- •Пермский государственный технический университет
- •Введение
- •Список литературы Основная
- •Дополнительная
- •1. Краткие методически указания по
- •2. Методические указания к решению задач
- •3. Основные формулы. Оптика Преломление света
- •Интерференция света
- •Дифракция света
- •Поляризация света
- •Законы теплового излучения
- •Фотоэлектрический эффект
- •Давление света. Фотоны
- •Эффект Комптона
- •Теория относительности
- •3.1. Примеры решения задач
- •3.2. Тренировочные задачи
- •3.3. Контрольная работа № 5
- •4. Основные формулы. Атомная физика Атом водорода
- •Волны де Бройля
- •Радиоактивность
- •Энергия связи атомных ядер
- •Ядерные реакции
- •4.1. Примеры решения задач
- •В нерелятивистском случае
- •4.2. Тренировочные задачи
- •4.3. Контрольная работа № 6
- •5. Вопросы для подготовки к экзамену
3. Основные формулы. Оптика Преломление света
1. Отношение синуса угла падения i1 к синусу угла преломления i2 для данной пары веществ есть величина постоянная, называемая относительным показателем преломления второго вещества относительно первого:
Абсолютным показателем преломления какого-либо вещества называется показатель преломления этого вещества по отношению к вакууму или воздуху.
Относительный показатель преломления второго вещества относительно первого n21 равен отношению абсолютных показателей преломления этих веществ: .
Если луч света переходит из оптически более плотного вещества (n1) в оптически менее плотное (n2 n1), , то при некотором предельном значении угла падения iпред угол преломления становится равным 900, преломленный луч исчезает, а падающий испытывает полное отражение. Предельный угол определяется из формулы гдеn2 < n1.
Интерференция света
2. Скорость света в среде гдес – скорость света в вакууме; n – показатель преломления среды.
3. Оптическая длина пути луча L = nl, где l – геометрическая длина пути луча в среде с показателем преломления n.
4. Если один луч проходит путь длиной l1 в среде с показателем преломления n1, а другой луч – путь l2 в среде с показателем преломления n2, то оптическая разность хода этих лучей Δ = n1l1 – n2l2.
5. Разность фаз колебаний Δφ связана с оптической разностью хода Δ интерферирующих волн соотношением , где λ – длина световой волны в вакууме.
6. Условие максимального усиления света в результате интерференции Δ = ± кλ, (к = 0, 1, 2, …).
Условие максимального ослабления света
Δ = ± (2к + 1)λ/2, (к = 0, 1, 2, …).
Дифракция света
7. Радиусы зон Френеля в случае плоского волнового фронта , гдеrk – радиус зоны, k – номер зоны (k = 1, 2, …); r0 – расстояние от круглого отверстия в непрозрачном экране до точки наблюдения, расположенной на оси отверстия; λ – длина световой волны.
8. При дифракции параллельного пучка лучей монохроматического света на одной узкой длинной щели:
а) направления, в которых амплитуда колебаний дифрагированных лучей минимальна, определяется из условия гдеа – ширина щели; φ – угол отклонения лучей от нормали к плоскости щели, определяющий направление на дифракционный минимум; к – порядковый номер минимума; λ – длина световой волны;
б) направления, по которым амплитуда колебаний дифрагированных лучей после их интерференции максимальна, определяются по формуле .
9. При дифракции на плоской дифракционной решетке направления, в которых наблюдаются максимумы света, определяются из условия
(a + b) sinφ = ±kλ;k= 0, 1, 2, …, гдеа– ширина прозрачной полоски (щели);b – ширина непрозрачного штриха;d= (а + b) – период решетки (или постоянная решетки); φ – угол между нормалью к поверхности решетки и направлением дифрагированных лучей;k– порядковый номер дифракционного максимума.
10. Разрешающая сила дифракционной решетки где Δλ – наименьшая разность длин волн двух соседних спектральных линий (λ и
λ + Δλ), при которой эти линии могут быть видны раздельно в спектре, полученном посредством данной решетки.
Разрешающая сила R решетки тем больше, чем больше штрихов решетка содержит и чем больше порядковый номер дифракционного максимума: R = kN, где N – полное число штрихов решетки.
11. Угловая дисперсия решетки
При дифракции рентгеновских лучей на кристаллической решетке направления, в которых имеет место зеркальное отражение (дифракционный максимум), определяются из уравнения Вульфа – Бреггов: 2dsinθ = kλ, где d – расстояние между атомными плоскостями кристалла; θ – угол скольжения (угол между направлением пучка параллельных рентгеновских лучей, падающих на кристалл, и гранью кристалла).