепях приемников используют MZDI?
159
29.Что входит в состав оптических гибридных схем?
30.Какие конструкции фотодетекторов имеют наивысшую полосу частот пропускания?
31.Чем отличаются конструкции фотодиодов APD-MQW от фотодиодов
UTC-PD, TW-UTC-PD?
32.С какой целью можно перестраивать фотодетектор по длине волны максимальной чувствительности?
33.Что входит в состав интегрального волнового конвертора?
160